Cтраница 3
Вуртцель [42] при облучении N2O а-ча-сгащами получил выход, равный 1 74 молекулы N2O при комнатной температуре и 2 55 молекулы при 315 С на пару ионов. Однако при расчете выхода в этой работе не было принято во внимание поглощение а-частиц стенками реакционного сосуда. Согласно его расчету выход, полученный в работе [42], составляет соответственно 2 7 и 4 0 молекулы на пару ионов. [31]
Пылемер ИЗВ-1 предназначен для определения концентрации пыли в атмосферном воздухе и в воздухе производственных помещений на предприятиях горнорудной, металлургической, цементной, стекольной, кремнеобрабатывающей и других отраслях промышленности. Схема, этого пылемера показана на рис. 5.2. Толщина пылевого осадка определяется по поглощению а-частиц. Запыленный воздух просасывают через фильтр с помощью эоздуходувки 10 типа АРВ-1М. Во время взвешивания пылевого осадка источник а-излучения устанавливается с помощью механизма 5 над окном 3 газозаборного канала. [32]
Задержка пыли на фильтре при протягивании воздуха происходит не только в верхних слоях его, но и в слоях более глубоких. Так как пробег а-частиц в материале фильтра сравним с толщиной фильтра, то необходимо вводить поправку на поглощение а-частиц в нем. [33]
Наилучшим материалом является бериллий. Приведенные данные являются максимально возможными, так как предполагают оптимальное перемешивание а-активного вещества с метериалом мишени, что должно обеспечивать минимальное поглощение а-частиц или образующихся нейтронов в самом материале мишени. [34]
Измеритель запыленности воздуха ИЗВ-1 предназначен для экспрессного определения содержания пыли в воздухе непосредственно на рабочих местах производственных помещений. Работа прибора основана на методе концентрирования дисперсной фазы аэрозоля прокачиванием определенного объема воздуха через фильтрующую ленту марки НэЛ - 3 и последующего измерения толщины пылевого осадка на ней по поглощению а-частиц, испускаемых имеющимся в приборе источником. Общая толщина поглотителя ( фильтр и осадок пыли) увеличилась, поэтому число а-частиц, достигших детектора, будет меньше, чем в случае чистого фильтра, что вызывает отклонение стрелки показывающего прибора на величину, пропорциональную толщине пылевого осадка. [35]
Мэв, что отвечает скоростям, равным 3 - 6 % от скорости света. В воздухе при 1 ат и комнатной температуре такие частицы поглощаются слоями толщиной 2 - 7 см. В более плотных средах толщины поглощающих слоев соответственно меньше. Поглощение а-частиц таких скоростей почти полностью обязано потере их энергии на ионизацию встречаемых ими атомов среды. Число это очень велико. По мере того как а-частица теряет скорость, ее ионизирующая способность растет, так что общее число образуемых ею ионов не распределяется равномерно по всему пути. Например, в воздухе а-частица радия образует на 1 мм пути около 2000 пар ионов в начале и 6000 в конце поглощающего слоя. Увеличение ионизирующего действия с уменьшением скорости частицы имеет квантомеханическую причину и объяснено на стр. В общих чертах его можно пояснить тем, что медленнее летящая частица дольше пребывает в поле атома и потому имеет большую вероятность вызвать его ионизацию. [36]
Наиболее удобным источником р-частиц является тонкостенный закрытый сосуд с радоном. Частицы испускаются в таком сосуде RaB и RaC, оседающими на стенки сосуда. Стеклянная или алюминиевая стенка толщиной 0 05 мм оказывается достаточной для поглощения а-частиц; у-лучи, испускаемые одновременно с ос - и р-частицами, проходят свободно сквозь стенки указанной толщины, но производимая ими ионизация совершенно ничтожна по сравнению с ионизацией р1 - частицами. Распределение поэнергиям испускаемых таким источником р-электронов приведено в табл. 5, причем данные эти лишь приблизительны. Во второй строке таблицы помещены относительные числа для проникающих внутрь ткани Р - электронов различных энергий. Следует отметить, что приходящееся на долю р-электронов разных энергий количество энергии, рассеянной в ткани, очень резко изменяется в зависимости от толщины соля облучаемой ткани. [37]
Резерфорд предположил, что сцинтилляции вызываются какими-то частицами, испускаемыми ядрами азота при попадании в них а-частиц. Исследования подтвердили это предположение, а опыты по отклонению в магнитном поле показали, что частицы, вылетающие из ядер азота, представляют собой протоны. Оказалось, что а-частица при прямом столкновении с ядром атома азота проникает в него; ядро азота после поглощения а-частицы становится неустойчивым и, выбрасывая протон, превращается в ядро атома кислорода. [38]
Для измерения дозы, создаваемой потоком, например, а-частиц, необходимо, чтобы весь пробег частиц укладывался в объеме камеры. В этом случае вся энергия а-частиц будет израсходована на ионизацию в объеме камеры. Измерив ионизационный ток, можно определить дозу, создаваемую источником а-частиц. Чтобы исключить поглощение а-частиц стенками камеры, делают очень тонкие окошки для впуска а-частиц в ионизационную камеру или измеряемые а-активные препараты помещают внутри камеры. [39]
Подкладка представляет собой обычно диск или тарелочку с бортиками. В зависимости от рода работы и типов используемых датчиков применяют подкладки различных видов и размеров. Подкладка должна быть плоской и гладкой, не иметь углублений и складок, которые могут вызывать поглощение а-частиц самим препаратом. Материал подкладки играет немаловажную роль. Он должен быть химически устойчив в отношении тех сред, с которыми он будет соприкасаться в процессе приготовления а-препаратов. Кроме того, при длительном использовании препаратов следует учитывать возможную диффузию вещества в объем подкладки. [40]
Расщепление ядер на несколько частей приблизительно одинаковой величины, вызванное бомбардировкой элементарными частицами, или спонтанное, открытое К. А. Петр-жаком и Г. Н. Флеровым, наблюдается для урана, тория, протактиния и трансурановых элементов. Быстрые тяжелые частицы ( а-частицы, дейтроны и нейтроньи) вызывают деление ядер висмута, платины, титана, свинца и др. Под действием таких быстрых частиц и гамма-квантов осуществляется кратное расщепление ядер легких элементов с вылетом нескольких осколков. В результате бомбардировки некоторых элементов ускоренными частицами получаются ядра с наведенной ( искусственной) радиоактивностью. Уже известно много сотен изотопов с наведенной радиоактивностью. Такими веществами являются: евро-пий-154, цезий-134, кобальт-60 и др. Их период полураспада равен нескольким годам. Некоторые из них являются бета-излучателями и дают примерно в 100 раз больший вьг-ход тока заряженных частиц на единицу поверхности излучателя, чем а-излучатели, к которым относится, например, полоний. Это обусловлено меньшим поглощением электронов в самом излучающем веществе по сравнению с поглощением а-частиц. [41]