Поверхность - раздел - среда
Cтраница 2
Таким образом, вблизи поверхности раздела сред в вибрационном поле генерируется среднее течение. Основной причиной его появления является вязкость сред. В поле высокочастотных пульсаций около поверхности раздела формируются вязкие тонкие скин-слои, в которых пульсационные составляющие скоростей имеют вихревую компоненту. В силу нелинейных эффектов их наличие приводит к формированию средних течений, имеющих также вихревой характер и далеко выходящих за пределы стоксовских слоев. Методы осреднения позволяют свести задачу расчета средних течений к стационарной задаче путем применения эффективных граничных условий на поверхности раздела сред. [16]
При переходе тока через поверхность раздела сред с различными удельными проводимостями YI и у2 направление тока изменяется, если только линии тока не направлены нормально к поверхности раздела. [17]
При переходе тока через поверхность раздела сред с различными удельными проводимостями, - t L и 12, направление тока изменяется, если только линии тока не направлены нормально к поверхности раздела. [18]
При переходе тока через поверхность раздела сред с различными удельными проводимостями YI и Y2 направление тока изменяется, если только линии тока не направлены нормально к поверхности раздела. [19]
Рассмотрим граничные условия на поверхностях раздела сред с различными электромагнитными свойствами. [20]
Порог возбуждения параметрического резонанса для поверхности раздела сред со сравнимыми вязкостями и плотностями, как и ожидалось, заметно превышает порог (1.1.53) для свободной поверхности жидкости с близкими параметрами. Первая причина этого та же, что и для сдвига резонансной частоты: в случае поверхности раздела критическая амплитуда скорости вибраций имеет порядок i 1 / 2, в то время как для свободной поверхности она пропорциональна первой степени вязкости. Если р 0 ( при этом в выбранных здесь единицах Ар 1), то условие (1.1.82) переходит, естественно, в условие (1.1.53), полученное для свободной поверхности. [21]
Наиболее значительно при озвучивании нагреваются поверхности раздела сред. При постоянном общем весе твердого тела повышение температуры среды возрастает в случае уменьшения размеров твердых частиц и соответственного увеличения их удельной поверхности. [22]
 |
Силы, действующие на каплю жидкости. [23] |
В равновесии векторы сил на поверхности раздела сред образуют контактный угол. [24]
При определенном угле падения на поверхность раздела сред луча света из среды с большим показателем преломления в среду с меньшим показателем преломления отраженный луч идет по границе раздела. [25]
При записи граничных условий на поверхностях раздела сред внутри области статора /, включающей перемещающиеся относительно системы отсчета статора щетки, нужно учитывать, что форма и уравнения поверхностей ( 1 - 54), ( 1 - 55), ограничивающих перемещающиеся среды, изменяются во времени по заданному извне закону. [26]
Граничные условия на свободной поверхности и поверхности раздела сред были получены без учета поверхностного натяжения. [27]
Для случая падения однородной волны на поверхность раздела сред без потерь выражения ( 3 - 2 - 11) и ( 3 - 2 - 12) представляют законы Снеллиуса. [28]
Наряду с эффектом экранировки лучистого потока к поверхности раздела сред для К 0 115 мкм при вдуве, в результате которого ( 7хи уменьшается, в видимой части спектра имеет место противоположный эффект: с увеличением скорости вдува лучистый поток увеличивается. Этот эффект связан с высвечиванием энергии компонентами, продиф-фундировавшими во внешние, более нагретые слои пограничного слоя. Высвечивание энергии объясняется увеличением коэффициента излучения смеси в этих условиях. [29]
В этом случае угол между перпендикуляром к поверхности раздела сред и оптической осью трубы и есть, очевидно, искомый угол р, который легко измерить по положению трубы относительно нуля специальной шкалы. [30]
Страницы: 1 2 3 4