Cтраница 2
Поверхность проводника образована вращением окружности радиуса а вокруг одной из ее касательных. [16]
Поверхность проводника в электростатическом поле всегда является изопотенциальной поверхностью. Это следует из того, что силовые линии электростатического поля, как было выше доказано, всегда нормальны к поверхности проводника. Если бы существовала касательная - составляющая напряженности электрического поля ( Et 0), то под ее действием заряды на поверхности проводника пришли бы в движение, которое продолжалось бы до тех пор, пока потенциалы всех точек поверхности проводника не сделались одинаковыми. [17]
Поверхность проводника является эквипотенциальной. Поэтому потенциалы тех точек, в которых находятся точечные заряды Дд, одинаковы и равны потенциалу ф проводника. [18]
Поверхность оставшихся проводников зачищают, покрывают спирто-канифольным флюсом и лудят. На рис. 21 светлым показаны проводники - фольгированные участки, а черными линиями - участки, где фольга снята. [19]
На поверхности проводника ( г г0) значение векторного потенциала должно быть равно нулю. Так было принято при исследовании магнитного поля внутри проводника. [20]
На поверхности проводника плотность заряда равна электрическому смещению. [21]
Поскольку поверхность проводника на рис. 3.2 непременно является поверхностью постоянного потенциала, то электрическое поле Е, равное - grad p, должно быть перпендикулярным к поверхности в каждой ее точке. При переходе из внутренней части проводника наружу у поверхности наблюдается резкое изменение электрического поля; поле Е не равно нулю на внешней поверхности проводника, но равно нулю внутри. Возьмем плоский ящик, охватывающий часть поверхности ( рис. 3.3), подобный тому, которым мы пользовались при рассмотрении заряженного диска в разделе 2.6. В данном случае через дно ящика потока нет, так как оно расположено внутри проводника, и мы приходим к выводу, что Еп 4жт, где Еп - компонента электрического поля, перпендикулярная к поверхности. Очевидно, что в этом случае другой компоненты нет, так как поле перпендикулярно к поверхности проводника. Поверхностнвгй заряд следует считать полным зарядом Qk. Следовательно, поверхностный интеграл от о должен быть равен Qh но всему проводнику. [22]
На поверхности проводника, образующего катушку, появляются электрические заряды, которые мы тоже разложим на две части, соответственно общему выражению гл. [23]
На поверхности проводника плотность заряда равна электрическому смещению. [24]
На поверхности проводника напряженность поля имеет наибольшее значение. [25]
Через поверхность проводника проходит поток энергии электромагнитного поля, которая выделяется в его объеме в виде джоулева тепла. [26]
На поверхности проводника плотность заряда равна электрическому смещению. [27]
На поверхности проводника напряженность ноля имеет наибольшее значение. [28]
Вблизи поверхности проводника плотность тока может-быть направлена только по касательной к поверхности. Это означает [ см. (25.1) J, что напряженность Е поля вблизи поверхности проводника касательна поверхности. Следовательно, эквипотенциальные поверхности перпендикулярны его поверхности. Если участок проводника изогнут, то, очевидно, две близкие эквипотенциальные поверхности не могут находиться на неизменном расстоянии друг от друга во всех точках внутри проводника. [29]
Что поверхность проводника при симметрично расположенных зарядах Q и - Q будет эквипотенциальной поверхностью, это сразу видно из рис. 17 на стр. Если представленное там поле мы разрежем плоскостью, перпендикулярной к оси диполя, на две равные половины, то силовые линии поля будут всюду нормальны к указанной плоскости, а это и означает неизменность потенциала на плоскости. [30]