Площадь - зрачок
Cтраница 4
Из всего изложенного видно, что эквивалентная яркость самым существенным образом зависит от состояния адаптации глаза наблюдателя. Поэтому при измерении ее с помощью визуального метода ( а других приемов пока не разработано) необходимо следить за тем, чтобы процесс измерения не нарушал заметным образом адаптации измеряющего глаза. В частности, приравнивая измеряемую яркость яркости какой-то ступени опорного излучения, допустимо изменять только эту опорную яркость, но никак не измеряемую. Надо, кроме того, следить за тем, чтобы зрачок измерительного прибора не уменьшал площади зрачка глаза, что также повлекло бы за собой изменение состояния его адаптации. [46]
 |
Упрощенная модель зрачкового шума. [47] |
Линейный характер зависимости между А и А показывает, что шум является мультипликативным в том смысле, что шум проходит в зрачковый контур управления до известной степени пропорционально возбуждению, независимо от того, является ли возбуждение светом или фиксацией. Модель, показанная на рис. 8, будет давать линейную зависимость между ЗА и А. Оба пути в модели являются необходимыми, потому что если имеется лишь путь С2, то средняя величина площади зрачка А была бы всегда равна Лшах, так как при умножении этого единственного пути на усредненную величину n ( t), которая предполагается равной нулю, получали бы среднюю величину b ( t), равную нулю. [48]
Поэтому, как уже отмечалось выше, изображение звезды в фокальной плоскости объектива неотличимо от изображения точечного источника и представляет собой дифракционный кружок. Диаметр этого кружка настолько мал, что при использовании нормального увеличения он, как и сама звезда, для глаза неотличим от точечного источника. Но световой поток, приходящийся на это дифракционное пятно, и, следовательно, освещенность изображения при наблюдении в телескоп во столько раз больше, чем при наблюдении невооруженным глазом, во сколько раз площадь отверстия объектива больше площади зрачка глаза. В то же время освещенность изображения протяженных предметов ( фона), как было показано в § 7.5, не изменяется. Этим объясняется, почему в телескоп звезды на фоне неба видны и днем. [49]
Отсюда следует дискретность взаимодействия. А это означает, что напряженность Е нельзя представлять себе как непрерывную величину, плавно изменяющуюся в пространстве и времени. Спрашивается, при каких условиях все же можно считать ее непрерывной. Такая ситуация осуществляется наиболее часто. Площадь зрачка глаза много меньше 1 см2, тем не менее число фотонов, попадающих в глаз за 1 с, велико. Поэтому поток фотонов воспринимается как непрерывный. [50]
При переходе к более высоким частотам мы попадаем в область видимого света. Здесь число фотонов велико в любом световом пучке, который представляется ярким нашему глазу. Например, солнечный свет представляет собой дождь порядка 101 фотоноз сквозь 1 см3 за 1 с. В таком обильном потоке не легко заметить прибытие отдельных фотонов. В другом предельном случае, однако, мы можем различать свечение слабого источника света, посылающего в наш адаптированный к темноте глаз лишь сотню фотонов на площадь зрачка за 1 с. Таким образом, для видимого света возможны оба способа наблюдения - волновой и фотонный. [51]
При работах с ОКГ опасность представляет не только прямое лазерное излучение, но и отраженный свет. Прямой импульс может воздействовать на персонал лишь при грубом нарушении техники безопасности. С гигиенической точки зрения наибольшее значение имеет возможность влияния отраженных лучей. Коэффициент отражения их от стекла, металла, стен помещения довольно высок, поэтому отраженные лучи могут попадать в глаза и на кожу работающих. Наиболее опасно попадание в глаз, так как роговица и хрусталик фокусируют излучение на сетчатке и концентрируют его. По условиям технологии ряд операций выполняется при низкой освещенности, что усугубляет эффект, так как площадь зрачка и чувствительность сетчатки при этом увеличены. [52]
По сравнению с дифракцией луча Не-Ne - лазера на серебряном слое в данном случае эффективная длина волны и оптический контраст уменьшены, и для той же геометрии поляризационные эффекты должны быть менее выраженными. На рис. 3.21 показаны интенсивности порядков дифракций и разности фаз, рассчитанные для случая W 600 нм, D100 и 130 нм. Расчетные значения амплитуд ( а не интенсивностей) и фаз подставлялись в уравнения (3.20), которые учитывают также наличие вторых порядков дифракции. Однако, поступая таким образом, мы делаем приближение: аппроксимируем процесс дифракции падающей сферической волны дифракцией вертикально падающей плоской волны. В нашем случае в стеклянной подложке краевой луч направлен под углом 20 к нормали, и поэтому принятое приближение является довольно удачным. Второе приближение допускается в уравнении (3.19), когда предполагается, что распределение интенсивности света, выходящего из фокусирующего объектива, равномерно по всей площади зрачка. В реальном случае это не выполняется, и для получения точных выражений необходимо интегрировать локальные интенсивности по рассматриваемым областям детектора, а не умножать интенсивности непосредственно на площади S, или Su. Тем не менее если рассматриваются гауссовы лучи, то ошибка очень мала, поскольку интенсивность на краю выходной апертуры зрачка составляет более 25 % от интенсивности по центру зрачка. [53]
Страницы: 1 2 3 4