Cтраница 1
Реологическое поведение тиксотропных и реопек-тических материалов является весьма сложным, трудно поддающимся математическому описанию. [1]
Реометрией называют экспериментальное определение реологического поведения материалов. Хотя в случае ньютоновских жидкостей реометрия ограничивается серией весьма простых экспериментов, эти эксперименты становятся чрезвычайно трудными для неньютоновских жидкостей и особенно для жидкостей, обладающих памятью. [2]
Результаты теоретических исследований, свидетельствующие о сложном характере реологического поведения материалов при высокоскоростном деформировании, полностью подтверждаются экспериментально. [3]
В настоящее время определяющих уравнений состояния, позволяющих описать реологическое поведение материалов с учетом режима нагружения, нет, поэтому для выполнения расчетов используются упрощенные модели материала [153, 225, 323], неотражающие всей сложности поведения материала в процессе-деформации и, следовательно, применимые для ограниченного диапазона условий нагружения. Успехи в построении уравнений состояния на основе физических механизмов пластической деформации, например на основе дислокационной модели пластического течения [74, 175, 309], имеют ограниченное значение. Зависимость сопротивления деформации от мгновенных условий нагружения ( температура, скорость деформации и др.) и всей истории предшествующего нагружения, которая определяет изменение в процессе деформирования большого числа параметров, характеризующих микро - и макроструктуру материала, за исключением некоторых частных случаев, не позволяет в настоящее время дать количественную оценку инженерных характеристик сопротивления материала. [4]
Ввиду того, что решение граничных задач анизотропной теории вязкоупругости связано со значительными математическими трудностями, зачастую прибегают к различным упрощающим предположениям относительно реологического поведения материала. [5]
Так как у реальных тел спектры времен запаздывания и релаксации распределены непрерывно и характеристикой тел являются формы соответствующих функций распределения, то использование функций ( t) и ( t) для описания реологического поведения материала существенно упрощает исследования. [6]
Использование акустического приближения, основанного на упругой или гидродинамической модели поведения материала в плоской волне нагрузки, для расчета по экспериментальным данным силовых и временных параметров откольной прочности приводит к значительной погрешности, так как не учитывается действительное реологическое поведение материала под нагрузкой. Метод определения откольной прочности металлических конструкционных материалов, представленный в параграфе 2 седьмой главы, не учитывает влияния эффектов вязкости и зависимости сопротивления сдвигу от уровня средних напряжений при упруго-пластическом деформировании в волнах нагрузки. [7]
В качестве объективной характеристики истории нагружения в откольной плоскости может быть рекомендована скорость роста растягивающих напряжений ( время роста растягивающей нагрузки до максимума), которая определяется по экспериментально регистрируемому времени изменения скорости свободной поверхности ( давления на границе с мягким материалом) и полностью учитывает реологическое поведение материала под нагрузкой. [8]
Однако совсем недавно Верхойлпен-Хейманс [157] указал, что большей частью неизвестное реологическое поведение материала трещины серебра и области при ее вершине оказывает такое сильное влияние на расчетное поле напряжений, что в настоящее время результаты этого метода нельзя оценить однозначно. [9]
Одноосные испытания сильно различаются между собой в зависимости от того, как создается напряжение в образце. Мы можем различать три главных типа этих испытаний, которые дают взаимодополняющую информацию о реологическом поведении материалов. [10]