Плотность - ток - термоэлектронная эмиссия
Cтраница 2
Внешняя контактная разность потенциалов, определяющаяся разностью работ выхода электронов из металлов, обеспечивает равенство плотностей токов термоэлектронной эмиссии. [16]
 |
Величина работы выхода электронов из металлов.| Зависимость плотности тока. [17] |
Из этого графика и табл. 1 видно, что даже небольшое уменьшение работы - выхода резко увеличивает плотность тока термоэлектронной эмиссии. [18]
 |
Распределение температуры катода Т, яркости свечения Е и плотности тока термоэлектронной эмиссии J в области катодного пятна. [19] |
Резкость видимой границы катодного пятна объясняется тем, что количество излучаемой энергии пропорционально четвертой степени температуры, а плотность тока термоэлектронной эмиссии является ( по. Ричардсона) экспоненциальной функцией температуры. Поэтому сравнительно медленному уменьшению температуры с удалением от центра пятна соответствует быстрое падение как светового излучения, так и термоэлектронной эмиссии, а это равносильно резкой оптической и электрической границам пятна. Здесь Т соответствует ходу абсолютной температуры, Е - яркости излучения, / - интенсивности термоэлектронной эмиссии. По оси абсцисс, отложены расстояния от центра пятна О. Заштрихованная часть оси абсцисс соответствует площади, занятой катодным пятном. [20]
Накаленный катод при достижении определенной температуры обеспечивает со своей поверхности термоэлектронную эмиссию, которая зависит от температуры катода, причем плотность тока термоэлектронной эмиссии тем больше, чем выше температура катода. [21]
Основными параметрами фотокатодов являются интегральная и монохроматическая токовая чувствительности, квантовый выход, удельное сопротивление 1 см2 площади фоточувствительного слоя, плотность тока термоэлектронной эмиссии при комнатной температуре. В зависимости от спектрального диапазона фотокатоды разделяют на работающие в ультрафиолетовой, видимой и инфракрасной областях излучения. Фотоэлементы классифицируются на основе конструктивных признаков фотокатодов. [22]
Для железа и других плавящихся электродов термоэлектронная эмиссия не играет основной роли. Плотность тока термоэлектронной эмиссии недостаточна для существования дугового разряда. [23]
ВЗРЫВНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ ЭМИССИЯ - возникновение электронного тока из моталлич. Плотность тока термоэлектронной эмиссии ограничена темп-рой плавления амиттера. Повышение плотности тока / при фотоэлектронной эмиссии требует столь мощных источников излучения, что это приводит к разрушению поверхности змиттера, С помощью автонлектронной эмиссии принципиально возможно получение / - Л () к - It) 3 А / см3, но для итого нужны эмиттеры в виде совокупности большого числа острий идентичной формы, что практически невозможно. Кроме того, увеличение j до 10s А / см2 приводит к взрынообразному разрушению всего эмиттера. [24]
Накал нити катода осуществляется от низковольтного источника ( понижающего трансформатора, аккумуляторной батареи) через реостат. Поскольку плотность тока термоэлектронной эмиссии возрастает с повышением темп-ры ( закон Ричардсона), повышение накала нити W от 2000 до 2200 С увеличивает плотность тока в 10 раз. Резкое увеличение количества свободных электронов приводит к росту тока в трубке. Ток в трубке зависит от приложенного к ней напряжения. [25]
На том же рис. 18 - 12 показано влияние тока накала на величину тока насыщения. Чем больше ток накала / н ( / Hi / H2Ajs), тем выше значение тока насыщения, что может быть объяснено тем, что с повышением тока накала и тем самым температуры катода растет и плотность тока термоэлектронной эмиссии, и потому равновесие между интенсивностью выделения электронов и скоростью их отхода от катода наступает при большем анодном напряжении. [26]
На том же рис. 18 - 12 показано влияние тока накала на величину тока насыщения. Чем больше ток накала / н ( / н1 н2 / нз), тем выше значение тока насыщения, что может быть объяснено тем, что с повышением тока накала и тем самым температуры катода растет и плотность тока термоэлектронной эмиссии, и потому равновесие между интенсивностью выделения электронов и скоростью их отхода от катода наступает при большем анодном напряжении. [27]
Величина Ф носит название термодинамической работы выхода электронов из металла. Численно она равна работе, необходимой для удаления из металла электрона, находящегося на уровне Ферми. Выражение (69.11) называется формулой Ричардсона, a jT - плотностью тока термоэлектронной эмиссии. В реальных условиях термоэлектронный ток не может достигать величины / У, если не созданы для этого специальные условия. Действительно, металл, потеряв электроны, заряжается положительно. Возникшее электрическое поле удерживает термоэлектроны, возвращая их в металл. Устанавливается динамическое равновесие между двумя встречными потоками электронов, что обеспечивает обращение jx в нуль. Для того чтобы поддерживать / г постоянным, необходимо внешним электрическим полем рассасывать термоэлектронное облако и в то же время компенсировать потерю заряда металлом. Обе эти функции может выполнять одно и то же поле подобно тому, как это имеет место в двухэлектродной лампе. Величина термоэлектронной эмиссии резко зависит от температуры. [28]
Величина Ф носит название термодинамической работы выхода электронов из металла. Численно она равна работе, необходимой для удаления из металла электрона, находящегося на уровне Ферми. Выражение (69.11) называется формулой Ричардсона, a IT - плотностью тока термоэлектронной эмиссии. В реальных условиях термоэлектронный ток не может достигать величины / V, если не созданы для этого специальные условия. Действительно, металл, потеряв электроны, заряжается положительно. Возникшее электрическое поле удерживает термоэлектроны, возвращая их в металл. Устанавливается динамическое равновесие между двумя встречными потоками электронов, что обеспечивает обращение jx в нуль. [29]
При расхождении контактов резко возрастают переходное сопротивление контакта и плотность тока в последней площадке контактирования. Эта площадка разогревается до расплавления и образования контактного перешейка из расплавленного металла, который при дальнейшем расхождении контактов рвется. Здесь происходит испарение металла контактов. На отрицательном электроде образуется так называемое катодное пятно ( раскаленная площадка), которое служит основанием дуги и очагом излучения элект - 200 ронов в первый момент расхождения контактов. Плотность тока термоэлектронной эмиссии зависит от тем - пературы и материала электрода. Она невелика и может быть достаточной для возникновения электрической дуги, но она недостаточна для ее горения. [30]
Страницы: 1 2