Повышение - температура - плазма
Cтраница 1
 |
Интенсивность спектральных линий некоторых атомов и ионов в зависимости от температуры в плазме разряда. [1] |
Повышение температуры плазмы - переход от пламени ( - 3000) к дуге ( - 5000 - 6000), к высоковольтной искре ( - 10000) - приводит к существенному качественному изменению в спектре. [2]
Атмосфера инертных газов способствует повышению температуры плазмы, а следовательно, увеличению интенсивности линий трудновозбудимых элементов. В инертной атмосфере невозможно образование молекул ( CN) 2, что избавляет спектр от циановых полос. [3]
В электрическом поле возможно получение плазмы с температурой до 50 000 К и выше. Повышение температуры плазмы осуществляется за счет повышения напряжения и силы тока, а также путем шнурования плазмы. Последний прием состоит в изоляции плазменного шнура от среды, что уменьшает потери теплоты и способствует повышению температуры плазмы. Шнурование достигается либо закрученным потоком газа, либо созданием магнитного поля, удерживающего шнур плазмы. [4]
Поэтому для определения калия желательно применять низкотемпературный источник света. С повышением температуры плазмы чувствительность определения калия резко падает. Калий и его соединения легколетучи. Это позволяет добиться высокой чувствительности фракционированием пробы. Лучшим внутренним стандартом и буфером для определения калия служат соединения щелочных металлов. Хорошие результаты получают также, используя в качестве буфера барий. При прямом озоле-нии пробы возможны существенные потери калия. При наличии в анализируемой пробе заметного количества калия пламя дуги окрашивается в характерный розово-фиолетовый цвет. [5]
Такая зависимость наблюдается только при относительно низких температурах. При повышении температуры плазмы часть атомов будет ионизована. [6]
При этих условиях вещество находится в газообразном состоянии, причем вследствие тепловых столкновений почти все атомы вещества превращаются в ионы; концентрация нейтральных атомов оказывается очень малой. По мере повышения температуры плазмы сначала происходит постепенное удаление электронов с внешних оболочек атомов, а затем при температурах порядка миллионов градусов все атомы оказываются лишенными своих электронных оболочек. В этом состоянии плазма содержит смесь положительно заряженных атомных ядер и отрицательно заряженных электронов. Обратное образование нейтральных атомов при столкновении ядер и электронов при этих температурах имеет весьма малую вероятность. [7]
Интенсивность полосатого спектра пропорциональна концентрации недиссоциированных молекул в плазме. Поэтому при повышении температуры плазмы интенсивность полосатого спектра уменьшается, так как повышается степень атомизации молекул ( За. При низких температурах молекулярный фон может оказаться интенсивнее, чем спектры другого происхождения. Особенно это возможно, если атомизация и возбуждение происходят в атмосфере химически активного газа, например воздуха, так как возможно образование соединений компонентов пробы с азотом и кислородом, трудно диссоциирующих в условиях невысоких температур. Если возбуждение происходит в атмосфере инертного газа, молекулярный фон снижается или вовсе исчезает. [8]
При этих условиях вещество находится в газообразном состоянии, причем вследствие тепловых столкновений почти все атомы вещества превращаются в ионы; концентрация нейтральных атомов оказывается очень малой. По - мере повышения температуры плазмы сначала происходит постепенное удаление электронов с внешних оболочек атомов, а затем при температурах порядка миллионов градусов все атомы оказываются лишенными своих электронных оболочек. В этом состоянии плазма содержит смесь положительно заряженных атомных ядер и отрицательно заряженных электронов. Обратное образование нейтральных атомов при столкновении ядер и электронов при этих температурах имеет весьма малую вероятность. [9]
Для дугового разряда в атмосфере инертных газов характерно более резкое снижение выделяемой энергии, чем в воздухе. Низкая температура электродов и повышение температуры плазмы дуги [267-273] приводят к уменьшению скорости испарения и к увеличению степени ионизации элементов-примесей. Высокая температура дуги в инертных газах способствует снижению пределов обнаружения трудновозбудимых элементов ( золота, серебра, циркония и др.) но неблагоприятна для возбуждения атомных линий легкоионизируемых элементов. С другой стороны, низкая температура электродов в инертном газе благоприятна для испарения легколетучих элементов, но мала для эффективного испарения труднолетучих элементов. [10]
Основным вопросом, с решением которого связано осуществление управляемых термоядерных реакций, является выяснение условий, при которых высокотемпературная плазма, помещенная в магнитном поле надлежащей конфигурации, может сохранять устойчивость. Решение этого вопроса наряду с поисками путей повышения температуры плазмы до необходимой для самоподдерживающейся реакции синтеза является главным направлением, в котором развиваются исследования по управляемым термоядерным реакциям. Решение проблемы устойчивости плазмы потребовало прежде всего тщательного изучения деформаций, которые могут возникнуть в плазменном шнуре. [11]
Основным вопросом, с решением которого связано осуществление управляемых термоядерных реакций, является выяснение условий, при которых высокотемпературная плазма, помещенная в магнитном поле надлежащей конфигурации, может сохранять устойчивость. Решение этого вопроса наряду с поисками путей повышения температуры плазмы до необходимой для самоподдерживающейся реакции синтеза является главным направлением, в котором развиваются исследования по управляемым термоядерным реакциям. [12]
Давление и энтропия плазмы меньше, чем идеального газа, что объясняется преобладанием в ней сил притяжения. Теплоемкость же плазмы больше теплоемкости идеального газа, что физически также ясно: при повышении температуры плазмы приходится затрачивать энергию не только на увеличение кинетической энергии хаотического движения ее частиц, но и на увеличение средней потенциальной энергии взаимодействия между частицами вследствие изменения около каждой частицы облака противоположно заряженных частиц. [13]
Давление и энтропиягплазмы меньше, чем идеального газа, что объясняется преобладанием в ней сил притяжения. Теплоемкость же плазмы больше теплоемкости идеального газа, что физически также ясно: при повышении температуры плазмы приходится затрачивать энергию не только на увеличение кинетической энергии хаотического движения ее частиц, но и на увеличение средней потенциальной энергии взаимодействия между частицами вследствие изменения около каждой частицы облака противоположно заряженных частиц. [14]
 |
Форма заточки угольных электродов для введения порошков в дуговой разряд ( и - нижние электроды. б - верхние. [15] |
Страницы: 1 2