Cтраница 3
В формуле (9.61) существенно, то, что структурный фактор П отделен от фактора /, который зависит от микроструктуры и каталитических свойств электрода. В обычных электродах П колеблется в пределах 100 - 1000 см-1. Если для тока на единицу периметра взять / - 0 5 ма / см при т) - 100 мв, что совпадает с данными работы [24], то для полной плотности тока получается / - 50 - 500 MU / CMZ. В регулярной структуре, описанной в работе [64], было реализовано низкое значение П-120 см 1, поэтому электроды давали невысокие плотности тока. При таких низких периметрах активных пор регулярные структуры теряют основное свое достоинство - возможность максимального использования объема катализатора при сокращении его веса. [31]
При низком уровне инжекции в однородно легированной базе с концентрацией акцепторов АглА Б электрическое поле отсутствует. При повышении уровня инжекции в базе возникает поле, ускоряющее электроны от эмиттера к коллектору. Полная плотность тока дырок Jpx практически равна нулю. [32]
Обладая волновыми свойствами, электроны под влиянием внешнего поля могут просачиваться под потенциальным барьером. Не все электроны, достигающие барьера, полностью отражаются: некоторые из них преломляются, замедляются, и. Поскольку распределение электронов по уровням энергии металла зависит от температуры лишь в слабой степени, плотность тока эмиссии в поле также слабо зависит от температуры. Произведение этих величин дает вклад в плотность тока от электронов данной энергии. Полную плотность тока получают, интегрируя с учетом распределения электронов по энергиям. В результате получается уравнение Фаулера - Нордхейма. [33]