Поведение - течение
Cтраница 1
Поведение течения, описываемого уравнением (4.29.2), радикально отличается от поведения течения, наблюдаемого при больших числах Рейнольдса. [1]
Такого рода поведение течения соответствует в обычных экспериментах ( слой жидкости ограничен сверху воздухом) эффекту Бенара. При больших числах Рэлея появляется еще один дополнительный фактор, влияющий на характер течения, - безразмерное число Прандтля Pr ( v / x), где v - кинематическая вязкость, к - коэффициент теплопроводности. Кроме того, вид течения определяется условиями на боковых торцах. В частности, условия на боковых торцах оказывают влияние на переход к непериодическим турбулентным течениям, возникающим при больших числах Рэлея. [3]
Если мы наблюдаем поведение течения за аэродинамической поверхностью при возрастающих числах Маха, то обнаружим, что ударная волна, присоединенная к передней кромке, не появляется сразу же после того как поток становится сверхзвуковым. Сначала мы получаем так называемый неприсоединенный скачок уплотнения ( рис. 47) на большом расстоянии впереди аэродинамической поверхности; ударная волна подходит ближе и ближе к аэродинамической поверхности, если число Маха возрастает. Если передняя кромка закруглена, то скачок уплотнения всегда остается неприсоединенным, но для возрастающих чисел Маха, он располагается все ближе и ближе к передней кромке. В соответствии с предположением Ньютона воздух продолжает перемещаться без отклонений, пока он не достигнет поверхности тела, и затем отклоняется в направлении поверхности. Разница между картиной течения по Ньютону и той, что мы находим при очень больших числах Маха, названными диапазоном гиперзвуковых скоростей, заключается в том, что отклонение происходит не на поверхности тела, а на поверхности очень близкой к нему. [4]
При втором подходе стремятся количественно описать поведение течения в целом, а не его детальную структуру. Для этого используются интегральные методы, в которых делается пред - положение о форме профилей температуры и скорости, а также об интенсивности и характере вовлечения окружающей жидкости по длине струи. Затем уравнения движения сводятся к обыкновенным дифференциальным уравнениям, которые интегрируются по продольной координате. Более детально такой подход рассматривается в следующих разделах главы применительно к факелам, струям, термикам и восходящим струям с учетом результирующей стратификации окружающей среды. Во всех случаях цель исследований состоит в том, чтобы определить траекторию возникающего течения, захватывающего окружающую жидкость, и проследить за тем, как затухает воздействие выталкивающих сил, вызванных разностью температур и ( или) концентраций. [5]
Принимая во внимание удивительную разницу в поведении течения в трубках, заполненных проволочками, и порошком, Чандрасекар и Мендельсон [93] в дальнейшем; исследовали трубки, заполненные порошком. Они использовали трубку для измерения промежуточного давления и осуществляли перепад давлений как гидростатически, так п при помощи термомеханического эффекта. [6]
Принимая во внимание удивительную разницу в поведении течения в трубках, заполненных проволочками и порошком, Чандрасекар и Мендельсон [93] jB дальнейшем исследовали трубки, заполненные порошком. Они использовали трубку для измерения промежуточного давления и осуществляли перепад давлений как гидростатически, так и при помощи термомеханического эффекта. [7]
Поведение течения, описываемого уравнением (4.29.2), радикально отличается от поведения течения, наблюдаемого при больших числах Рейнольдса. [8]
Кроме того, проведенные расчеты содержат до некоторой степени произвольные предпосылки, касающиеся поведения течения вблизи стенок, которые, как известно ( гл. [9]
Следует отметить, что, если в случае узких и широких капилляров можно провести некоторый, хотя и приближенный, анализ явлений, поведение течения в трубках с прессованным порошком в настоящее время совершенно нельзя объяснить. [10]
В случае кратных полюсов, если коэффициент a f в лорановском разложении функции w ( z) отличен ет нуля, число J 0, однако картина поведения течения вблизи кратных полюсов гораздо сложнее, чем в рассмотренных выше случаях. [11]
В задачах 1376 - 1389 по заданному комплексному потенциалу течения требуется построить эквипотенциальные линии и линии тока, определить V, особые и критические точки, обильность и интенсивность вихреисточников, моменты диполей и исследовать поведение течения на оо. [12]
Кроме того, было замечено, что, если гелий перетекает во внутренний сосуд под действием термомеханического давления, уровень в измерительной трубке остается на уровне гелия в ванне. Таким образом, в этом случае поведение течения в трубке с порошком было идентичным поведению течения в тонкой щели; это означает, что внутри каналов не происходит диссипативных процессов и весь перепад термомеханического давления происходит на входе порошковой пробки. При течении под действием как гидростатического, так и термомеханического давлений был исследован один и тот же интервал скоростей. Результаты работ по изучению течения н щелях и порошках показывают, что в механизмах явления существует различие, которое пока не объяснено. Оно иллюстрируется диаграммами на фиг. [13]
Кроме того, было замечено, что, если гелий перетекает во внутренний сосуд под действием: термомехапнческого давления, уровень в измерительной трубке остается на уровне гелия в ванне. Таким образом, в этом случае поведение течения в трубке с порошком было идентичным, поведению течения в тонкой щели; это озпачает, что внутри каналов не происходит диссппативных процессов и весь перепад термомеханпческого давления происходит на входе порошковой пробки. При течении под действием как гидростатического, так и термомеханического давлений был исследован один и тот же интервал скоростей. Результаты работ по изучению течения в щелях и порошках показывают, что в механизмах явления существует различие, которое пока не объяснено. Оно иллюстрируется диаграммами па фиг. [14]
Кроме того, было замечено, что, если гелий перетекает во внутренний сосуд под действием термомеханического давления, уровень в измерительной трубке остается на уровне гелия в ванне. Таким образом, в этом случае поведение течения в трубке с порошком было идентичным поведению течения в тонкой щели; это означает, что внутри каналов не происходит диссипативных процессов и весь перепад термомеханического давления происходит на входе порошковой пробки. При течении под действием как гидростатического, так и термомеханического давлений был исследован один и тот же интервал скоростей. Результаты работ по изучению течения н щелях и порошках показывают, что в механизмах явления существует различие, которое пока не объяснено. Оно иллюстрируется диаграммами на фиг. [15]
Страницы: 1 2