Поведение - электронный газ
Cтраница 1
Поведение электронного газа в этом случае хорошо описывается ур-ниями гидродинамики. Именно в этом диапазоне частот проявляется релаксац. С ростом частоты степень экранирования уменьшается, но одновременно уменьшается и длина волны - характерное расстояние, на к-ром действует внеш. [1]
Для объяснения поведения электронного газа в металле оказалось необходимым учитывать принцип Паули, приводящий к статистике Ферми - Дирака. [2]
Таким образом, понятно, что при обычных температурах, а особенно при низких температурах, в связи с рассмотрением поведения электронного газа в металлах следует применять уравнения статистики Ферми - Дирака. Наглядным подтверждением этого является рассмотрение влияния электронов на величину теплоемкости металла. [3]
Но при достаточно низких температурах существование такого запрета снова упрощает ситуацию, и мы покажем сейчас, как в этом случае можно качественно описать поведение электронного газа. [4]
В связи с этим результаты опытов по измельчению могут, вероятно, означать, что размер в ЗООА является некоторой критической величиной, выше - которой следует учитывать поведение электронного газа. В ( более мелких кристаллитах, даже трехмерных, число л-электронов, по-видимому, совершенно недостаточно для обеспечения аналогичного эффекта. Возможно также, что для кристаллического объема ниже указанного предела уменьшение диамагнетизма вызвано винтовыми дислокациями; кроме того, з гексагональных сетках могут встречаться значительные отклонения линейных размеров С-С - связи от определенной величины. [5]
Средняя энергия электронов при абсолютном нуле равна 3 / 5 Wt. Это существенно отличает поведение электронного газа, описываемого статистикой Ферми - Дирака, от обычного газа, который, согласно классической статистике Максвелла - Больцмана, имеет среднюю энергию электронов 3 / 2 kT, где k - постоянная Больцмана, равная 1 38 - 10 - 23 дж / град, и Т - абсолютная температура в градусах Кельвина. [6]
 |
Распределение электронов по энергиям при Т0 V. [7] |
Электроны в этом случае ведут себя как обычные классические частицы идеального газа. Отсюда становится понятным, почему поведение электронного газа в металлах в отношении многих свойств резко отличается от свойств обычного молекулярного газа. Это обусловлено тем, что электронный газ остается вырожден-ным вплоть до температуры плавления и его распределение очень нало отличается от распределения Ферми - Дирака при О К. [8]
Для объяснения каталитических свойств металлов в последние годы применялись различные теоретические представления, которые условно можно разбить на три группы: а) сопоставление каталитических свойств металлов с их электронными свойствами, б) с локальными свойствами атомов и в) с нарушениями кристаллической решетки. Под электронными свойствами подразумеваются свойства, обусловленные поведением электронного газа в металлах. Сюда же относятся работы, в которых каталитическая активность корреля-руется с характеристиками d - зоны переходных металлов. [9]
Рассмотрим такой газ на простейшей модели. Рассмотрим прежде всего поведение электронного газа в металле при О К. [10]
Этот результат показывает, что электронный газ в этом металле весьма сильно вырожден. Сильное вырождение электронного газа имеет место в широком интервале температур порядка до 104 К, и, следовательно, практически при всех условиях состояние электронов в металле опи - - сывается уравнениями статистики Ферми - Дирака. Мы ранее видели, что предельный случай классической статистики получается, если возможно в функции распределения пренебречь единицей. Для электронного газа такое пренебрежение недопустимо вплоть до очень высоких температур. Таким образом, поведение электронного газа даже в первом приближении не может быть описано с помощью классической статистики. [11]
Страницы: 1