Cтраница 2
Когда измерения были распространены до температур, значительно более низких, чем в, то были найдены следующие разновидности поведения теплопроводности с изменением температуры: а) х увеличивается быстрее Т 1 с уменьшением температуры, пока не достигается максимальное значение; при более низких температурах примерно пропорциональна теплоемкости. Это можно объяснить процессами переброса, а при самых низких температурах рассеянием на границах; б) х изменяется как Т 1 или медленнее. С уменьшением температуры достигается максимум; при более низких температурах теплопроводность определяется рассеянием на границах. Тепловое сопротивление выше температуры максимума, по-видимому, обусловлено дефектами; в) в поликристаллах тепловое сопротивление, обусловленное границами кристаллитов, увеличено и максимум смещен к более высоким температурам. [16]
Для случайно выбранного кристалла речь идет обычно о температурах выше комнатной, и часто закон 1 / Т хорошо описывает поведение теплопроводности при таких температурах. [17]
Проведенные в ИВТАН В. Е. Люстерником и А. Г. Ждановым исследования [228, 229] коэффициента динамической вязкости газообразных углеводородов различных гомологических рядов в широком диапазоне температур показывают, что в поведении вязкости газообразных углеводородов имеется много общего с поведением теплопроводности. [18]
При концентрации водорода, приблизительно равной 13 %, зависимость теплопроводности смеси от состава имеет минимум, чего не наблюдается для смеси Hz - D2, имеющей одинаковое с Н2 - Не отношение масс молекул компонент смеси. Такое поведение теплопроводности смеси связано с релаксационными эффектами. [19]
Можно считать, чТсгг раница между двумя типами ( при высоких и низких температуарах) поведения теплопроводности некристаллических твердых тел, таких, как кварцевое стекло, находится в области температур жидкого гелия. Выше этих температур поведение теплопроводности согласуется с представлением, что с понижением температуры возрастает средняя длина свободного пробега фононов, и существенные длины волн намного начинают превосходить размер структурных неоднородностей. [20]
К - Они нашли общий вклад обоих типов электронной теплопроводности; он оказался на 15 - 20 % больше, чем это следовало из расчетов Гласбренера и Слека. Такое расхождение не влияет на общую картину поведения теплопроводности. [21]
LiF; последние были вычислены по методу Каллуэя. Теоретическое значение скорости релаксации для рассеяния на границах ( при предположении абсолютной шероховатости поверхностей кристалла) можно получить по известным размерам поперечного сечения и средней скорости фо-нонов; экспериментальное - значение можно определить по поведению теплопроводности при самых низких температурах. Разница между этими двумя значениями была мала. При более высоких температурах становится существенной роль изотопов и М - про-цессов; соответствующие релаксационные времена выбираются так, чтобы их комбинация приводила к наилучшему описанию как формы экспериментальных кривых, так и расстояния между ними. [22]
Если величина Тс превосходит температуру макси мума теплопроводности, то с понижением температуры электронная компонента должна падать из-за уменьшения эффективного числа электронов, но, с другой стороны, она увеличивается за счет ослабления электрон-фононного рассеяния. Тс, когда дальнейшее уменьшение электрон-фононного рассеяния не может увеличить ке ( з), так как становится преобладающим рассеяние на дефектах. Это поведение теплопроводности показано на фиг. [23]
Бардин, Рикайзен и Тевордт ( БРТ) [15] на основе теории БК. Тс, а затем убывает почти по экспоненте при понижении температуры. Хотя низкотемпературное поведение теплопроводности, предсказываемое теорией БРТ, согласуется с полученными нами на основании простых предположений, оно отличается вблизи Тс где имеется скачок теплоемкости ( с Ce ( s) / Ce ( n) 2 4 в теории БК. [24]
В случае аморфных полимеров при высоких температурах, когда длина свободного пробега того же порядка, что и расстояние между повторяющимися звеньями, применение теорий второго типа по своим результатам практически равносильно использованию теорий жидкого состояния. Критерием применимости теорий второго типа к вопросам теплопроводности полимеров является условие, которое заключается в том, что средняя длина свободного пробега должна быть много больше расстояния между частицами. Видимо, только в этом случае имеет смысл говорить о коллективных колебаниях. При описании поведения теплопроводности полимеров в низкотемпературной области основное место занимают теории второго типа. [25]