Плотность - электричество
Cтраница 1
Плотность электричества в произвольной точке сферы меняется обратно пропорционально кубу расстояния от точки А. [1]
Плотностью электричества в данной точке на поверхности является предел отношения количества электричества внутри сферы с центром в данной точке к площади поверхности, вырезаемой этой сферой при неограниченном уменьшении радиуса сферы. [2]
Вообще же плотность электричества на разных частях поверхности проводника может быть весьма различною. [3]
Пусть тело, плотность электричества в которо. Тогда, поскольку распределение напряжения Ч перемещается вместе-с телом, значение произведения 4 % не изменяется. [4]
Тогда мы можем выразить уравнение Пуассона словами: плотность электричества, умноженная на 4л, есть концентрация потенциала V2V - Там, где нет заряда, нет концентрации потенциала, в этом и заключается интерпретация уравнения Лапласа. [5]
Таким образом, вычисление SW сведено нами к определению изменения плотности свободного электричества р и диэлектрической проницаемости е при виртуальном перемещении q находящихся в поле тел. [6]
Таким образом, вычисление oW сведено нами к определению изменения плотности свободного электричества р и диэлектрической постоянной е при виртуальном перемещении q находящихся в поле тел. [7]
Таким образом, вычисление 6W сведено нами к определению изменения плотности свободного электричества р и диэлектрической постоянной е при виртуальном перемещении q находящихся в поле тел. [8]
Таким образом, вычисление 6W сведено нами к определению изменения плотности свободного электричества р и диэлектрической проницаемости Е при виртуальном перемещении q находящихся в поле тел. [9]
 |
Измерение электрической индукции поля посредством пластинок Ми.| Пластинки Ми. [10] |
Описанный опыт придает наглядность потоку вектора электрической индукции как величине, пропорциональной плотности электричества, которое может быть индуцировано полем. [11]
Согласно Пуассону, аналогичное уравнение можно применить и в электростатике, если под р понимать плотность электричества. Таким образом, удалось строго сформулировать задачи электростатики и указать пути решения. Пуассон не ограничился указанием принципиальной возможности математического анализа физической проблемы. [12]
Укажем, что методы расчета новой квантовой механики ( уравнение Шредингера) приводят к распределению плотности электричества в атоме и в молекуле, отличному от даваемого моделью Резерфорда-Бора, приводят к другой топографии молекулярного поля. Например, по квантово-механическим расчетам вследствие существенно более равномерного распределения зарядов, чем в классических моделях, квадрупольный момент молекулы Н2 оказывается очень малым: 6 0 39 10 - 26, а не 2 03 10 - 2в, как по модели Бора-Дебая; величина эффектов индукции определяется путем использования шредингеровских подсчетов возмущения второго приближения [32] и тоже отличается от рассчитываемой классически. [13]
Величина е, которую, впрочем, согласно введенной Герцем терминологии можно было бы обозначить как плотность истинного электричества, является фактически в первой из рассмотренных здесь механических моделей Максвелла излишком промежуточных частиц в единице объема по сравнению с нормальным состоянием. Эта величина должна быть равна нулю в идеальных изоляторах, так как в них центры промежуточных частиц вообще неподвижны, но также и в диэлектрических неполяризуемых проводниках, так как в них тела ячеек не могут быть деформированы. В проводящих диэлектриках или на границе проводника и непроводника) центры промежуточных частиц могут, напротив, в результате деформации тел ячеек уплотниться. Напряжения этой деформации тогда производят электростатические силы. [14]
Однако вместо того, чтобы расписывать решения для этих случаев, мы применим принцип электрических изображений для определения плотности электричества, наводимой в точке Р внешней поверхности проводника PDQD под действием единичного точечного заряда, находящегося в точке О. [15]
Страницы: 1 2