Спектральная плотность - излучение
Cтраница 2
 |
Спектральное распределение плотности излучения в видимой части спектра и вблизи нее. [16] |
К вызывает изменение спектральной плотности излучения примерно в 108 раз. [17]
Это выражение дает спектральную плотность излучения, которая должна наблюдаться при испускании света. [18]
 |
Модель абсолютно черного тела, применяемая для измерения излучения при высоких температурах. [19] |
Величина Ейх представляет собой спектральную плотность излучения. Она является мерой распределения плотности излучения по отдельным участкам спектра. [20]
Измерения показывают, что спектральная плотность излучения для данного тела зависит как от длины волны А. [21]
В этом случае зависимость спектральной плотности излучения от определяющих ее параметров может быть получена из соображений размерности. Из этих параметров можно составить только одну комбинацию с размерностью спектральной плотности излучения, которая равна й Тс-3. Отсюда с точностью до постоянного множителя имеем: ( 7м - сй2Гс - 3, что совпадает с формулой Релея - Джинса. [22]
При межзонной излучательной рекомбинации максимум спектральной плотности излучения соответствует энергии ширины запрещенной зоны. [23]
Так же как и спектральную плотность излучения, спектральную плотность радиотепловых сигналов удобно выражать в у с-ловных температурных единицах. [24]
Величина г т называется спектральной плотностью излучения тела и является функцией распределения энергии по спектру. [25]
Поскольку при Т - оо спектральная плотность излучения должна неограниченно возрастать, знаменатель в (5.12) должен при этом стремиться к нулю. [26]
К, Т) - спектральная плотность излучения; Clt С2 - константы излучения; Я, - длина волны. [27]
Постоянство произведения длины волны максимума спектральной плотности излучения на температуру излучателя принято называть законом смещения излучения. [28]
То обстоятельство, что максимуму спектральной плотности излучения v-макс соответствует энергия, меньшая ширины запрещенной зоны на величину, примерно равную 0 1 эВ, указывает, что излучательная рекомбинация происходит через относительно мелкие акцепторные локализованные состояния. Отметим, что кроме основного состояния мелкая примесь имеет целый ряд возбуждаемых, однако при реальных рабочих температурах высшие возбужденные состояния будут ионизированы и не будут проявляться при рекомбинации носителей. [29]
Закон Планка устанавливает зависимость между энергетической спектральной плотностью излучения абсолютно черного тела R3 ( X, Т), длиной волны излучения X и температурой Т источника. [30]
Страницы: 1 2 3 4