Cтраница 1
Нагретая горизонтальная поверхность при 31 1 С помещена в 0 83 % - и раствор альгината аммония в воде. Найти среднюю скорость теплопередачи естественной конвекцией на верхней и нижней сторонах этой поверхности, если температура жидкости составляет 25 С. [1]
Нагретая горизонтальная поверхность при 31 1 С помещена в 0 83 % - й раствор альгината аммония в воде. Найти среднюю скорость теплопередачи естественной конвекцией на верхней и нижней сторонах этой поверхности, если температура жидкости составляет 25 С. Длина пластины равна 0 6096 м, а жидкость имеет следующие характеристики: п 0 78, Ср 4 1868 кДж / ( кг - К), К. [2]
Еще одно близкое по характеру обстоятельство, представляющее для нас определенный интерес, связано с ситуацией, когда слой жидкости-располагается на нагретой горизонтальной поверхности и имеет свободную верхнюю поверхность. [3]
Еще одно близкое по характеру обстоятельство, представляющее для нас определенный интерес, связано с ситуацией, когда слой жидкости располагается на нагретой горизонтальной поверхности и имеет свободную верхнюю поверхность. [4]
Теплопоступления через свод печи рассчитываются так же, как и через стенки, с той лишь разницей, что апов определяется но рис. V.1 для нагретой горизонтальной поверхности, обращенной вверх. [5]
Михеева действительны для вертикальных поверхностей. Для теплоотдачи конвекцией от нагретой горизонтальной поверхности в направлении вверх или вниз значения ак, взятые по тем же данным, должны быть увеличены или соответственно уменьшены на 30 % согласно данным Гриффитса и Дэ-виса. [6]
Если собрать вместе результаты различных исследований то выясняется, что отрыв течений, индуцированных выталкивающей силой, может возникать, по-видимому, двумя путями: из-за прямого взаимодействия разных присоединенных течений, как при образовании факела над цилиндром, или из-за воздействия составляющей выталкивающей силы Вп, нормальной к поверхности. Примером во втором случае служит отрыв потока на обращенной вверх нагретой горизонтальной поверхности, возникающий на некотором расстоянии от передней кромки. Здесь обсуждаются эти два типа отрыва. Главное внимание уделено основным механизмам, приводящим к отрыву и сопровождающим отрыв потока. [7]
Если собрать вместе результаты различных исследований, то выясняется, что отрыв течений, индуцированных выталкивающей силой, может возникать, по-видимому, двумя путями: из-за прямого взаимодействия разных присоединенных течений, как лри образовании факела над цилиндром, или из-за воздействия составляющей выталкивающей силы Вп, нормальной к поверхности. Примером во втором случае служит отрыв дотока на обращенной вверх нагретой горизонтальной поверхности, возникающий на некотором расстояний от передней кромки. Здесь обсуждаются эти два типа отрыва. Главное внимание уделено основным механизмам, приводящим к отрыву и сопровождающим отрыв потока. [8]
Были проведены эксперименты [39], - в которых наблюдались неустойчивости, возникающие вблизи непроницаемой нагретой поверхности, расположенной вертикально в пористой среде. В работах [24, 51] дан подробный анализ линейной устойчивости течений в пограничном слое вблизи нагретых горизонтальных поверхностей. Предполагалось, что основное течение представляет собой двумерный стационарный пограничный слой. [9]
Были проведены эксперименты [39], в которых наблюдались неустойчивости, возникающие вблизи непроницаемой нагретой поверхности, расположенной вертикально в пористой среде. В работах [24, 51] дан подробный анализ линейной устойчивости течений в пограничном слое, вблизи нагретых горизонтальных поверхностей. Предполагалось, что основное течение представляет собой двумерный стационарный пограничный слой. [10]
На рис. 5.3.10, а видно, что вблизи поверхности жидкость, нагреваемая теплой стенкой, становится легче окружающей жидкости и накапливается на поверхности. Под действием этого градиента давления жидкость течет вовне и стекает с краев пластины. В условиях стационарного течения устанавливается такой пограничный слой, что максимальная его толщина имеет место в середине пластины и уменьшается к краям. Это течение в корне отличается от притека-ния к оси от краев и дальнейшего развития течения типа пограничного слоя, образующегося на нагретой горизонтальной поверхности, обращенной вверх. Здесь б - ф 0 при х 0 и обе величины, сила Вп и производная d8 / dx, отрицательны. [11]
На рис. 5.3.10, а видно, что вблизи поверхности жидкость, нагреваемая теплой стенкой, становится легче окружающей жидкости и накапливается на поверхности. Под действием этого градиента давления жидкость течет вовне и стекает с краев пластины. В условиях стационарного течения устанавливается такой пограничйнй слой, что ма ксималь-ная его толщина имеет место в середине пластины. Это течение в корне отличается от притека-ния к оси от краев и дальнейшего развития течения типа пограничного слоя, образующегося на нагретой горизонтальной поверхности, обращенной вверх. Здесь, б-ф 0 при лг 0 и обе величины, сила Вп и производная dd / dx, отрицательны. [12]
Эти расхождения связаны, как можно полагать, с влиянием дополнительных краевых течений, пренебрежением переменностью физических свойств жидкости в пограничном слое, взаимодействием течений в середине пластины и отбрасыванием членов высших порядков малости в теоретическом анализе. Во-первых, в анализе методом пограничного слоя для полубесконечной поверхности было учтено влияние переменности физических свойств жидкости. Представлены подробные расчеты для течений воздуха и воды. Затем был предложен метод расчета тепловых потоков на горизонтальных поверхностях прямоугольной формы в плане, как на рис. 5.3.8. Предполагаемая модель течения в пограничном слое согласуется с визуальной картиной течения над нагретыми горизонтальными поверхностями различной формы в плане, полученной в экспериментах [77] для воды. Постулируется существование четырех независимых друг от друга областей течения типа пограничного слоя, начинающего нарастать от четырех кромок пластины. Предполагается, что слияние этих течений происходит вдоль линий АВ, ВС, DE, EF и BE. Предполагается далее, что на этих линиях течения отрываются от поверхности и поднимаются вверх. [13]
Эти расхождения связаны, как можно полагать, с влиянием дополнительных краевых течений, пренебрежением переменностью физических свойств жидкости в пограничном слое, взаимодействием течений в середине пластины и отбрасыванием членов высших порядков малости в теоретическом анализе. Во-первых, в анализе методом пограничного слоя для полубесконечной поверхности было учтено влияние переменности физических свойств жидкости. Представлены подробные расчеты для течений воздуха и воды. Затем был предложен метод расчета тепловых потоков на горизонтальных поверхностях прямоугольной формы в плане, как на рис. 5 3.8. Предполагаемая модель течения в пограничном слое согласуется с визуальной картиной течения над нагретыми горизонтальными поверхностями различной ф ормы в плане, полученной в экспериментах [77] для воды. Постулируется существование четырех независимых друг от друга областей течения типа пограничного слоя, начинающего нарастать от четырех кромок пластины. Предполагается, что слияние этих течений происходит вдоль линий АВ, ВС, DE, Ер и BE. Предполагается далее, что на этих линиях течения отрываются от поверхности и поднимаются вверх. [14]