Поведение - частица
Cтраница 2
Изучено поведение частиц, вторично взаимодействующих с поверхностью тела. [16]
Изучая поведение частиц, газа, образование и движение пузырей в кипящем слое в холодных условиях, ученые иногда прибегают к помощи так называемых двухмерных моделей, в которых ширина кипящего слоя столь невелика, что он становится почти прозрачным. Естественно при этом стенки накладывают свой отпечаток на характер протекающих процессов. Однако считается, что информация, полученная в двухмерном слое, тоже имеет определенную ценность. [17]
Однако поведение гетерофункциональных частиц L охватывает весь промежуточный интервал свойств. И, естественно, возникают вопросы: как и по каким Опытным данным можно установить наличие вклада от гидрофобных свойств и есть ли для этого вклада хотя бы относительные количественные характеристики, достаточные для построения сравнительной шкалы. [18]
Иллюстрацией поведения частицы в условиях разных температур является рис. 8, на котором показано изменение удельного веса f и диаметра частицы d в зависимости от времени. [20]
В поведении частиц, обладающих электрическими ди-польными моментами, и частиц с магнитными моментами имеется большое сходство, определяющее общность закономерностей их взаимодействий. R - расстояние между центрами диполей), хотя это справедливо для больших значений R по сравнению с размерами диполей. [21]
Можно рассчитать поведение частиц в более сложных случаях, например, если частицы попадут в область, где существует градиент В, или если имеется влияние гравитационного поля. Однако должно быть ясно, что отдельные частицы привязаны к силовым линиям и требуется очень большое усилие, чтобы заставить их двигаться поперек магнитного поля. [22]
Теперь проследим поведение частицы в слое. [23]
Продолжим обсуждение поведения частицы в сосуде длины L, но теперь предположим, что только один из торцов поддерживается при температуре Т, а второй торец является очень холодным, т.е. находится при температуре практически нулевой. Легко оценить максимально возможную величину gmax. Перелетая к холодной стенке, частица передает ей энергию того же масштаба, а затем возвращается к теплой стенке за новой порцией тепла. [24]
Изучение закономерностей поведения частиц в известном поле скоростей несущей фазы представляет как самостоятельный интерес при расчете слабозапьшенных течений без обратного влияния дисперсной фазы на характеристики газа, так и может являться неотъемлемой частью процесса построения сложных математических моделей для описания самых различных классов гетерогенных потоков. [25]
Для исследования поведения частицы в неоднородных и зависящих от времени полях применяются различные приближенные методы. Мы остановимся здесь на одном широко используемом в таких задачах методе теории возмущений, причем будем руководствоваться наиболее простыми предположениями. Грубо говоря, физическая картина, лежащая в основе этого метода, - это движение в виде достаточно быстрых ларморовых осцилляции, наложенное на сравнительно медленное перемещение ведущего центра. В неоднородных полях, при определенных условиях, она достаточно хорошо соответствует описанию поведения частицы в первом приближении. [26]
Для моделирования поведения частиц внутри МД-ячейки необходимо знать силы, действующие на каждую частицу. [27]
Возможность управления поведением частиц дисперсной фазы посредством наложения внешнего электромагнитного поля авторы подтверждают путем экспериментального исследования влияния электромагнитного поля на характер движения капель ртути, диспергированных в электролите. Кроме того, отмечается изменение характера кормовых вихрей, возникающих при перемещении частиц в дисперсионной среде. Это свидетельствует о том, что воздействие внешнего электромагнитного поля обусловливает не только возникновение объемных и поверхностных сил, действующих на частицу, но и изменение характера обтекания частиц, сил сопротивления трения. [28]
Отличия в поведении частицы, движущейся в поле цен тробежных сил, например, в гидроциклоне, сводятся, в основном, к несимметричному обтеканию частиц и, соответственно, к несимметричному распределению давления по поверхности частицы, вследствие чего последняя должна деформироваться несимметрично. [29]
Различия в поведении частиц и античастиц характеризуются разныйй знаками перед энергетическими добавками. [30]
Страницы: 1 2 3 4