Поверхность - фотопластинка
Cтраница 1
Поверхность фотопластинки полностью никогда не используется. [1]
На каждом участке поверхности фотопластинки фиксируется информация лишь об определенной детали объекта, поэтому с помощью части негатива нельзя наблюдать полное изображение предмета. [2]
В результате их интерференции на поверхности фотопластинки устанавливается Стационарное распределение освещенности в виде системы параллельных эквидистантных полос, ориентированных перпендикулярно плоскости чертежа на рис. 7.34, а. [3]
 |
Прохождение излучения через двумерную ( а и трехмерную голограммы ( б, в, г. [4] |
В первом случае плоскости максимумов почернений ( после обработки фотоэмульсией) будут располагаться параллельно поверхности фотопластинки. [5]
Точка на объекте имеет координаты (, у, zf), а точка на поверхности фотопластинки задается переменными хну. Свет от источника рассеивается каждой точкой объекта в виде сферической волны. [6]
При конструировании спектральных приборов стараются по возможности спрямить фокальную поверхность, чтобы совместить с ней поверхность плоской фотопластинки. Этого иногда удается добиться исправлением аберраций объективов, главным образом астигматизма и кривизны поля камерного объектива. [7]
Порядок фокусировки следующий: при помощи кремальерного винта осторожно опустить тубус до соприкосновения объектива с поверхностью фотопластинки и затем медленно его поднимать, пока в поле зрения не окажется зернистая поверхность фотоэмульсии. Используя далее микрометрический винт, следует добиться максимальной резкости изображения. Перейти последовательно к объективам 40х и 71х, вновь добиваясь максимальной резкости изображения. [8]
Интерференционное поле, образующееся в области перекрытия опорной и предметной волн, конечно, не локализовано на поверхности фотопластинки. Как и в любом опыте с когерентными волнами, места повышенных и пониженных значений амплитуды суммарного колебания распределены во всем пространстве по тому или иному закону, зависящему от вида волновых фронтов. Поэтому в слое фоточувствительной эмульсии, всегда обладающем некоторой толщиной, образуется трехмерная структура почернений, а не двумерная, как приближенно предполагалось нами ранее. X), которые, как сейчас выяснится, находят интересные применения в голографии. [9]
Интерференционное поле, образующееся в области перекрытия опорной и предметной волн, конечно, не локализовано на поверхности фотопластинки. Как и в любом опыте с когерентными волнами, места повышенных и пониженных значений амплитуды суммарного колебания распределены во всем пространстве по тому или иному закону, зависящему от вида волновых фронтов. Поэтому в слое фоточувствительной эмульсии, всегда обладающем некоторой толщиной, образуется трехмерная структура почернений, а не двумерная, как приближенно предполагалось нами ранее. Вместе с тем, законы дифракции света на трехмерных структурах имеют свои особенности ( см. гл. X), которые, как сейчас выяснится, находят интересные применения в голографии. [10]
Шамье считала, что адсорбция радиоактивных изотопов на поверхности слюды не может повлиять на характер распределения почернений на поверхности фотопластинки. [11]
 |
Получение и восстановление голограммы плоской волны. [12] |
В отличие от обычной фотографии, где информация о какой-либо точке предмета фиксируется в одной определенной точке, каждый участок голограммы содержит в закодированной форме информацию о всех точках предмета, так как при ее записи свет, рассеянный каждой точкой предмета, обычно падает на всю поверхность фотопластинки. [13]
Опорный пучок падает непосредственно на пластинку. Чтобы получить на поверхности фотопластинки возможно более однородное распределение интенсивности, опорный пучок обычно расширяют до такого диаметра, величина которого больше размера фотопластинки. [14]
Следовательно, однородное поле осуществляет фокусировку первого порядка. При фотографической регистрации электронов поверхность фотопластинки располагается вдоль прямой Ох, при электрической - на этой прямой помещается приемная щель. Положение более удаленного от источника края изображения п, образованного электронами, летящими вблизи средней траектории, не зависит от ширины диафрагмы S и определяется исключительно напряженностью поля и импульсом электронов. [15]
Страницы: 1 2 3