Поверхность - излучающее тело
Cтраница 2
В практических условиях часто приходится иметь дело с излучателями, яркость которых с достаточной для практики точностью одинакова как по различным направлениям пространства, так и по поверхности излучающего тела. Такие излучатели принято называть рав-нояркими. [16]
Поток энергии, испускаемый единицей поверхности излучающего тела по всем направлениям ( в пределах телесного угла 2я), называют энергетической светимостью тела. [17]
Поток энергии, испускаемый единицей поверхности излучающего тела по всем направлениям ( в пределах телесного угла 2л), называют энергетической светимостью тела. [18]
Теперь рассмотрим общий случай расположения излучающих поверхностей, схематически показанный на рис. 33.3. Примем, как и в предыдущих параграфах, что рассматривается серое излучение и что среда, заполняющая пространство между поверхностями, диа-термична. Кроме того, будем счцтать, что поверхности излучающих тел обладают настолько большим коэффициентом поглощения; что отраженным излучением можно пренебречь. [19]
По закону Кирхгофа полную поглощательную способность газа можно точно определить только для падающего излучения, испускаемого абсолютно черным телом, обладающим температурой, равной температуре газа. Выше было показано, что поглощательные способности, вычисленные при помощи уравнения ( 13 - 4), справедливы с хорошим приближением для обмена излучением газа с абсолютно черной поверхностью, пока температура газа выше температуры поверхности излучающего тела. [20]
Использование описанного метода определения коэффициентов облученности в ряде случаев дало позитивные результаты и успешно используется а практике. К сожалению, такой подход наталкивается иногда на сильные затруднения технического характера. Эти затруднения обусловливаются, во-первых, необходимостью создания с помощью светотехнических средств равномерной светимости поверхности излучающего тела, которое может в общем случае иметь весьма сложную геометрическую конфигурацию. Во-вторых, геометрическая форма лучевоспринимающего тела в свою очередь может быть очень сложной, что сильно затруднит измерение освещенности на его поверхности. [21]
 |
Относительная излучательная способность материалов в различных направлениях [ Л. 382 ].| Относительная излучательная способность материалов в различных направлениях [ Л. 382 ]. [22] |
Некоторые теоретические данные относительно соотношения этих двух излучательных способностей будут приведены ниже. Кривые распределения эиергйи на рис. 13 - 11 и 13 - 12 могут быть истолкованы по-другому. Яркость, при которой излучающая поверхность воспринимается глазом, зависит от потока излучения, испускаемого единицей поверхности излучающего тела. [23]
Представим себе, что какое-либо более или менее нагретое тело помещено в пространство, ограниченное со всех сторон твердой оболочкой, внутренняя поверхность которой подобно идеальному зеркалу отражает все падающие на нее лучи. Казалось бы поэтому, что наше пространство, ограниченное зеркальной оболочкой, окажется в результате заполненным лучистой энергией именно тех частот, которые соответствуют цвету взятого нами тела. В первый момент времени это будет действительно так. Однако в последующем спектральный состав излучения изменится, и распределение лучистой энергии по частотам приобретет некоторый вполне определенный характер, вовсе не зависящий от химических свойств излучающего тела. Спектральный состав излученной энергии будет вначале меняться потому, что отраженные от зеркальных стенок лучи, падая обратно на поверхность излучающего тела, будут отчасти поглощаться этим телом, причем процент поглощаемой энергии будет не одинаков для лучей различных частот. Когда между излученной энергией и телом установится, наконец, равновесие, то окажется, что эта равновесная лучистая энергия количественно и по спектральному составу тождественна с излучением абсолютно черного тела, имеющего температуру, одинаковую с температурой взятого нами нечерного тела. [24]
Наиболее простым способом возбуждения свечения является нагрев. Представим себе, что какое-либо более или менее нагретое тело помещено в пространство, ограниченное со всех сторон твердой оболочкой, внутренняя поверхность которой подобно идеальному зеркалу отражает все падающие на нее лучи. Казалось бы поэтому, что упомянутое пространство, ограниченное зеркальной оболочкой, окажется в результате заполненным излучением именно тех частот, которые соответствуют цвету излучения взятого нами тела. В первый момент времени это будет действительно так. Однако в последующем спектральный состав излучения изменится и распределение энергии излучения по частотам приобретет некоторый вполне определенный характер, вовсе не зависящий от химических свойств излучающего тела. Спектральный состав излучения будет вначале меняться, потому что отраженные от зеркальных стенок лучи, падая обратно на поверхность излучающего тела, будут отчасти поглощаться этим телом, причем процент поглощаемой энергии будет неодинаков для лучей различных частот. [25]
Страницы: 1 2