Cтраница 1
Плотность заторможенного газа, прямо пропорциональная полному давлению и обратно пропорциональная температуре торможения, достигает в критическом сечении минимального значения. [1]
Полное давление и плотность заторможенного газа в соответствии с равенством ( 11) как в дозвуковом, так и в сверхзвуковом потоке вдоль трубы убывают, и только один параметр - температура торможения - не меняется. [2]
В том, что полное давление и плотность заторможенного газа проходят вместе с температурой торможения в критическом сечении механического сопла через минимумы, можно убедиться и иным способом. [3]
Величины ро, ро в этом случае называют соответственно давлением и плотностью адиабатически заторможенного газа. [4]
Напомним, что, согласно ( 47), эти же выражения определяют и отношение плотностей заторможенного газа за скачком и до скачка. [5]
I были получены выражения ( 72) и ( 73) для отношения давления и плотности в потоке к полному давлению и плотности изоэнтропически заторможенного газа. [6]
Из этой теории следует, что полное давление в критическом сечении теплового сопла, как и в механическом сопле, проходит через минимум. Плотность заторможенного газа, прямо пропорциональная полному давлению и обратно пропорциональная температуре торможения, достигает в критическом сечении минимального значения. [7]
На основании пропорций идеально. I были получены выражения ( 72) и ( 73) для отношения давления и плотности в потоке к давлению и плотности заторможенного газа. [8]
Из уравнений ( 10 - 26) следует, что величина Т0 постоянна для всего потока. Если, кроме того, во всех точках потока справедливо уравнение идеальной адиабаты ( 10 - 14), то нетрудно убедиться, что давление торможения р0 и плотность заторможенного газа р0 также будут постоянными. [9]
Под параметрами торможения в данном поперечном сечении одномерного потока ( трубки тока) подразумеваются параметры, которыми будет характеризоваться газ при приведении его мысленно к состоянию покоя изэнтропическим путем, то есть с сохранением той энтропии, которую имеет движущийся газ в рассматриваемом поперечном сечении. Температура, давление, энтальпия торможения, плотность заторможенного газа обозначаются соответственно через T0 p0 ia, рь. [10]
Выше было установлено на основании соотношения ( 6), что трение ускоряет дозвуковой и замедляет сверхзвуковой поток. Тогда нужно считать - 2 возрастающим при дозвуковом и убывающим при сверхзвуковом потоке. Поэтому согласно зависимостям ( 8), ( 9) и ( 10) термодинамическая температура, плотность и статическое давление вдоль изолированной трубы под влиянием трения падают в дозвуковом и растут в сверхзвуковом течении. Из равенства ( 11) следует, что в критическом сечении при Х2 1 полное давление р03 имеет минимальное значение 2), но тогда из выражения ( 102) главы I вытекает, что в критическом сечении энтропия достигает максимального значения. Полное давление и плотность заторможенного газа в соответствии с равенством ( 11) как в дозвуковом, так и в сверхзвуковом потоке вдоль трубы убывают, и только один параметр - температура торможения - не меняется. [11]
Выше было установлено на основании соотношения ( 6), что трение ускоряет дозвуковой и замедляет сверхзвуковой поток. Тогда нужно считать Кз возрастающим при дозвуковом и убывающим при сверхзвуковом потоке. Поэтому согласно зависимостям ( 8), ( 9) и ( 10) термодинамическая температура, плотность и статическое давление вдоль изолированной трубы под влиянием трения падают в дозвуковом и растут в сверхзвуковом течении. Из равенства ( 11) следует, что в критическом сечении при Яа 1 полное давление р2 имеет минимальное значение2), но тогда из выражения ( 102) гл. I вытекает, что в критическом сечении энтропия достигает максимального значения. Полное давление и плотность заторможенного газа в соответствии с равенством ( 11) как в дозвуковом, так и в сверхзвуковом потоке вдоль трубы убывают, и только один параметр - температура торможения - не меняется. [12]