Cтраница 1
Боковая поверхность слоя свободна или нагружена распределенным нормальным давлением ти - pis, is - нормаль к боковой поверхности. [1]
Боковая поверхность слоя считается свободной. [2]
Боковая поверхность слоя может не совпадать с координатными поверхностями. [3]
На боковой поверхности слоя для уравнения (5.2) ставятся следующие граничные условия. [4]
Если линейные размеры боковых поверхностей слоя несоизмеримо больше его толщины, то можно предположить, что в точках, достаточно удаленных от краев слоя, как внутри него, так и вне ( вблизи), силовые линии - прямые, расположенные нормально к боковым поверхностям слоя. [5]
Рассмотрены различные типы граничных условий на боковой поверхности слоя - статические и кинематические. [6]
Таким образом, если боковая поверхность выделенного цилиндра является боковой поверхностью слоя диэлектрика конденсатора, то передаваемая сквозь поверхность диэлектрика электромагнитная энергия равна приращению энергии электромагнитного поля конденсатора. [7]
Перейдем к анализу уравнений (6.7), которые должны давать статические граничные условия на боковой поверхности слоя. [8]
Отметим, что принятие гипотезы плоских сечений не позволяет удовлетворить статическим граничным условиям на боковой поверхности слоя - касательное напряжение не обращается в ноль. [9]
Граничные условия для уравнений (8.6) находятся специальным образом, чтобы перемещения (8.3) удовлетворяли заданным статическим условиям на боковой поверхности слоя. В общем случае постановка условий является достаточно сложной задачей. [10]
Первая глава посвящена асимптотическому выводу двумерных уравнений эластомерного слоя переменной толщины и анализу соответствующих граничных условий на лицевых и боковых поверхностях слоя. В отличие от известных работ по теории слоя, здесь учитывается деформация лицевых поверхностей - на этих поверхностях задаются кинематические или смешанные граничные условия весьма общего вида. [11]
Если линейные размеры боковых поверхностей слоя несоизмеримо больше его толщины, то можно предположить, что в точках, достаточно удаленных от краев слоя, как внутри него, так и вне ( вблизи), силовые линии - прямые, расположенные нормально к боковым поверхностям слоя. [12]
Значения рсг и 0 ns, более приближенные к истинным величинам, получены с использованием прибора № 2 С ( 8.4 в) и приведены в табл. 8.2. В этом приборе слой ВВ сжимается статической нагрузкой и удерживается от разрушения не касательными напряжениями, как в приборе № 2, а обоймой по боковой поверхности слоя. Освобождение слоя для радиального движения ВВ осуществляется сдвигом обоймы под действием удара. Заметим, что авторы [8.41] не учитывают вклад в образование ГТ упругой энергии ударника и наковальни. [13]
Оставшиеся пять основных функций м, v, w, и, v определяются из уравнений равновесия (1.14), которые имеют десятый порядок. Для них на боковой поверхности слоя задаются пять граничных условий, как в сдвиговых теориях оболочек. [14]
Воображаемые токи, текущие по общему для двух соседних элементов участку поверхности, одинаковы по величине и противоположны по направлению, поэтому сумма их равна нулю. Таким образом, при суммировании токов, обтекающих боковые поверхности элементов одного слоя, некомпенсированными оказываются лишь токи, текущие по боковой поверхности слоя. [15]