Cтраница 2
Мы уже отмечали, что поверхность любой звезды, а значит, и Солнца, определяется условно, как тот слой, глубже которого ничего нельзя увидеть вследствие непрозрачности звездного вещества. Эта поверхность и примыкающие к ней слои Солнца называемые, как мы знаем, фотосферой, не находятся в спокойном состоянии. При наблюдении в телескоп обнаруживается, что фотосфера состоит из светлых ячеек или зерен. Ячейки эти, называемые гранулами, имеют в поперечнике 500 - 1500 км и отделены друг от друга более темными прожилками. Они оказываются очень недолговечными образованиями. За несколько минут одни гранулы исчезают, а на месте их появляются другие. [16]
Один из способов оценки температуры поверхности звезд заключается в определении длины волны, соответствующей максимуму интенсивности излучения JK в спектре, который по своему составу достаточно близок к спектру абсолютно черного тела. Эта длина волны для Солнца равна 0 48 мк, для Полярной звезды - 0 35 мк и для Сириуса - 0 29 мк. [17]
В общем случае граничные условия на поверхности аккрецирующей звезды определяют, какой режим - околозвуковой или дозвуковой - приложим к данной физической ситуации. Для звезд с твердой поверхностью ( например, белый карлик или нейтронная звезда) допустимо стационарное дозвуковое течение. [18]
При выходе ударной волны на - поверхность компактной звезды типа белого карлика скорость волны может достигать значений, близких к скорости света. Для описания свойств этих волн в уравнениях газодинамики учитываются релятивистские эффекты. [19]
К - По имеющимся спектроскопическим данным температура поверхности звезд порядка 103 К, а в недрах звезд температура достигает 109 и более градусов. [20]
Например, электрическими методами с помощью фотоэлементов-астрономы измеряют температуры поверхностей звезд, магнитными методами с самолета геологи ведут разведку рудных залежей и электрическими методами агрономы определяют потребности почвы в различных удобрениях. [21]
Однако даже оставляя в стороне вопрос о том, насколько поверхность звезды можно считать черным излучателем, эта программа невыполнима из-за чрезвычайной сложности необходимых измерений. Поглощение в земной атмосфере ( которое зависит не только от длины поглощаемой волны, но также от времени и места наблюдения) уменьшает общую полученную энергию, нарушает распределение энергии в спектре и смещает длину волны, соответствующую максимуму энергии. Непосредственное применение формулы Планка было осуществлено только для относительно немногих звезд, в том числе для Солнца. [22]
Таким образом, это уравнение с приемлемой точностью справедливо вне поверхности звезды. Для движения планет вокруг Солнца решение (18.6) дает малые поправки к ньютоновской теории. [23]
L ( при известном расстоянии) и темп-ра Т, поверхности звезды, определяемая по распределению энергии в спектре. Приближенно Ts равна эффективной температуре Тэ. [24]
Часть ( половина или меньше) коронального рентгеновского излучения LCOT падает на поверхность звезды и нагревает ее, образуя горячий хро & ю-сферный слой с Тж ( 5 - т - 10) 104 К в дополнение к холодному хромо-сферному слою с Тхо 104 К, который образуется за счет действия теплопроводности. [25]
Более того, за счет конвекционного перемешивания и выноса s - элементов на поверхность звезды каждый новый цикл привносит дополнительный материал для горения в гелиевую оболочку. Такая картина подтверждается наблюдением технеция в ряде красных гигантов, что поддается объяснению лишь за счет перемешивания с более глубокими слоями. Образование s - элементов допустимо и в звездах с малой массой, в которых возможно пульсирующее горение гелия. В результате s - процесса образуются изотопы с очень большим диапазоном периодов полураспада. [26]
Интересно узнать, какая часть увеличения массы дыры (7.88) обусловлена приливными полями вне поверхности звезды. [27]
Температура вещества внутри звезды очень высокая - порядка миллионов градусов, а вблизи поверхности звезды - порядка нескольких тысяч градусов; при таких температурах вещество звезды можно рассматривать как совершенный газ даже в том случае, когда давление и плотность чрезвычайно большие. [28]
Представление о том, что вспышки новых и сверхновых связаны с выходом на поверхность звезды сильной ударной волны, используется уже с 1946 г. При этом долгое время вопрос о том, как и где формируются ударные волны, оставлялся в стороне. [29]
Здесь S ( 0) - полное число фотонов лаймановского континуума, испускаемых с поверхности звезды в секунду, и н - суммарная плотность числа ионов и нейтральных атомов водорода, a t - эффективное время, в течение которого была освещена область данного радиуса. Это соотношение справедливо лишь для интервалов времени малых по сравнению с временем установления точного равновесия между фотоионизацией и рекомбинацией. Соответствующую пространственную область называют зоной Стремгрена. [30]