Поведение - феррит
Cтраница 1
Поведение ферритов на сверхвысоких частотах в присутствии внешнего постоянного во времени магнитного поля может быть рассмотрено с учетом спина и собственного магнитного момента электрона. [1]
Особенности поведения ферритов на сверхвысоких частотах связаны, в основном, с особенностями поведения магнитной проницаемости в этом диапазоне частот. Для передачи электромагнитной энергии lai-coii частоты применяют волноводы - полые металлические трубы различной конфигурации, чаще всего с прямоугольной или круглой формой поперечного сечения, а также коаксиальные и полосковые линии передачи. Структуру поля и скорость распространения волн в таких линиях передачи можно изменять, помещая внутрь волновода намагниченный феррит, что и осуществляют при создании ферритовых твердотельных СВЧ-приборов. [2]
 |
Импульсные параметры петли гистерезиса ферритовых сердечников из материалов 1 3 ВТ ( а и 2 ВТ ( б в зависимости от темпера. [3] |
Различия в поведении ферритов 1 3 ВТ и 2 ВТ могут быть объяснены на основе термодинамических и кинетических особенностей исследуемых - систем. [4]
Если рассмотреть теперь поведение феррита в парамагнитной области, то в этом случае для парциальных намагниченностей под-решеток справедлив закон Кюри. [5]
Уравнения движения, определяющие поведение ферритов, существенно нелинейны относительно амплитуды высокочастотного поля; решение для высших гармоник может быть получено с помощью подходящей аппроксимации. В случае сферы решение для сигнала с большой амплитудой указывает на то, что мнимая часть проницаемости при резонансе будет сохранять свое значение, независимое от сигнала до тех пор, пока поле сигнала не станет порядка Д / 7; после этого она непрерывно уменьшается с увеличением мощности сигнала, создавая условия насыщения. Например, члены Н в уравнении движения приводят к уменьшению намагниченности и к появлению гармонических составляющих с удвоенной частотой. [6]
Некоторые применения, связанные с поведением ферритов в области ферромагнитного резонанса, уже были упомянуты в гл. [7]
Эта глава имеет самостоятельное значение, так как для уяснения поведения ферритов в различных режимах работы весьма важно иметь ясное представление о природе ферримагнетизма, которая значительно сложнее, чем у металлических ферромагнетиков, и не может быть просто объяснена наличием избыточных спинов в одной из внутренних незаполненных электронных оболочек атомов. Теория Нееля пока еще является, пожалуй, единственной, достаточно полно качественно и отчасти количественно объясняющей поведение ферритов. [8]
Эта глава имеет самостоятельное значение, так как для уяснения поведения ферритов в различных режимах работы весьма важно иметь ясное представление о природе ферримагнетизма, которая значительно сложнее, чем у металлических ферромагнетиков, и не может быть просто объяснена наличием избыточных спинов в одной из внутренних незаполненных электронных оболочек атомов. Теория Нееля пока еще является, пожалуй, единственной, достаточно полно качественно и отчасти количественно объясняющей поведение ферритов. [9]
Рассмотрим кратко важнейшие свойства ферритов, определяющие их уникальную роль в науке и технике. Полезные магнитные свойства веществ, сходные со свойствами классических ферромагнитных металлов и сплавов, сочетаются с весьма незначительной электропроводностью. Это позволяет весьма удовлетворительно объяснить основные черты поведения ферритов и других ферримагнетиков с помощью сравнительно простых модельных представлений. [10]
В настоящий сборник переводов включены лишь некоторые статьи, посвященные разработке и описанию различных ферритовых устройств, применяемых на практике. Вопросы, касающиеся изучения явлений в намагниченных ферритах, излагаются в указанных статьях недостаточно полно и несколько утилитарно. В сборник, к сожалению, не удалось поместить статьи, специально посвященные исследованию явлении в намагниченных ферритах на СВЧ, статьи, в которых рассматривается поведение ферритов при больших уровнях мощности СВЧ, а также статьи, излагающие методы измерения параметров намагниченных ферритов. [11]
Примером такой ассоциации является формирование сверхструктуры, рассмотренной выше. Ассоциация точечных дефектов, по-видимому, весьма характерна для ферритов и всегда предшествует фазовому переходу или фазовому распаду. Характерный пример - поведение марганецсодержащих ферритов со структурой шпинели и граната, ванадата и хромита железа. В марганецсодержащих ферритах с избытком кислорода доказано существование парных взаимодействий Мп - Мп3, которые при понижении температуры Становятся зародышами сначала микро -, а затем макро кластеров с тетрагональной структурой. Примечательно, что микрокластеры очень плохо взаимодействуют с кубической матрицей. [12]
Следует сказать об анизотропии магнитных свойств ферритов, так как большинство из них обладает существенной зависимостью свойств от направлений. Чем ниже симметрия кристалла, тем выше анизотропия его свойств. Одноосные кристаллы ферритов имеют огромные поля анизотропии, исчисляемые десятками тысяч эрстед, в то время как поля анизотропии кубических ферритов не превышают обычно тысячи эрстед. Магнитная кристаллографическая анизотропия оказывает существенное влияние на поведение ферритов Е полях сверхвысоких частот. [13]
Отметим, что Д равна половине энергии, рассеивающейся в процессе переключения. Тепловые распределения вероятностей в каждой яме будут практически одинаковыми до и после переключения, единственная разница в том, что конечная яма на 2Д ниже исходной. Эта разница в энергиях рассеивается и соответствует энергии для половины площади петли гистерезиса энергии, обычно связывающейся с переключением. Уравнение (5.4) подтверждает, таким образом, хорошо известный эмпирический факт, что увеличение скорости переключения может быть достигнуто только ценой повышения диссипации на одно переключение. Уравнение (5.4) выполняется, однако, только для специального класса моделей и не может применяться в общем случае. Чтобы показать это, рассмотрим альтернативную модель. Допустим, что информация сохраняется положением частицы на прямой и что х а соответствуют нулю и единице. Не предполагается существование никакого барьера, но случайное диффузионное движение частиц принимается достаточно медленным, так что положение будет сохраняться на приемлемо продолжительном промежутке времени. Эта модель, вероятно, имеет больше общего с поведением ферритов и ферроэлектри-ков, когда переключение связано с движением доменной стенки, чем предыдущая модель с бистабильной ямой. [14]
Страницы: 1