Поведение - нейтрон
Cтраница 1
Поведение нейтрона, которому удалось достичь атомного ядра, зависит от различных факторов. [1]
Поведение нейтрона при замедлении в среде, в которой содержатся как поглощающие, так и рассеивающие материалы, описывалось в § 2.1, а. Особенность ядерно-нейтронных процессов, имеющих место в таких средах, заключается в том, что при каждом столкновении нейтрона с ядром имеется конечная вероятность поглощения нейтрона. Таким образом, в процессе замедления нейтрон может выбыть из потока замедляющихся нейтронов н плотность замедления q ( E) уже не будет постоянной величиной в энергетической шкале. Этот процесс еще более усложняется, если среда содержит делящиеся материалы. [2]
Указанные особенности поведения нейтронов при взаимодействии с веществом позволяют получать ценные результаты там, где не может быть использована рентгенография, и оба эти метода - нейтроно-графический и рентгенографический - прекрасно дополняют друг друга. [3]
 |
Сопоставление изменения амплитуд рассеяния. [4] |
Другой важной особенностью поведения нейтронов при дифракционных исследованиях кристаллов является исключительно небольшой коэффициент поглощения их веществом, который обычно для одного и того же вещества в сотни раз меньше, чем коэффициент поглощения рентгеновских лучей. Это обстоятельство делает возможным использование очень больших кристаллов при исследованиях методом дифракции нейтронов. Но с этим одновременно связаны некоторые затруднения. При рентгеноструктурных исследованиях не сталкиваются с проблемой вторичного гашения. Оно состоит-в кажущемся увеличении поглощения и уменьшении интенсивности отраженных лучей вследствие того, что при сильном отражении некоторые падающие пучки отражаются назад-и не достигают внутренних мозаичных блоков кристалла. При рентгеноструктурных исследованиях, если работают с очень малыми кристаллическими частицами размерами около 0 1 мм, это явление не играет важной, роли. [5]
Полное представление о поведении нейтронов в реакторе дает функция распределения нейтронов в пространстве по энергиям, во времени и по направлениям движения одновременно. [6]
Обе элементарные теории, изложенные в предыдущих главах, дают лишь приближенное представление о поведении нейтронов в ядерном реакторе. [7]
Для идеального резонансного детектора ( измеряющего Q) характерно следующее: 1) такой детектор чувствителен лишь к нейтронам, энергии которых лежат в узкой резонансной области; 2) резонансная область детектора лежит ниже всех резонансных энергий, имеющих существенное значение для поведения нейтронов в котле, и значительно выше энергии теплового равновесия. Поэтому такой детектор не замечает присутствия нейтронов, энергии которых лежат в области теплового равновесия и подчинены закону распределения Максвелла ( см. верхнюю кривую, а также раздел 13 гл. [8]
Выяснение поведения нейтронов во времени в многозонной среде связано с определенными вычислительными трудностями и, как уже было отмечено, требует использования численных ( многогрупповых) методов. Эта довольно сложная задача здесь не рассматривается; вместо этого рассмотрим простой реактор с отражателем в односкоростном приближении. [9]
Если поглощение нейтронов в среде невелико, то подавляющая их часть успевает до захвата претерпеть очень большое число столкновений. В этом случае поведение нейтронов в замедлителе очень похоже на поведение газовых молекул и описывается формулами кинетической теории газов. [10]
На практике находят решения не точного ур-ния ( I), a приближенных ур-ний, соответствующих определенным предположениям о взаимодействии нейтронов с ядрами среды. Обычно применяют следующую модель поведения нейтронов в замедляющей среде: до нек-рого значения ЕТ ( в области тепловых энергий) нейтроны замедляются, теряя энергию в упругих столкновениях с ядрами ( при этом рассеяние предполагается сферически симметричным в системе центра инерции нейтрона и ядра); при достижении EJ замедление сразу прекращается ( прекращается всякий обмен энергией между нейтронами и средой) и нейтроны диффундируют с энергией Ер вплоть до их захвата ядрами среды или утечки из системы. [11]
При физических расчетах реакторов обычно исходят из поведения нейтронов в реакторе в среднем. Зная вероятности различных взаимодействий нейтронов с ядрами, можно определить распределение плотности нейтронов в реакторе и скорости всех реакций, происходящих в результате этих взаимодействий, а значит, и поведение нейтронов в среднем. [12]
Возникает вопрос: является ли неуничтожаемость протонов и нейтронов, помимо их взаимной превращаемости, действительной или только кажущейся, так же как и у электронов. Ряд соображений и экспериментальных фактов, относящихся к поведению нейтронов и протонов в атомах, свидетельствует о том, что они во всех отношениях, помимо величины своей массы, весьма сходны с электронами. [13]
Определим энергетическое - распределение нейтронов, замедляющихся в бесконечной гомогенной изотропной среде. Как уже отмечалось, если источники нейтронов распределены однородно в пространстве и постоянны во времени, то поведение нейтрона может быть описано с помощью функции потока нейтронов или функции плотности, выраженной в зависимости только от одной переменной энергии нейтрона. [14]
Мы привели некоторые из многих известных способов получения случайных величин с разными распределениями и теперь приступаем к описанию возможных способов их использования. Название методы Монте-Карло для методов, систематически использующих случайную величину, восходит к последним годам второй мировой войны, когда фон Нейман и Улам использовали случайные числа для моделирования поведения нейтронов. Комбинированное использование машин с людьми для моделирования случайного процесса вызовов на телефонной станции было осуществлено не позже 1926 года, хотя в те дни это называлось ( а кое-где и теперь называется) бросанием по аналогии с бросанием кости для получения случайных чисел. [15]
Страницы: 1 2