Cтраница 1
Свободная поверхность тяжелой жидкости характеризуется атмосферным давлением ра и тоже представляет горизонтальную плоскость. [1]
Свободная поверхность тяжелой жидкости характеризуется атмосферным давлением ра и тоже представляет собой горизонтальную плоскость. [2]
Теория распространения волн на свободной поверхности тяжелой жидкости представляет важный раздел классической гидродинамики. В связи с новыми вопросами, вставшими перед современным судостроением ( судна на подводных крыльях, глиссирование, выбор формы корпусов высокоскоростных кораблей и др.), гидротехникой ( волны в каналах и реках), геофизикой ( приливы и отливы), теория волн и волнового сопротивления продолжает развиваться и в настоящее время. В нашем курсе эта теория отсутствует; только что изложенный один предельно простой пример ни в коей мере не отражает методические особенности этой теории. [3]
Явление удара тела о свободную поверхность тяжелой жидкости, изученное впервые Н. Е. Жуковским еще в 1910 г., было с исчерпывающей полнотой исследовано М. А. Лаврентьевым, М. В. Келдышем, Л. И. Седовым и другими в период 1932 - 1934 гг.; работы этих ученых показали всю силу метода теории комплексного переменного в задачах гидродинамики. [4]
Явление удара тела о свободную поверхность тяжелой жидкости, рассмотренное впервые Н. Е. Жуковским в 1910 г., было с исчерпывающей полнотой изучено М. А. Лаврентьевым, М. В. Келдышем, Л. И. Седовым и другими в период 1932 - 1934 гг.; работы этих ученых показали всю мощь метода теории комплексного переменноого в задачах гидродинамики. [5]
Явление удара тела о свободную поверхность тяжелой жидкости, рассмотренное впервые Н. Е. Жуковским в 1910 г., было с исчерпывающей полнотой изучено М. А. Лаврентьевым, М. В. Келдышем, Л. И. Седовым и другими в период 1932 - 1934 гг.; работы этих ученых показали всю мощь метода теории комплексного переменного в задачах гидродинамики. [6]
Значительно интереснее вопрос о форме свободной поверхности тяжелой жидкости, вращающейся не в поле земного тяготения, а подверженной только собственной гравитации. [7]
Задача об обтекании вихря под свободной поверхностью тяжелой жидкости была решена Л. Н. Сретенским в 1933 г. и опубликована им в 1936 г. Однако М. В. Келдыш и М. А. Лаврентьев воспользовались принадлежащими Келдышу ( 1935) более простыми решениями задач о движущихся под поверхностью воды особенностях. [8]
До сих пор мы говорили о случае чисто гипотетическом, когда жидкости совершенно не подвержены действию тяжести. Если же примем ее в расчет, то увидим, что в различных частях жидкости давление неодинаково. Зададимся прежде всего вопросом, какова должна быть форма свободной поверхности тяжелой жидкости. На основании удобоподвиж-ности частиц жидкости поверхность ее должна быть такова, чтобы силы, действующие на нее, были перпендикулярны к ее поверхности. [9]
Совершенно иначе обстоит дело в нелинейной теории. По-видимому, первым результатом здесь следует считать работу А. Тер-Крикорова ( 1958), который доказал теорему существования и единственности обтекания вихря интенсивностью Г, находящегося под свободной поверхностью тяжелой жидкости конечной глубины. [10]