Cтраница 1
Поведение ферромагнитной моды (5.2.5) имеет в ферримагне-тиках некоторые специфические особенности. В точке компенсации магнитных моментов подрешеток TctI ( I oI20) эффективный у-фак-тор обращается в нуль. Возможна также компенсация механических моментов подрешеток, температура которой Tcs может отличаться от Гсм. [1]
Поведение ферромагнитной моды (5.2.5) имеет в ферримагне-тиках некоторые специфические особенности. В точке компенсации магнитных моментов подрешеток TCM ( Ii0I2o) эффективный у-фак-тор обращается в нуль. Возможна также компенсация механических моментов подрешеток, температура которой Tcs может отличаться от Гсм. [2]
Указанные выше особенности поведения мод в генерации можно проиллюстрировать с помощью расчетов, выполненных на ЭВМ для модели вынесенных объемов. Согласно этой модели, в активной среде выделяется общий объем перекрытия двух мод, взаимодействие активных центров которого с фотонами обеих мод одинаково вероятно, и два малых неперекрывающихся объема, активные центры которых взаимодействуют преимущественно с фотонами одной из мод. Полный суммарный объем обеих мод нормирован на единицу, общая накачка W распределяется пропорционально величине объемов. [3]
Указанные равенства формируют полную систему уравнений, которая определяет самосогласованное поведение коллективной моды фоно-нов и одиночных возбуждений атомов в ходе мартенситного превращения. [4]
Таким образом, при рассмотрении механизма генерации тонких пластин, временного и спектрального поведения мод необходимо иметь в виду не только сужение запрещенной зоны в активной области, но и возможность просветления пассивных областей. Какое из этих явлений в том или ином случае играет решающую роль, покажут дальнейшие опыты. Уменьшение Eg легко обнаружить, в частности, по смещению длинноволнового края полосы спонтанного испускания в активной области, а просветление пассивной области можно зафиксировать с помощью дополнительного светового луча. [5]
Знание модовой структуры конфокального резонатора позволяет, с одной стороны, понять физические особенности поведения мод резонатора с ограничивающей апертурой, а с другой, дает возможность провести тестирование программ численного решения уравнений в случае резонатора общего вида, что очень важно с практической точки зрения. Эти обстоятельства определяют исключительно важную роль изучения конфокального резонатора в теории лазерных резонаторов. Поэтому уделим данному типу резонатора отдельный параграф и проведем анализ его модовой структуры достаточно подробно. [6]
Кроме п следует ввести параметр порядка и сопряженное поле ( г, величины которых определяют поведение фононной моды: параметр б представляет сдвиговую компоненту деформации превращения, которая определяется плотностью бозе-конденсата статических ТА-фо-нонов; поле а сводится к соответствующей компоненте тензора упругих напряжений. [7]
В процессе сравнения этих данных с соответствующими данными об изгибных волнах в слое ( см. рис. 42) обнаруживаются как общие, так и существенно различные черты в поведении мод. [8]
Характерным для рис. 102, а, б является наличие зон резкого изменения силы отдельных мод в зависимости от частоты. Как иТв случае возбуждения с торца, зона Q fi 2 является зоной сильной нерегулярности поведения мод. Однако процентное содержание энергии в одноименных модах здесь и для торцевого возбуждения волновода ( см. рис. 99) существенно различное. В частности, для возбуждения в этом диапазоне обратной волны рассматриваемый случай нагружения боковых поверхностей представляется гораздо более эффективным. [9]
По-видимому, эта мода связана с фазовым переходом. Ширина линий КР резко увеличивается при приближении к температуре перехода. Установлено [69], что a - GeTe представляет перовскитный тип сегнетоэлек-трика, в котором поведение фононных мод видоизменено эффективным экранированием электрического поля электронами проводимости. [10]
Индекс моды А, у п опущен, так как мы имеем дело только с одной модой. Напомним, что индекс ц относится к сорту атомов. Согласно этому определению, величина Н ц состоит в основном из двух частей, одна из которых описывает пространственное поведение моды, а другая зависит от относительного положения частоты рассматриваемой моды А, и центральной частоты атомного перехода. Рассмотрим сначала случай бегущих волн, который может реализовываться, например, в кольцевом лазере. [11]
Они показали, что учет скорости ветра приводит к росту фазовой скорости гравитационной волны. Наиболее важные результаты теоретических исследований сводятся к следующему: в долгопериодном диапазоне ( 10 - 100 мин) распространяющиеся волны в основном имеют характер гравитационных. Существует некоторая путаница в области волновых движений в атмосфере, связанная с тем, что при использовании широко употребляемого термина распространение акустико-гравита-ционной волны не проводится четкого различия между акустическими модами, включающими эффект плавучести, и гравитационными модами, включающими эффект сжимаемости. Действительно, пока рассматривается нижняя часть атмосферы до высоты около 100 км, поведение гравитационных и акустических мод колебаний различается достаточно заметно и никакой путаницы не возникает. [12]