Объемная плотность - электрический заряд
Cтраница 3
 |
Модели атомов водорода, натрия, хлора. [31] |
Однако полагают, что электрический заряд имеет лишь частица материи, сосредоточенная в весьма малой области пространства. Вне этой области материя существует в виде электромагнитного поля, а объемная плотность электрического заряда равна нулю. [32]
В заключение отметим, что уравнение (4.3) является дифференциальной формой постулата Максвелла. Физически оно вытекает из этого постулата, примененного к бесконечно малой области Д1 / - 0, поскольку в макроскопической теории имеет смысл введенное понятие объемной плотности электрического заряда. Формально после введения объемной плотности заряда уравнение (4.3), как было показано, следует из постулата Максвелла (4.1) путем применения к его левой части теоремы Остроградского. [33]
Положительный заряд можно рассматривать как источник линий напряженности электрического поля, около него начинаются эти линии. Отрицательный заряд является как бы стоком ( отрицательным источником) линий, около него линии кончаются. Поэтому если в некотором объеме AV объемная плотность электрического заряда не равна нулю, то через поверхность, ограничивающую этот объем, линии напряженности электрического поля расходятся в окружающее пространство или сходятся из него ( рис. 23.5, а, б), что кратко выражается словами: расхождение вектора Е не равно нулю. В области поля, где отсутствуют объемные заряды ( р 0), линии напряженности поля не начинаются и не кончаются; через любой элемент объема такого пространства линии напряженности поля только проходят ( рис. 23.5, в), но не расходятся от него и не сходятся к нему. [34]
Положительный заряд можно рассматривать как источник линий напряженности электрического поля, около него начинаются эти линии. Отрицательный заряд является как бы стоком ( отрицательным источником) линий, около него линии кончаются. Поэтому, если в некотором объеме dV объемная плотность электрического заряда не равна нулю, то через поверхность, ограничивающую этот объем, линии напряженности электрического поля расходятся в окружающее пространство или сходятся из него ( рис. 5, а, б), что кратко выражается словами: расхождение вектора Е не равно нулю. В области поля, где отсутствуют объемные заряды ( р 0), линии напряженности поля не начинаются и не кончаются; через любой элемент объема такого пространства линии напряженности поля только проходят ( рис. 5, в), но не расходятся от него и не сходятся к нему. Поле в области, где divE 0, называется соленоидаль-ным, от греческого слова awA vutSVC - трубкообразиый. [35]
Вне этой области на первый план выступает то физическое явление, та форма движения материи, с которыми мы связываем понятие об электромагнитном поле. Это обстоятельство дает возможность ввести представление о том, что электрический заряд элементарной частицы, как и сама частица, занимает только некоторую ограниченную область пространства. В пространстве, окружающем эту область, согласно такому представлению, существует связанное с обладающей зарядом частицей электромагнитное поле, а объемная плотность электрического заряда точно равна нулю. [36]
Для решения этого вопроса необходимо применить теорему Гаусса в дифференциальной форме. Допустим, что мы желаем выяснить, находится ли электрический заряд в малом объеме ДУ, заключающем в себе точку А, и какова объемная плотность электрического заряда в этой точке. [37]
Вместе с тем с ван-дер-ваальсовым взаимодействием должно быть связано и перераспределение средней плотности электрического заряда в телах. Действительно, ван-дер-ваальсова сила представляет собой действующую на покоящееся тело постоянную силу электромагнитного происхождения. Источником же электростатического поля является, естественно, не равная нулю и постоянная во времени средняя объемная плотность электрического заряда в телах. В рамках адиабатического приближения сила, действующая на атом, идентифицируется с силой, действующей на атомное ядро. [38]
Таким образом, интеграл напряженности электрического поля, распространенный по некоторой замкнутой поверхности ( рис. 5 - 4), в случае однородной и изотропной среды может рассматриваться как мера электрического заряда, заключенного внутри этой поверхности. Для решения этого вопроса необходимо применить теорему Гаусса в дифференциальной форме. Допустим, что мы желаем выяснить, находится ли электрический заряд в малом объеме Д1Л заключающем в себе точку А, и какова объемная плотность электрического заряда в этой точке. [39]
Таким образом, интеграл напряженности электрического поля, распространенный по некоторой замкнутой поверхности ( рис. 23.4), для однородной и изотропной среды может рассматриваться как мера электрического заряда, заключенного внутри этой поверхности. Для решения этого вопроса необходимо применить теорему Гаусса в дифференциальной форме. Допустим, что мы желаем выяснить, находится ли электрический заряд в малом объеме AV, заключающем в себе точку А, и какова объемная плотность электрического заряда в этой точке. [40]
Страницы: 1 2 3