Плотность - электрическая энергия
Cтраница 1
 |
Принципиальная схема установки для сварки электронным лучом. [1] |
Плотность электрической энергии в луче можно регулировать изменением напряженности магнитного поля фокусирующей линзы, что дает возможность регулировать температуру нагрева свариваемого материала. [2]
Выражение для среднее значение плотности электрической энергии ( w e) прошедшего луча получается при подстановке уравнения (6.4.5) в формулу (6.2.7), примененную теперь к лучу, который выходит из линейного устройства. [3]
Здесь первое слагаемое называется плотностью электрической энергии в среде, а второе - плотностью магнитной энергии в среде, хотя, как указано выше, в выражение для w входят собственно энергия электромагнитного поля и энергия вещества, обусловленная электромагнитным полем. [4]
Известно [24], что разность плотности магнитной и электрической энергии у стенки характеризует величину давления р, оказываемого электромагнитным полем на эту стенку. [5]
Можно показать, что эта формула для плотности электрической энергии справедлива всегда, в том числе и для переменного электромагнитного поля. [6]
Теперь согласно (6.2.7) след матрицы когерентности волны пропорционален среднему значению плотности электрической энергии, и мы можем поэтому рассматривать след как меру интенсивности волны. [7]
Это замечательное уравнение, найденное Максвелл ем, показывает, что плотность электрической энергии прямо пропорциональна квадрату напряжения ( силы) поля. [8]
При распространении волн в металле энергия уже не разделяется поровну между двумя полями: среднее значение плотности электрической энергии рав. [9]
Величина 5 s ( rs c), определенная формулой (7.6.38) и заданная выражением (7.6.39), пропорциональна среднему значению плотности электрической энергии на частоте uj рассеянного электрического поля в точке г rs дальней зоны. Согласно хорошо известным свойствам дальнего поля [ см., например, Friberg and Wolf, 1983, выражения (4.10) и (4.11) ] она также пропорциональна средним значениям плотности магнитной энергии и величины вектора Пойнтинга на частоте uj в дальней зоне. [10]
Следовательно, если луч, характеризующийся матрицей когерентности (6.3.4), проходит через компенсатор и поляризатор, то среднее значение плотности электрической энергии прошедшего луча не зависит от запаздывания, внесенного компенсатором, и ориентации поляризатора. Легко видеть, что тот же результат применим и к плотности магнитной энергии прошедшего поля. Свет с такими свойствами называется неполяризованным. [11]
Кроме того, она должна быть консервативной, а это означает, что у у не должна давать вклада в плотность электрической энергии Ue - ( 1 / 2) ( D-E), вычисленную из уравнений Максвелла. [12]
Электронный луч подается на изделие непрерывно или импульсами. Температура нагрева свариваемого металла регулируется плотностью электрической энергии в луче. [13]
Согласно этим формулам, квадрат напряженности электрического поля характеризует плотность электрической энергии, квадрат индукции магнитного поля - плотность магнитной энергии. Аналогично этому квадрат модуля 1 г) 2 толкуется как вероятность обнаружить электрон в единице объема. Это толкование связано с тем, что квантовая механика не делает однозначных предсказаний о поведении микрочастицы, а лишь определяет вероятность того или иного поведения. Следовательно, i: adl / есть вероятность обнаружить электрон в объеме dV, a J ty г dV по всему пространству есть вероятность обнаружения электрона где-либо в пространстве. [14]
Здесь D ( r t) есть вектор электрического смещения, и, строго говоря, интегрирование по D не может быть выполнено, потому что не существует простого соотношения между Е и D. Конечно, в пустом пространстве или в изотропном пространстве D-интеграл сводится к E ( r, t) - D ( r, t), что является обычным выражением для плотности электрической энергии. [15]
Страницы: 1 2