Большая плотность - ионизация
Cтраница 2
Источники с a - излучением ( RaD) имеют то преимущество, что они создают существенно большую плотность ионизации, чем - источники той же интенсивности. Однако вследствие незначительной длины пробега а-изл учения число HI а-частиц, излучаемых с поверхности источника в единицу времени, относительно мало. Поэтому детекторы по сечениям ионизации, снабженные а-источниками, имеют относительно высокий ионизационный ток / о и в соответствии с формулой ( 46) большую чувствительность. Однак о их предел детектирования emin, согласно формуле ( 49), относительно велик. [16]
 |
Радиоактивные изотопы для ионизационных детекторов. [17] |
Источники с a - излучением ( RaD) имеют то преимущество, что они создают существенно большую плотность ионизации, чем ( 5-источники той же интенсивности. Однако вследствие незначительной длины пробега - излучения число пт а-частиц, излучаемых с поверхности источника в единицу времени, относительно мало. Поэтому детекторы по сечениям ионизации, снабженные а-источниками, имеют относительно высокий ионизационны и ток / о и в соответствии с формулой ( 46) большую чувствительность. [18]
 |
Изменение относительной ионизирующей способности ос-частиц RaC по длине их пути в воздухе. [19] |
Длина пробега а-частиц в воздухе при 1 атм составляет приблизительно от 2 5 до 8 5 см. Такая небольшая длина пробега обусловлена большой плотностью ионизации воздуха. На своем пути а-частица образует до 10 пар ионов. Число образующихся ионов неодинаково по длине пробега. Наибольшее число ионов образуется в конце пробега ос-частицы. Поэтому по мере потери ex - частицей энергии вероятность ионизации молекул возрастает, что и обусловливает постепенное увеличение числа ионов на 1 см пути. [20]
Длина пробега а-частиц в воздухе при 1 атм составляет приблизительно от 2 5 до 8 5 см. Такая небольшая длина пробега обусловлена большой плотностью ионизации воздуха. На своем пути а-частица образует до 105 пар ионов. Число образующихся ионов неодинаково по длине пробега. Наибольшее число ионов образуется в конце, пробега а-частицы. Поэтому, по мере потери а-частицей энергии на своем пути, вероятность ионизации молекул возрастает, что и обусловливает постепенное увеличение числа ионов на 1 см пути. [21]
Длина пробега - частиц в воздухе при 1 атм составляет приблизительно от 2 5 до 8 5 см. Такая небольшая длина пробега обусловлена большой плотностью ионизации воздуха. На своем пути а-частица образует до 105 пар ионов. Число образующихся ионов неодинаково по длине пробега. Наибольшее число ионов образуется в конце пробега а-частицы. Поэтому, по мере потери а-частицей энергии на своем ПУТИ, вероятность ионизации молекул возрастает, что и обусловливает постепенное увеличение числа ионов на 1 см пути. [22]
Хотя общая доза излучения может быть такова, что только очень малая часть раствора в целом претерпевает химические изменения, в непосредственной близости от пути ионизирующей частицы, особенно а-частицы, дающей большую плотность ионизации, практически каждая молекула растворенного вещества подвергается воздействию. Это относится и к прямому действию, не связанному с участием активных радикалов. Таким образом, хотя общее химическое изменение в клетке может быть невелико, оно может оказаться очень значительным в тех частях ] клетки, через которые прошла ионизирующая частица. Если эффекты, возникающие в этих структурах, можно наблюдать под микроскопом или если эти структуры играют в жизни клетки настолько существенную роль, что изменения в них могут воздействовать на клетку в целом, то будет отмечаться биологический эффект. Наилучшим примером действия такого типа из всех изученных до настоящего времени служит разрыв хромосом под действием излучений. [23]
 |
Выход продуктов радиолиза метанола. [24] |
Что касается механизма образования других продуктов радиолиза спиртов, например формальдегида и этиленгликоля, то некоторые предположения могут быть сделаны при сопоставлении выходов продуктов радиолиза при действии у-излучения и тяжелых частиц, которые создают трэ-ки с большой плотностью ионизации. [25]
 |
Выход продуктов радиолиза метанола. [26] |
Что касается механизма ебразования других продуктов радиолиза спиртов, например формальдегида и этиленгликоля, то некоторые предположения могут быть сделаны при сопоставлении выходов продуктов радиолиза при действии у Излучения и тяжелых частиц, которые создают трэ-ки с большой плотностью ионизации. [27]
Число ионизации на единицу длины трека, зависящее от вида и энергии ионизирующего излучения. Тяжелые частицы, например а-частицы, характеризуются большой плотностью ионизации, что приводит к образованию большой начальной концентрации радикалов в треке. Для у-квантов плотность иояизации значительно меньше. [28]
Как следует из последнего уравнения, ионизирующая способность тяжелых заряженных частиц тем больше, чем больше заряд и масса частицы и чем меньше ее скорость. При равных энергиях частицы с большей массой создают большую плотность ионизации. Так, в биологической ткани а-частицы с энергией 2 Мэв создают на 1 мк своего пути свыше 7000 пар ионов, а протоны той же энергии - примерно 500 пар ионов. [29]
Ионизационные камеры, покрытые делящимися веществами и называемые камерами деления, можно применять для регистрации нейтронов. Осколки деления, созданные ударами нейтронов, дают очень большую плотность ионизации и могут быть легко зарегистрированы даже в присутствии а-частиц. [30]
Страницы: 1 2 3