Насыщающийся поглотитель

Cтраница 1

Схема лазера с насыщающимся поглотителем просветляющимся фильтром для генерации сверхкоротких импульсов. [1]

Насыщающийся поглотитель помещают между активной средой и одним из зеркал. [2]

Действие насыщающегося поглотителя. Приходящая слева волна падает на двухуровневые атомы ( уровни изображены горизонтальными линиями, и часть атомов возбуждается. [3]

В роли таких насыщающихся поглотителей могут выступать органические красители. [4]

Трехзеркальный резонатор лазера на красителе с непрерывной накачкой. Показаны только оптические оси пучка накачки и лазерного пучка. Активным материалом служит свободно текущий раствор красителя ( струя, находящийся в месте перетяжки обоих пучков. Для получения определенного направления поляризации при возможно малых потерях струя располагается по отношению к лазерному пучку под углом Брюстера. Зеркала Si и 82 имеют относительно малые, обычно равные радиусы кривизны. Расстояния между зеркалами Ss, Sj и S2, Si обозначены d2 и di. Расстояние от перетяжки лазерного пучка до зеркала St обозначено а. [5]

Таким элементом может служить насыщающийся поглотитель ( см. гл. Особенно важную роль играет применение многозеркального резонатора в лазерах на красителях с непрерывной накачкой. Для оптимального использования заданных средних мощностей накачки ( 1 Вт) и для достижения требуемых высоких интенсивностей возбуждения ( 1 Мвт) необходимо, чтобы пучок накачки и лазерный пучок имели равные перетяжки очень малого диаметра и совпадали друг с другом. Такая комбинация зеркал порождает сильное стягивание лазерного пучка в активной среде. Зеркало 2, кроме того, создает фокусировку пучка накачки в активной среде. [6]

Пассивная модуляция добротности с помощью насыщающегося поглотителя представляет собой самый простой метод модуляции добротности. [7]

Изменение импульса в результате прохода его через насыщающийся поглотитель описывается аналогичным образом. Насыщающийся поглотитель при этом можно считать трехуровневой системой ( рис. 6.4), в которой уровень 3 является возбужденным колебательным уровнем возбужденного электронного уровня, населенность которого в силу малости времени релаксации ТЬ32 пренебрежимо мала. [8]

Была также сформулирована многомодовая задача о лазере с насыщающимся поглотителем в варианте б ( рис. 7.17, б) как прямое обобщение уравнений (7.38) - (7.40) на случай изменяющихся во времени и в пространстве напряженности поля, поляризаций и инверсий. Эта модель приводит к нестабильности относительно пульсаций, однако решения, дающие пульсации в явном виде, пока еще получены не были. Исключение составляет упрощенная модель, в которой действие насыщающегося поглотителя описывается как потери в резонаторе, зависящие от интенсивности поля ( см. разъяснения в разд. По-видимому, в этой области еще многое предстоит сделать. Проблема достаточно сложна, поскольку из-за большого числа переменных, и в особенности из-за большого числа свободных параметров, возможны самые различные режимы. Как можно судить по результатам для одномодового лазера без насыщающегося поглотителя, здесь могут встретиться исключительно разнообразные явления, которые еще ждут своего исследователя. [9]

Хотя во многих лазерах с пассивной синхронизацией мод применяются быстрые насыщающиеся поглотители, в некоторых условиях синхронизацию мод могут обеспечить также медленные насыщающиеся поглотители. Это возможно, когда энергия насыщения усиливающей среды сравнима с энергией насыщения поглотителя, хотя и несколько превышает ее. К синхронизации мод в этом случае приводят весьма тонкие физические явления [28], которые мы опишем с помощью рис. 5.45. Для простоты предположим, что как насыщающийся поглотитель, так и активная среда помещены вместе в одну и ту же кювету на одном из концов лазерного резонатора. Будем считать, что до появления импульса потери преобладают над усилением, поэтому участок переднего фронта импульса испытывает ослабление. [10]

Связь между модами ft - i, co0 и ot. [11]

ТМожно описать единым образом три случая, а именно внешнюю модуляцию потерь, насыщающийся поглотитель и модуляцию усиления, возникающую из-за нелинейной поляризации. [12]

В этом разделе мы хотим более аккуратно записать основные уравнения для лазера с насыщающимся поглотителем и перечислить основные результаты, полученные к настоящему времени. [13]

Здесь / г есть возможный сдвиг во времени максимума, вызванный действием усилителя и насыщающегося поглотителя. Для решения этого уравнения можно также воспользоваться подстановкой (5.19), так как на фронтах импульса G ( ц) лишь слабо зависит от времени. Так же, как и в разд. [14]

Развитие импульсов в лазере с модуляцией добротности, работающем в импульсно-периодическом режиме с непрерывной накачкой. На рисунке показаны временные зависимости скорости накачки Wp, потерь резонатора у, числа фотонов q и инверсии населенностей N. [15]

Страницы: 1 2 3 4