Cтраница 2
Применение уравнения Вина для выражения спектральной плотности энергетической светимости вполне допустимо, так как измерения проводятся в видимой области спектра ( Х0 655 мкм) и измеряемая температура, как правило, не превышает Г2500 К. [16]
Ятах, соответствующая максимальному значению спектральной плотности энергетической светимости г т черного тела, обратно пропорциональна его термодинамической температуре, b - постоянная Вина: ее экспериментальное значение равно 2 9 - 10 - 3м - К. Выражение (199.2) потому называют законом смещения Вина, что оно показывает смещение положения максимума функции гкj по мере возрастания температуры в область коротких длин волн. [17]
На какую длину волны приходится максимум спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела при температуре О С. [18]
X dX; r - - спектральная плотность энергетической светимости тела, равная энергетической светимости, приходящейся на единичный интервал длин волн и зависящая от химического состава тела, формы его поверхности, температуры и длины волны. [19]
АХ 10 А, соответствующий максимуму спектральной плотности энергетической светимости при температуре тела Т 3000 К. [20]
На рис. 129 дана кривая зависимости спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела г от длины волны А при некоторой температуре. К какой температуре Т относится эта кривая. Какой процент излучаемой энергии приходится на долю видимого спектра при этой температуре. [21]
На рис. 64 дана кривая распределения спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела при некоторой температуре. К какой температуре относится эта кривая. По рис. 64 найти, какой процент излучаемой энергии приходится на долю видимого спектра при этой температуре. [22]
На рис. 64 дана кривая распределения спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела при некоторой температуре. К какой температуре относится эта кривая. [23]
На рис. 64 дана кривая зависимости спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела / от длины волны К при некоторой температуре. К какой температуре Т относится эта кривая. [24]
Отношение - д - обычно называют спектральной плотностью энергетической светимости. [25]
Это соотношение может быть получено путем дифференцирования спектральной плотности энергетической светимости в равно-волновом спектре. [26]
Методы измерения высоких температур, использующие зависимость спектральной плотности энергетической светимости или интегральной энерггтмчггкой светимости тел от температуры, насыплются оптической пирометрией. Приборы для измерения температуры нагретых тел по интенсивности их теплового излучения в оптическом диапазоне спектра называются пирометрами. В зависимости от того, какой закон теплового излучения используется при измерении температуры тел, различают радиационную, цветовую и яр-костную температуры. [27]
Методы измерения высоких температур, использующие зависимость спектральной плотности энергетической светимости или интегральной энергетической светимости тел от температуры, называются оптической пирометрией. Приборы для измерения температуры нагретых тел по интенсивности их теплового излучения в оптическом диапазоне спектра называются пирометрами. В зависимости от того, какой закон теплового излучения используется при измерении температуры тел, различают радиационную, цветовую и иркостную температуры. [28]
Отношение ( fx / ДХ обычно называют спектральной плотностью энергетической светимости. [29]
Длины волн Х01, Х01, соответствующие максимумам спектральной плотности энергетической светимости в спектрах двух абсолютно черных тел, различаются на АХ Х02 - Х01 0 50 мкм. [30]