Плотность - эмиссионный ток
Cтраница 2
Что касается металлических катодов, то у них не может быть потери эмиссии. Плотность эмиссионного тока у них определяется работой выхода самого металла, поэтому она не меняется на протяжении всего срока службы, вплоть до перегорания металлического катода. [16]
Вычислим теперь плотность эмиссионного тока, предполагая, что электронный газ в эмиттере невырожден. Такой случай действительно имеет место в электронных полупроводниках, где, однако, дело осложняется тем, что концентрация электронов зависит от температуры. Кроме того, в доквантовой теории металлов Друде - Лоренца принималось, что в металлах электронный газ подчиняется классической статистике, так что это вычисление имеет и исторический интерес. [17]
Число эмиттированных электронов определяет плотность эмиссионного тока электронных приборов, использующих явление термоэлектронной эмиссии. [18]
Вы были бы правы, если бы речь шла только о металлических катодах. У них, действительно, плотность эмиссионного тока сохраняется неизменной на протяжении всей работы катода, вплоть до его перегорания. [19]
 |
Конструкция катода магнетрона. [20] |
Эмиссионная способность магнетронных катодов должна быть более высокой, чем эмиссионная способность катодов обычных ламп. По мере укорочения рабочей волны требования к плотности эмиссионного тока, при котором еще возможно возбуждение колебаний в магнетроне, быстро возрастают. Спираль подогревателя катода располагается внутри никелевого цилиндрического керна. С каждой стороны катода имеются торцовые диски, которые изготовляются из материала, обладающего низкой эмиссионной способностью. Диски улучшают структуру поля у краев анодного блока в пространстве взаимодействия и уменьшают количество электронов, выходящих из пространства взаимодействия. [21]
Катод разряда эмиттирует в объем столба большое количество свободных электронов. Освобождение, или эмиссия, электронов на катоде может вызываться нагревом катода, причем плотность эмиссионного тока быстро растет с повышением температуры катода, и для материалов катода, имеющих высокие температуры плавления и кипения ( уголь, вольфрам), электронная эмиссия нагретого катода, или термоэлектронная эмиссия, может достигать высоких значений. В последнем случае решающее значение получает эмиссия холодного катода, или автоэлектронная эмиссия, создаваемая появлением электрического поля очень высотой напряженности, порядка 106 в / см и выше, в тонком слое у поверхности катода. [22]
Если термоэмиссия катода не обеспечивает нужного для внешней цепи анодного тока, то катодное падение напряжения автоматически повышается благодаря увеличению концентрации ионов у катода. Это усиливает положительное поле у поверхности катода, чем облегчается выход электронов из катода и повышается плотность эмиссионного тока. Однако такая реакция отрицательно сказывается на работе катода, так как ионы приходят к катоду с повышенной энергией и вызывают заметное распыление оксидного слоя катода. [23]
Уникальные электронные свойства углеродных нанотруб делают их одним из перспективных материалов для построения различных электронных приборов. Полевая эмиссия углеродных нанотруб возникает при чрезвычайно низких напряженностях электрического поля и позволяет получать высокие значения плотности эмиссионного тока. Материалы на основе углеродных нанотруб могут найти применение в качестве холодных катодов для плоских дисплеев, источников высокоэнергетических электронов и рентгеновского излучения. Замечательные эмиссионные свойства этих материалов объясняются, прежде всего, резким увеличением напряженности прикладываемого электрического поля вследствие малой толщины нанотрубок, расположенных нормально к поверхности образца. [24]
Но у активированных и оксидных катодов, к сожалению, дело обстоит иначе. У них в процессе работы постепенно разрушается активный слой, что, естественно, приводит к уменьшению плотности эмиссионного тока. [25]
Из уравнения (3.17) следует, что увеличения плотности тока в центре скрещения можно достигнуть за счет увеличения удельной эмиссии катода при одновременном снижении его рабочей температуры. Очевидно, при использовании термокатодов указанные требования являются противоречащими друг другу, так как снижение температуры катода неизбежно приводит к падению плотности эмиссионного тока. [26]
На этапе термической активировки, производимой путем нагрева катода до температур, лежащих в пределах 950 - 1 050 С, имеет место восстановление металлического бария за счет химических реакций окиси бария с материалом керна ( никель) и особенно при введении в никель примесей кремния. Присадка кремния к никелю, используемому в качестве материала керна, обеспечивает не только интенсивную термическую активацию, но и однородность свойств оксида, что приводит к равномерной по поверхности плотности эмиссионного тока. [27]
Энергетически рассматриваемое устройство окажется выгодным, так как оно заметно повысит кпд термоэлемента. Возможность практического использования высокотемпературных источников тепла с помощью комбинации с полупроводниковым генератором определяется удельной мощностью такого генератора, его габаритами и стоимостью, а все это в значительной степени зависит от плотности эмиссионного тока, которая может быть достигнута. Основной проблемой является ослабление объемного заряда электронов и достижение значительной плотности электрического тока. [28]
 |
Ртутный вентиль. [29] |
Катодное пятно образуется с помощью вспомогательной электрической дуги, возникающей при подаче напряжения на дополнительный электрод, называемый зажигателем. Катодное пятно состоит из группы мелких катодных пятен ( микропятен) с током в каждом из них 3 - 5 А. Плотность эмиссионного тока в катодном пятне достигает нескольких сотен ампер на 1 см2, что обеспечивает возможность протекания через вентиль очень больших токов. Высокая температура катодного пятна вызывает сильное испарение из него ртути. При этом струи ртутного пара отклоняют в сторону движущийся к катоду поток положительных ионов, что приводит к непрерывному перемещению катодного пятна по поверхности ртути. [30]
Страницы: 1 2 3