Поверхность - ферромагнитная среда
Cтраница 1
Поверхность ферромагнитной среды является поверхностью равного магнитного потенциала, так как силовые линии в воздухе к ней перпендикулярны. [1]
Поверхность ферромагнитной среды является поверхностью равного магнитного потенциала, так как линии напряженности поля в воздухе к ней перпендикулярны. [2]
При этом г есть расстояние от поверхности ферромагнитной среды, отсчитываемое вглубь ее. Кривые, изображенные на рис. 12 - 8, построены при одинаковых в обоих случаях значениях тока. На рис. 12 - 9 приведены кривые изменения амплитуды магнитной индукции. При ц 9 const величина Вт сначала убывает медленно вследствие явления насыщения, а на некоторой глубине резко падает практически до нуля. [3]
При этом г есть расстояние от поверхности ферромагнитной среды, отсчитываемое вглубь ее. Кривые, изображенные на рис. 12 - 8, построены при одинаковых в обоих случаях значениях тока. На рис. 12 - 9 приведены кривые изменения амплитуды магнитной индукции. При ( J, const величина Вт сначала убывает медленно вследствие явления насыщения, а на некоторой глубине резко падает практически до нуля. [4]
Пользуясь формулой ( 21) и зная значения величины Де, легко рассчитать мощности на единицу поверхности ферромагнитной среды. [5]
Под сильными магнитными полями понимаются такие поля, в которых действующее значение напряженности Яэфф магнитного поля на поверхности ферромагнитной среды больше того значения напряженности Як, при котором магнитная проницаемость, определяемая по основной кривой намагничивания, имеет максимум. Например, для стали поля с напряженностью 1 - 4 а / см относятся уже к сильным полям. [6]
 |
Идеализированная кривая намагничивания при п оо. [7] |
Таким образом, напряженность электрического поля и плотность тока убывают с ростом х по закону, близкому к линейному. При этом плотность тока на поверхности ферромагнитной среды в 1 19 раза больше, чем при и це const, если в обоих случаях магнитная проницаемость на поверхности одинакова. [8]
На рис. 30.8 приведены кривые зависимости амплитуды плотности тока Jm от координаты г для плоской волны в случаях х ке const и и ф const. При этом г есть расстояние от поверхности ферромагнитной среды, отсчитываемое в глубь ее. Кривые, изображенные на рис. 30.8, построены при одинаковых в обоих случаях значениях тока. На рис. 30.9 приведены кривые изменения амплитуды магнитной индукции. При ц const величина Вт сначала убывает медленно вследствие явления насыщения, а на некоторой глубине резко падает практически до нуля. [9]
 |
Поле проводника с током у ферромагнитной поверхности. [10] |
Картина магнитного поля показывает, что линии напряженности поля перпендикулярны поверхности ферромагнитной среды, которая является поверхностью равного магнитного потенциала. [11]
Основанный на этом положении метод расчета поля называют методом зеркальных изображений. Однако электрические заряды должны быть отражены в поверхности проводящей среды с изменением знака заряда, ток же отражается в поверхности ферромагнитной среды без изменения направления. [12]
Основанный на этом положении метод расчета поля, заключающийся в замене ферромагнитной среды эквивалентным ей током, являющимся зеркальным изображением в поверхности раздела действительного тока, называется методом зеркальных изображений. Однако электрические заряды должны быть отражены в поверхности проводящей среды с изменением знака заряда, ток же отражается в поверхности ферромагнитной среды без изменения направления. [13]
Основанный на этом положении метод расчета поля называют методом зеркальных изображений. Однако электрические заряды должны быть отражены в поверхности проводящей среды с изменением знака заряда, ток же отражается в поверхности ферромагнитной среды без изменения направления. [14]
JA во всем проводе имеет такое же значение ре, как на поверхности провода. Такой характер влияния непостоянства jt можно предвидеть на основании вышеприведенных формул ( 349) и ( 350), полученных при условии ц const, из которых следует, что чем больше JA, тем быстрее затухает волна. На рис. 172 приведены кривые зависимости амплитуды плотности тока 8т от координаты z для плоской волны в случаях: V - - V - e - const и ( А 4 const. При этом z есть расстояние от поверхности ферромагнитной среды, отсчитываемое вглубь ее. [15]
Страницы: 1 2