Поведение - пузырь
Cтраница 2
Хотя объем пузырька V в уравнении ( 1) заметно изменялся, еще мало известно о форме и поведении очень маленьких пузырей в псевдоожиженных слоях. В системе газ - жидкость поверхностное натяжение обеспечивает условия, при которых маленькие газовые пузырьки имеют сферическую форму. [16]
Во второй и третьей главах изучаются свойства пузырей в псевдоожиженных системах ( их образование и скорость подъема) и рассматривается поведение пузырей в жидкостях, подобных воде, но с малым поверхностным натяжением. [17]
Радиус и скорость пузыря в двухмерных слоях легко точно измерить, но таких данных, по-видимому, недостаточно для предсказания поведения трехмерного пузыря. Хорошо известно 23 29, что при одинаковом фронтальном радиусе двух - и трех - мерные пузыри имеют неодинаковую скорость подъема в капельной жидкости; есть все основания предполагать, что такая же разница существует и в случае псевдоожиженного слоя. [18]
Результаты одновременного фотометрирования крупномасштабных пульсаций высоты поверхности слоя, а также размеров и основных параметров движения пузыря свидетельствуют о том, что поведение пузыря обусловливает пульсации поверхности слоя. На рис. 61 представлены зависимости объемов, занимаемых газовым пузырем от времени. В качестве иллюстрации на рис. 61 приведена кривая 2, которая соответствует абсолютному увеличению объема слоя во времени по сравнению с объемом, который занимал слой в момент возникновения пузыря для шг 0 90 м / с. Сопоставление кривых 3 и 2 подтверждает обусловленность крупномасштабных пульсаций слоя поведением пузырей. [19]
 |
Влияние расширения слоя на скорость роста волны возмущения а и на фазовую скорость волны возмущения ( б для стеклянных шариков.| Физические параметры слоя стеклянных шариков, ожижаемых водой. [20] |
Показано 20, что экспериментальные данные по распространению малых возмущений в жидкостном псевдоожиженном слое являются гораздо более представительными для проверки уравнений движения, нежели данные о поведении полностью развитых пузырей. Были измерены скорости роста и распространения возмущений, а также доминирующая длина волны в ожижаемых водой высоких слоях стеклянных шариков разного диаметра при различной порозности слоя. [21]
Поведение пузырей в слое сложно, и его не удается полностью отразить в модели каталитического реактора со взвешенным слоем, так как, с одной стороны, недостаточно изучено поведение пузырей и плотной части слоя, а с другой, - трудно решить описывающие реактор уравнения, если в них подробно учитывать структуру слоя, В связи с этим приняты идеализированные модели структуры слоя, упрощающие описание реактора. [22]
Опыт осуществления этого процесса показал, какие большие тРУДности возникают при попытке создания крупномасштабного реактора, если необходимо добиться высокой степени превращения. Работы последних лет по изучению поведения пузырей позволяют объяснить неудачи этого процесса и предложить меры по устранению трудностей масштабного перехода. [23]
Как отмечено, с поверхности слоя внадслоевое пространство выбрасываются частицы. Механизм выброса частиц связан с поведением пузырей у поверхности слоя и пока не исследован. Однако правильный выбор высоты надслоевого пространства hB определяет в значительной степени надежность работы аппарата. [24]
Все вышеуказанные зависимости представлены на рис. IV-23. Они отражают связь между переменными, описывающими поведение пузырей в слое. Максимальное значение б составляет 0 5, что соответствует слою, полностью заполненному пузырями. [25]
Кроме того, описание всевдоожиженных систем, основанное на поведении пузырей, будет, разумеется, непригодно для слоя с ясно выраженным каналообразованием или для фонтанирующего слоя. [26]
Важно, однако, исследовать начальные стадии роста пузыря, так как количественное описание этой части задачи необходимо для уяснения смысла приближенного решения. Можно показать, что это решение в асимптотической области не зависит от деталей математической модели, используемой для описания поведения пузыря при значении R, близком к RO, следовательно, неопределенность величины поверхностной энергии при небольших значениях R, не составит трудностей при решении рассматриваемых здесь физических задач. [27]
Эта книга является результатом пятилетней работы в области псевдоожижения твердых частиц. Несмотря на то, что работа еще далека от полного завершения, она достигла такой стадии, когда целесообразно попытаться дать связную картину механизма псевдоожижения. При этом в качестве исходного положения принято, что поведение псевдоожиженных систем может быть объяснено на основе анализа поведения пузырей ожижающего агента, движущихся через слой частиц. Это положение приводит к сравнительно простому объяснению условий, определяющих однородное или неоднородное псевдоожижение. Математический анализ обнаруживает заметное сходство в поведении пузырей в псевдоожиженном слое и в капельной жидкости. [28]
Но после выхода пузыря через свободную поверхность слоя высота последнего понижается и становится меньше, чем до ввода пузыря. Обмен газом между непрерывной и дискретной фазами внутри слоя является важным фактором, требующим обязательного учета при расчете реакторов с псевдоожиженным слоем. Рассмотрение поведения пузырей не входит в задачу данной главы; однако, следует иметь в виду, что пузыри могут влиять на гидродинамическую обстановку в непрерывной фазе, а это существенно при выборе техники измерений. [29]
Результаты одновременного фотометрирования крупномасштабных пульсаций высоты поверхности слоя, а также размеров и основных параметров движения пузыря свидетельствуют о том, что поведение пузыря обусловливает пульсации поверхности слоя. На рис. 61 представлены зависимости объемов, занимаемых газовым пузырем от времени. В качестве иллюстрации на рис. 61 приведена кривая 2, которая соответствует абсолютному увеличению объема слоя во времени по сравнению с объемом, который занимал слой в момент возникновения пузыря для шг 0 90 м / с. Сопоставление кривых 3 и 2 подтверждает обусловленность крупномасштабных пульсаций слоя поведением пузырей. [30]
Страницы: 1 2 3