Поведение - величина
Cтраница 1
Поведение величин при больших S ( формула (5.25)) и при малых S ( формула (5.26)) указывает на существование по крайней мере одного минимума в выражении для потока. [1]
Поведение величин Ср и Cg для промежуточных значении частоты качественно подобно показанным на рис. 43, а и 44, а. Поскольку ни в одной из этих мод энергия не могла переносится со скоростью продольных волн в упругом теле, то был сделан вывод о том, что никакая часть энергии, подводимой к цилиндру, не может переноситься со скоростью сг. [2]
Поведение величины Ms в зависимости от температуры и поля может носить более сложный характер, чем в ферромагнетиках, так как характер изменения МА и Мв с температурой и с полем может быть различным. Так, при повышении температуры может быть монотонное уменьшение Ms и обращение Ms в нуль в точке Кюри Тс, выше которой вещество парамагнитно, хотя парамагнитная восприимчивость изменяется с температурой по закону, отличающемуся от закона Кюри для простых парамагнетиков. При повышении температуры в области ниже Тс возможно также увеличение спонтанной намагниченности в определенном температурном интервале. Для некоторых ферритов, в частности для многих редкоземельных ферритов - гранатов ( см. табл. 29.15 и рис. 29.22), существует температура компенсации Гкочп, при которой намагниченности подрешеток становятся одинаковыми и результирующая намагниченность обращается в нуль. Появление точки компенсации возможно также при изменении состава ферримагнетика, например в иттрий-железо-галлиевых гранатах. [3]
 |
Сосуществование фаз Х и. J2. [4] |
Такое поведение величины X характерно для фазового перехода второго рода, скажем, перехода из ферромагнитного в парамагнитное состояние. В этой аналогии X играет роль параметра упорядоченности ( намагниченности), g - напряженности магнитного поля, / - температуры. Значение / / кр 1 отвечает точке Кюри. При / / р происходит нарушение симметрии. Именно в критической точке малые флуктуации возрастают до макроскопических значений. [5]
 |
Фазовый переход второго рода в автокаталитической химической реакции. [6] |
Такое поведение величины X характерно для фазового перехода второго рода, скажем, перехода из ферромагнитного в парамагнитное состояние. [7]
Рассмотрим поведение величины ошибки для описанных методов оценки точности. [8]
Исследовано поведение величины взаимной энергии двух кватернионных сигналов при изменении угла А ( р между ними. В результате было получено, что даже при элементарных поворотах модуль их скалярного произведения является функцией угла Др. Следствием этого служит аналогичная зависимость результатов согласованной фильтрации кватернионного сигнала от угла Д / 2 между ним и эталонным сигналом, задающим импульсную характеристику фильтра. [9]
Поэтому, поведение величины р ( АГ) во многом определяет асимптотическую мощность критерия. [10]
Рассмотрим характер поведения величин opt К и соответствующей точки х пт для принципов оптимальности, представленных формулами (3.46) - (3.49): принципа равенства opt принципа равномерности opt2, принципа абсолютной уступки opte и относительной уступки opt, при варьировании весов аг и а2 частных критериев. Наиболее типичным и доступным способом задания весов является определение их в виде неравенства ах а2 либо а2 ах, где ах и а2 - соответственно веса первого и второго частных критериев. [11]
Рассматривая, например, поведение величины wle / u2 видим, что при малых Мц 0 9 отношение скоростей wle / uz превосходит 1 0, тогда как близкая к ней величина w - Ju, в обычных колесах даже при производи-тельностях Q Qonm не достигает единицы. Следовательно, при малых Мц режим запирания является физически невозможным; с возрастанием Мц происходит понижение wle / u, вследствие чего при определенной производительности явление запирания становится возможным. [12]
На рис. 6.1 показано поведение величины РХФ для электронного газа заданной плотности. Видно, что в случае слабого вырождения результат (6.37) вполне удовлетворительно согласуется с данными численного расчета, тогда как среди различных выражений, относящихся к случаю сильного вырождения, 1133, 205, 244, 310, 334 ], лишь (6.38) с (6.39) хорошо согласуется с точным результатом. [14]
Мы видим, что поведение величины R соответствует поведению некой частицы, которая стремится к ближайшей точке минимума функции V ( R), отвечающей стационарному состоянию. [15]
Страницы: 1 2 3 4