Равновесная плотность

Cтраница 4

Если принять, что в соответствии с распределением Больцмана П / П - - ехр ( - hv / kT), и приравнять эти две скорости, то получим выражение для равновесной плотности излучения: p ( v) ( A / B) [ exp ( hv / kT) - I ] - 1, которое свидетельствует, что А не может быть равно нулю, если равновесная плотность излучения не равна нулю. Это показывает, насколько существенным является спонтанный процесс. Можно также найти выражение для А через В, заметив, что в равновесных условиях плотность излучения определяется законом излучения абсолютно черного тела, и поэтому р должно даваться распределением Планка. [46]

При тепловом равновесии количество электронов, испускаемых за 1 с, равно количеству поглощаемых. Равновесная плотность, п электронов в объеме V при температуре Т определяется из условия минимума свободной энергии. [47]

Равновесная плотность среды ро известна. [48]

Равновесная плотность тока электронов, эмиттированных из металла в газ, равна суммарной плотности электронов, переходящих из пара в металл. Если допустить, что отклонения от равновесия не влияют на состояние эмиттирующей поверхности, то плотность тока эмиссии остается равной величине, рассчитанной для равновесного состояния. [49]

Изменение энергии. ( 2 однофононного квад-рупольного уровня с числом нейтронов N для разных изотопов Ru ( точки и Pd ( крестики. NbO соответствует магическому ядру с заполненными нейтронными оболочками.| Идеальная фононная схема уровней для независимых квадрупнльных колебаний. ( 2. стрелки указывают разрешенные квадруполъные переходы с изменением числа фононов Дп1, цифры на стрелках - относительные вероятности переходов в единицах вероятности перехода из однофононного состояния 2 в основное 0. Переход из двухфонон-ного состояния 2 в основное запрещен ( Д 2. [50]

Из-за несжимаемости ядерного вещества изменения плотности при колебаниях формы сосредоточены в основном па поверхности ядра. Равновесную плотность р ( г) экспериментально можно определить по сечению упругого рассеяния электронов или протонов ядром. [51]

Величина вылетающего потока определяется лишь температурой. Поэтому равновесная плотность частиц в паре и создаваемое ими равновесное давление не будут меняться при изотермическом увеличении объема системы. Но полная масса пара будет, конечно, при этом увеличиваться, а масса тела - уменьшаться. [52]

Допустим, что возрастание внешней нагрузки прекратилось при значении параметра Р - Рт. Тогда равновесная плотность дислокаций вдоль двойника рт ( х) и его длина Lm в конце процесса нагрузки будут определяться соответственно из (3.15) и (3.17) в которых следует положить Р Рт. Изменение размеров и формы двойника при разгрузке происходит за счет перемещения составляющих его дислокаций в направлении, обратном направлению их движения при нагрузке. Но так как при уменьшении Р знак внешних напряжений о ( х) не изменяется, обратное движение дислокаций возможно только в результате их взаимодействия и действия силы поверхностного натяжения. Поэтому начало движения некоторой дислокации существенно зависит от соотношения сил, действующих на нее со стороны внешнего поля и со стороны остальных дислокаций. [53]

Плотность дислокаций равновесная - значение плотности дислокаций, которое может сохраняться в материале при данных внешних условиях сколь угодно долго. Существует начальная равновесная плотность дислокаций, которая присутствует в материале при нормальных условиях и обеспечивает наиболее устойчивое термодинамическое состояние материала. [54]

Плотность дислокаций равновесная - значение платности дислокаций, которое может сохраняться в материале при данных внешних условиях сколь угодно долго. Существует начальная равновесная плотность дислокаций, которая присутствует в материале при нормальных условиях и обеспечивает наиболее устойчивое термодинамическое состояние материала. [55]

Страницы: 1 2 3 4