Искривленная поверхность

Cтраница 1

Типы оболочек. Коноид - пример простой кривизны, купол - - положительной гауссианы, гиперболический параболоид - отрицательной гауссианы, лепесток - свободной формы. [1]

Искривленные поверхности иногда классифицируют как положительные и отрицательные гауссианы. В положительных гауссиа-нах искривление происходит в одну сторону, примером чего может служить купол. В отрицательных гауссианах искривление происходит в противоположные стороны, они имеют антикластическую или седловидную форму. [2]

Искривленная поверхность оказывает на жидкость избыточное давление. [3]

Искривленные поверхности, образованные первоначально плоскими сечениями. [4]

Искривленная поверхность оказывает на жидкость избыточное давление. [5]

Искривленные поверхности искажают звуковое поле и поэтому не позволяют непосредственно использовать метод АРД-диаграмм или эталонных дефектов, которые основываются на плоской форме поверхности контакта. В качестве общего правила можно принять, что на цилиндрической поверхности можно вести контроль еще с незначительными помехами обычным способом, если при диаметре искателя 24 мм изделие имеет диаметр не меньше 300 мм, а при диаметре искателя 10 мм - не меньше 100 мм. Иными словами, диаметр искателя должен быть меньше или равен квадратному корню из удвоенного диаметра цилиндра. Рекомендуются искатели с мягким акустическим контактом и обильной подачей акустической жидкости. [6]

Искривленная поверхность около твердых стенок носит название мениска. Поверхность смачивающей жидкости вблизи твердого тела поднимается, мениск вогну-т ы и. У несмачиваемой жидкости ее поверхность вблизи твердого тела несколько опускается, меииск - выпуклый. [7]

Верхняя искривленная поверхность внутри изображенного параллелепипеда показывает давление пара в зависимости от температуры и состава жидкости. Выше нее находится область существования жидкости. Ниже нее располагается область существования пара. Между поверхностями жидкости и пара находится область условий, отвечающих равновесному сосуществованию раствора и пара. [8]

Верхняя искривленная поверхность внутри изображенного параллелепипеда показывает давление пара в зависимости от температуры и состава жидкости. Выше нее находится область существования жидкости. Ниже ее располагается область существования пара. Между поверхностями жидкости и пара находится область условий, отвечающих равновесному сосуществованию раствора и пара. [9]

Эти искривленные поверхности могут быть изображены довольно просто посредством разрезов, перпендикулярных к оси призмы ( см. рис. 49 § 98) подобно тому, как мы изображаем рельеф или топографию участков земли. [10]

Капиллярное действие. кривизна поверхности в случае а приводит if появлению разности давлений, которая сбалансирована в случае б подъемо жидкости в трубке. [11]

Эффект искривленной поверхности, который используется в быту, связан с аэрозолями. Аэрозоли содержат очень тонко распыленные летучие житкостн, поэтому давление их пара больше, чем в объеме. По этой причине они легко испаряются; этому способствует быстрый подвод теплоты к их капелькам. Явление подъема жидкости в капиллярной трубке является следствием поверхностного натяжения и термодинамической тенденции жидкости минимизировать площадь своей поверхности. [12]

Образование искривленной поверхности пламени представляют как естественный результат установления равновесия, на основе принципа Гун - Михельсона, при увеличении и уменьшении скорости потока под действием крупномасштабных пульсаций. Но, как показывают приведенные на рис. 211 фотографии из работы Зарембо [6], в момент проскока пламени, когда скорость потока сравнивается со скоростью горения 16 см / сек, в устье горелки сохраняется прямой конус пламени. Отрицательные пульсации скорости могут привести только к разрыву поверхности пламени, а не к ее искривлению навстречу потоку. Неприменимость модели искривленной поверхности ламинарного пламени к каким-либо практическим проблемам турбулентного горения отмечает Саммерфилд [ 57, стр. [13]

Специфика искривленных поверхностей разрыва выражается прежде всего условием механического равновесия (1.29), и мы должны начать рассмотрение с анализа этого соотношения в окрестности критической точки. Критическое состояние является состоянием тождественности сосуществующих фаз, поэтому по мере приближения к критической точке давления в сосуществующих фазах должны выравниваться, и левая часть уравнения (1.29) будет стремиться к нулю. Поскольку поверхностное натяжение при приближении к критической точке также стремится к нулю, уравнение (1.29) обратится в критической точке в тождество независимо от значения г. Таким образом, переход к критическому состоянию, согласно уравнению (1.29), не накладывает никаких условий на величину г и может осуществляться при любых значениях радиуса кривизны поверхности разрыва. Следует ожидать, что при рассмотрении других случаев постоянства радиуса кривизны в окрестности критической точки, мы придем к результатам, аналогичным полученным ранее. Для того чтобы показать, что это действительно так, обратимся к уравнениям ( VIII. [14]

Ча искривленной поверхности мицеллы нлошадь на мономер увеличивается по мере продвижения в водную фазу с поверхности углеводородного ядра. Для ионных мпделл при относительно высоких ионных силах ( при малср толщине ИО РОЙ атмосферы) это, возможно, основной эффект кривизны овех. [15]

Страницы: 1 2 3 4