Поверхность - нагружение
Cтраница 2
Ег поверхности нагружения, хотя условия нагрузки (2.1.7) выполняются лишь для одного или нескольких участков из совокупности Ег. Но поверхности Ег должны перемещаться так, чтобы точка нагружения принадлежала кусочно гладкой поверхности Е, ограничивающей область Q. [16]
Зависимость поверхности нагружения от третьего инварианта позволяет описать изменение формы поверхности нагружения и рассмотреть материалы, чувствительные к виду напряженного состояния. [17]
 |
Расположение векторов скоростей деформаций еу, действительных cry и допустимых Уу напряжений по отношению к поверхности текучести. [18] |
Невогнутость поверхности нагружения вытекает из принципа Мизеса. Действительные напряжения относятся к множеству допустимых. [19]
Точки поверхности нагружения, в окрестности которых функция нагружения дифференцируема по а - и, следовательно, в этих точках имеется единственная нормаль к Е, называются регулярными. Поверхность нагружения в окрестности регулярных точек является гладкой. [20]
Для поверхностей нагружения / ( п 0, относительно которых имеет место разгрузка или нейтральное нагружение, соответствующая составляющая вектора скорости пластической деформации равна нулю. [21]
Эволюция поверхности нагружения по мере роста начальной деформации ( точки Лъ Л2, А3) показана на рис. 4.11. Из расчета следует ее постепенное расширение, не связанное с изотропным упрочнением, поскольку согласно исходным предпосылкам материал М обладает циклической стабильностью. Фронтальная часть поверхности ( линии) по очертанию остается близкой к окружности ( центры О ], О2, 03), в то время как тыловая часть постепенно прогибается внутрь. Таким образом, картина, обнаруживаемая с ростом начальной деформации, подобна той, которая получается при уменьшении абсолютного допуска на отклонение от упругости. [22]
Представление о поверхности нагружения, являющееся фундаментальным в теориях течения, таким образом, одновременно является наиболее уязвимым местом этих теорий. Поэтому возникла точка зрения, согласно которой теория пластичности должна оперировать лишь понятием общей деформации, которая определяется как некоторый функционал, зависящий от истории изменения напряжения и температуры. [23]
Вследствие смещения поверхности нагружения, которое описывается тензором смещения ( добавочных напряжений), уравнение поверхности нагружения зависит от инвариантов тензора активных напряжений, составляющие которого отсчитываются от центра поверхности задаваемого тензором смещения. [24]
Здесь радиус поверхности нагружения С определяется в соответствии с вариантами теорий согласно (2.189) - (2.191), а скорость накопленной пластической деформации г задается выражениями (2.195) и (2.196) или аналогичными им. [25]
Здесь радиус поверхности нагружения С определяется в соответствии с вариантом теорий, согласно (3.190) и (3.191), а скорость накопленной неупругой деформации задается выражениями (3.196) - (3.198) или аналогичными им. [26]
При изменении поверхности нагружения так, как показано на рис. 3 а), увеличение предела текучести в одном направлении приводит к понижению его в противоположном направлении. Если поверхность 2г включает в себя поверхность 2t ( рис. 3 6), то пределы текучести увеличиваются во всех направлениях. При этом поверхность 2а может оставаться гладкой ( рис. 3 а б) или приобретать угл. [28]
Выпуклым участкам поверхности нагружения АВ АС соответствуют выпуклые участки об, ас диссипативной функции. Особенностям А, В, С функции нагружения соответствуют участки невогнутости cm, 66, ее диссипативной функции. [29]
Таким образом, поверхность нагружения (2.101) зависит от первого инварианта тензора напряжений, вторых и третьих инвариантов активных напряжений и добавочных напряжений. [30]
Страницы: 1 2 3 4