Плотность - внутренняя энергия
Cтраница 2
В качестве иллюстрации использования принципа объективности рассмотрим случай однородной сплошной среды, в которой градиент деформации, температура и градиент температуры рассматриваются как реактивные переменные, а напряжение, поток тепла, плотность внутренней энергии и плотность энтропии - как активные переменные. [16]
Во-вторых, в этом параграфе мы показали, что в диэлектриках состоящих из квазиупругих диполей, поляризация которых не связана с тепловыми эффектами, выражение (30.5) плотности свободной энергии, как и должно, совпадает с плотностью внутренней энергии. [17]
Во-вторых, в этом параграфе мы показали, что в диэлектриках, состоящих из квазиупругих диполей, поляризация которых не связана с тепловыми эффектами, выражение (30.5) плотности свободной энергии, как и должно быть, совпадает с плотностью внутренней энергии. [18]
Во-вторых, в этом параграфе мы показали, что в диэлектриках, состоящих из квазиупругих диполей, поляризация которых не связана с тепловыми эффектами, выражение (30.5) плотности свободной энергии, как и должно быть, совпадает с плотностью внутренней энергии. [19]
Таким образом, из анализа структурной схемы, отражающей производство энтропии внутри трибосистемы и диссипацию ее окружающей средой, следует, что в процессе фрикционного межфазного взаимодействия общая энтропия трибосистемы возрастает ( идет энтропийная накачка), постепенно достигая некоторого критического значения, при котором плотность внутренней энергии и энтропии в активных объемах полимерной детали и пленки переноса оказывается достаточной для разрушения межмолекулярных и молекулярных ( химических) связей. При установившемся режиме трения и изнашивания разрушение ( износ) микрообъемов с поверхности трения сопровождается постоянным переходом в критическое состояние все новых микрообъемов приповерхностных слоев. [20]
В процессе эксплуатации в условиях трения структурные изменения ( зарождение и накопление дефектов) развиваются в тонком поверхностном слое. Они сопровождаются увеличением плотностей внутренней энергии и энтропии. Одновременно идут процессы диссипации энергии и релаксации напряжений. Соотношение интенсивности этих конкурирующих процессов зависит от интенсивности внешнего энергетического воздействия, определяемой величиной контактных напряжений от внешней нагрузки и скоростью относительного перемещения. [21]
Проводя анализ процессов, протекающих в гипотетической шаровой молния, будем учитывать, что, согласно наблюдаемым данным ( см. § 1.6), средняя плотность внутренней энергии шаровой молнии составляет 5 Дж см 3 и, во всяком случае, превышает 0 2 Дж см-3. Соответственно, среднее значение произведения плотности внутренней энергии шаровой молнии е и времени ее жизни т составляет около 40 Дж с см 3 и в любом случае не должно составлять менее 1 Дж с см-3. [22]
 |
Кинетические кривые накопления скрытой энергии ( повреждаемости стали 45 ( отжиг. [23] |
Значительный интерес представляют параметры, характеризующие термодинамическое состояние деформируемых объемов материала. На рис. 1 приведены типовые кинетические кривые изменения плотности внутренней энергии Аи в деформируемых объемах образцов из стали 45 в отожженном состоянии в зависимости от числа циклов деформирования N и амплитуды циклических напряжений аа. Аналогичные графики были получены для других сталей и режимов термообработки, из которых следует, что в деформируемых объемах образца с увеличением числа циклов деформирования N плотность внутренней энергии Аи постепенно возрастает. [24]
За критерий разрушения принимается предельная плотность внутренней энергии. Тело считается разрушенным, если хотя бы в одном локальном объеме плотность внутренней энергии критическая. Этому моменту отвечает появление микротрещины критических размеров и резкая локализация процесса разрушения. [25]
Известно также более общее правило, определяющее условие образования задира, связанное с достижением граничным слоем критической плотности микродефектов. Разрушение объема материала ( критическая дефектность) наступает тогда, когда плотность внутренней энергии U ( потенциальной Ue и тепловой U - составляющих) в этом объеме достигает критического значения U, постоянного для данного материала. Критерий U является однозначной и интегральной характеристикой повреждаемости ( дефектности) материала. [26]
Обозначим через р сумму гидродинамического и лучистого давлений и через Ет - плотность внутренней энергии на единицу массы вещества. [27]
Пять инвариантов столкновений связаны с механическими инвариантами системы. Следовательно, соответствующие макроскопические уравнения баланса, представляют собой не что иное -, как пять гидродинамических уравнений сохранения для плотности массы, плотности импульса ( векторное уравнение) и плотности внутренней энергии. [28]
Эйнштейна не имеет классического аналога. Это обусловлено независимостью внутренней энергии классического идеального газа от его плотности N / V. В отличие от U плотность внутренней энергии этого газа uU / V зависит от плотности газа и поэтому испытывает скачок при переходе от смешения близких газов к смешению тождественных газов. Это убедительно показывает, что парадоксы Гиббса и Эйнштейна не связаны с дискретностью различия смешиваемых газов; в противном случае получалось бы, что для определения изменения внутренней энергии идеального газа непрерывный переход к тождественным газам допустим, а для определения изменения плотности его внутренней энергии такой переход противоречит законам физики. [29]
Значительный интерес представляют параметры, характеризующие термодинамическое состояние деформируемых объемов материала. На рис. 1 приведены типовые кинетические кривые изменения плотности внутренней энергии Аи в деформируемых объемах образцов из стали 45 в отожженном состоянии в зависимости от числа циклов деформирования N и амплитуды циклических напряжений аа. Аналогичные графики были получены для других сталей и режимов термообработки, из которых следует, что в деформируемых объемах образца с увеличением числа циклов деформирования N плотность внутренней энергии Аи постепенно возрастает. [30]
Страницы: 1 2 3