Чистый поворот

Cтраница 2

Треугольник Ozgv подобен треугольнику Olzt ( фиг. Умножение на i есть, следовательно, чистый поворот на 90 в положительном направлении. [16]

Геометрически это отображение представляет собой поворот вокруг отрезка, соединяющего две противоположные точки экватора 9 О, Я 0 и Я я, при котором северный и южный полюсы меняются местами. Ясно, что это преобразование взаимно однозначно и конформно на всей сфере, так как оно представляет собой чистый поворот. [17]

Применив теперь к этому смещению все операции группы G, мы получим базис некоторого ( вообще говоря, приводимого) представления этой группы; обозначим его через DQ. При этом смещения Qa, Qa i j образующие базис DQ, заведомо не могут отвечать ни чистому переносу, ни чистому повороту молекулы как целого: при наличии трех или более эквивалентных ядер из их радиальных смещений нельзя составить таких перемещений. [18]

Применив теперь к этому смещению все операции группы G, мы получим базис некоторого ( вообще говоря, приводимого) представления этой группы; обозначим его через DQ. При этом смещения Qai Qa i образующие базис Z) g, заведомо не могут отвечать ни чистому переносу, ни чистому повороту молекулы как целого: при наличии трех или более эквивалентных ядер из их радиальных смещений нельзя составить таких перемещений. [19]

Кинематика копировально-фрезерного станка ОФ-31. [20]

Пусть заданы величины А7 - разница в силах трения в обоих цилиндрах и Гй - сила трения в вертикальных направляющих. Вершины Лй и Ви симметрично построенного прямоугольного треугольника на заданных значениях А7 и Т и образуют зону ДРтт - АРтах, внутри которой осуществляется чистый поворот. [21]

Но в преобразовании, определяемом уравнениями ( 4), может содержаться еще часть, соответствующая повороту окрестности как жесткого целого. При этом вектор г изменяется, но никакие внутренние силы не появляются, так как в рассматриваемой части пространства не произошло действительной деформации. При определении сил, вызванных изменением расстояний между точками, мы должны вычесть из преобразования ( 4) ту часть, которая обусловлена чистым поворотом. [22]

Знание полной группы симметрии функции j ( л, у, г), однако, не нужно, если мы интересуемся лишь макроскопическими свойствами тела. Эти свойства зависят только от направления в кристалле, а трансляционная симметрия кристаллической решетки не имеет к ним отношения. С чисто структурной кристаллографической точки зрения симметрия направлений в кристалле дается, как известно, 32 кристаллическими классами. Это есть группы симметрии, составленные из одних только чистых поворотов и отражений; они получаются из пространственных групп, если в последних считать все трансляции тождественным преобразованием, а винтовые оси и плоскости скольжения рассматривать как простые оси и плоскости симметрии. С точки зрения же магнитных свойств макроскопическая симметрия должна классифицироваться по группам, составленным из поворотов, отражений и их комбинаций с элементом R. [23]

Знание полной группы симметрии функции j ( sc y, z), однако, не нужно, если мы интересуемся лишь макроскопическими свойствами тела. Эти свойства зависят только от направления в кристалле, а трансляционная симметрия кристаллической решетки не имеет к ним отношения. С чисто структурной кристаллографической точки зрения симметрия направлений в кристалле дается, как известно, 32 кристаллическими классами. Это есть группы симметрии, составленные из одних только чистых поворотов и отражений; они получаются из пространственных групп, если в последних считать все трансляции тождественным преобразованием, а винтовые оси и плоскости скольжения рассматривать как простые оси и плоскости симметрии. С точки зрения лее магнитных свойств макроскопическая симметрия должна классифицироваться по группам, составленным из поворотов, отражений и их комбинаций с элементом R. [24]

Страницы: 1 2