Воздушный зазор - магнит
Cтраница 2
Здесь у и z - координаты точки, в которой вычисляется поле Bz; уй и Zo-координаты проводника; цо - магнитная проницаемость вакуума. При этом всегда предполагается, что ось г совпадает с осью магнита, а начало координат находится в центре воздушного зазора магнита. [16]
Эти материалы применяются для изготовления постоянных магнитов. Особенностью магнитнотвердых материалов является то, что после прекращения воздействия на них внешнего магнитного поля они сохраняют ориентировку доменов, являясь источником постоянного магнитного потока. Основными требованиями, которые предъявляются к таким материалам, является обеспечение большой коэрцитивной силы и получение возможно большей магнитной энергии в воздушном зазоре магнита. Большая коэрцитивная сила необходима для устойчивости постоянных магнитов против воздействия разных размагничивающих факторов. Получение большей энергии в рабочем зазоре позволяет уменьшить объем и вес дефицитных материалов, применяющихся для изготовления магнита. В связи с указанными выше требованиями гистерезисная кривая магнитнотвердых материалов должна быть очень широкой. Для сравнения на рис. 12 - 21 приведена гистерезисная кривая 2 для магнитнотвердой стали. [17]
 |
Формы анодных блоков магнетронов, а - с резонаторами вида отверстие - щель. б - с резонаторами в виде щелей. в - с резонаторами секторного. [18] |
Применяются два способа крепления катода. Они устанавливаются против середины резонаторных отверстий ( щелей) и поэтому не отбирают энергии в. Через эти опоры к катоду подводится напревающий его ток. Расположение полюсных наконечников внутри лампы уменьшает воздушный зазор магнита, и требуемую напряженность магнитного поля удается получить с меньшими магнитами, чем в лампах без полюсных наконечников. [19]
Ясно, что понятие разрешающей способности остается неопределенным, пока не указан объем образца и его форма. Кроме того, разрешающая способность зависит, конечно, и от того, в какой точке зазора расположен образец. Поэтому считают, что образец расположен в области наилучшей однородности поля, где величина Л / 7 минимальна. При описании распределения магнитного поля в зазоре магнита спектрометра принято считать, что внешнее поле Но направлено горизонтально и что с направлением этого поля совпадает координатная ось г, а координатная ось у направлена вертикально. Предположим, что образец находится в центре воздушного зазора магнита, и совместим с этой точкой начало координат. [20]
Этот способ широко используется при регистрации быстроизменяющихся процессов в частотном диапазоне 0 - 8000 Гц. На рис. 161, а приведена схема конструкции рамочного вибратора ( гальванометра) светолучевого магнитоэлектрического осциллографа. Подвижная часть вибратора монтируется в латунной трубке /, в которую впаяны полюсные наконечники 5 магнита, выполненные из железа Армко. На растяжках 4, закрепленных в опорах 3, укрепляется рамка 6 из медного провода диаметром 0 02 - 0 03 мм. При прохождении тока через рамку, расположенную между полюсами магнита, создается вращающий момент, пропорциональный индукции в воздушном зазоре магнита и току в рамке. Рамочные гальванометры, имеющие большее число витков по сравнению с петлевыми, получаются высокочувствительными к току. Другим преимуществом рамочных гальванометров перед петлевыми является возможность выполнения в виде блоков ( до 14 и более) с общим постоянным магнитом. [21]
Оценим, достаточны ли определенные нами верхние границы ширины г плоских проводников, чтобы можно было через шимм пропускать требуемый ток. Из опыта известно, что максимальные токи в шимм ах обычно не превосходят 0 5 А. Как видно из формул ( 24), ( 33) и ( 39), для шиммов z, 2z2 - р2, х2 - у2 и ху верхняя граница е превышает размер радиуса образца. Обычно применяемые в радиоспектрометрах высокого разрешения образцы имеют радиус не менее 2 25 мм, поэтому опасности перегрева шиммов от потребляемого ими тока здесь не наблюдается. Предельная ширина е плоских проводников для шиммов г / 3 и р4 зависит не только от радиуса г образца, но и от размера ZQ, который представляет собой половину расстояния между двумя параллельными плоскостями шимма и не может превышать полуширины воздушного зазора магнита. Магниты выпускаемых в настоящее время спектрометров имеют ширину воздушного зазора не более 30 мм. Однако шиммы высоких порядков, как правило, потребляют меньший ток, чем шиммы более низких порядков, к тому же их располагают не непосредственно на полюсных наконечниках, а ближе к датчику радиоспектрометра, благодаря чему z0 несколько уменьшается. [22]
Страницы: 1 2