Поглощение - пион
Cтраница 1
Поглощение пиона происходит как на отдельных нуклонах, так и на парах нуклонов. [1]
Теперь рассмотрим поглощение пиона на нуклонной паре внутри ядра. Однако двухчастичные механизмы, упомянутые выше, приводят к простым правилам отбора, которые подавляют поглощение на парах с 71, что будет сейчас продемонстрировано. [3]
Простейшим примером поглощения пионов после процесса ml - NN является поглощение в 3Не посредством реакций лГ 3Не - - рпп или л 3Не - ррр. Детектированием двух вылетающих нуклонов на совпадение полностью определяется кинематика реакции. Этот процесс представляет двоякий интерес. Во-первых, в 3Не существуют пары как с / О, так и с / 1, так что можно экспериментально Проверить избирательность по изоспину, обсуждавшуюся в предыдущем разделе. Во-вторых, он позволяет выделить процессы перерассеяния, такие, как те, что связаны с взаимодействиями в конечном состоянии. [4]
Важной чертой ядерного поглощения пионов является его необычная по ядерным масштабам кинематика: пион передает ядру большую энергию и малый импульс. Рассмотрим для примера поглощение покоящегося пиона одним связанным нуклоном. Этот нуклон в конечном состоянии, с точностью до малых поправок на связь, имеет кинетическую энергию TN р2 / 2М тя. Соответствующий импульс р ( 2т М) 1 / 2 500 МэВ / с, по закону сохранения импульса, равен импульсу начального связанного нуклона. Это значение р вдвое превышает ядерный ферми-импульс рр, так что в импульсном внутриядерном распределении оно встречается с малой вероятностью. В результате однонуклонный механизм подавлен, и процесс поглощения преимущественно включает два или более нуклонов для распределения недостающего импульса. [5]
 |
Коэффициент Лежандра 2 в дифференциальном сечении поглощения TTd как функция кинетической энергии пиона и его импульса. Штриховая кривая проведена на глаз ( из работы Weddingen, 1978. [6] |
Из-за необычной кинематики поглощения пиона в NN-сис-теме должны передаваться большие импульсы. Следовательно, необходимо обеспечить механизмы, оптимизирующие обмен импульсом между двумя нуклонами сразу до или после поглощения пиона. [7]
В частности, он обосновывает феноменологию р-волнового поглощения пиона, использующую модель Д - изобарьг. [8]
Мы сконцентрируем здесь наше внимание исключительно на процессах сильного взаимодействия; радиационное поглощение пионов с фотоном в конечном состоянии будет обсуждаться в гл. [9]
 |
Относительный выход ( в процентах различных каналов поглощения, наблюдаемых в реакции п - Не - рпп с остановившимися пионами ( из Backenstoss et al., 1984. [10] |
Результаты экспериментов по поглощению в 3Не обеспечивают сильную поддержку в представлении о том, что основой первичного механизма поглощения пионов ядрами является квази-дейтронный процесс. Значение таких процессов возрастает при переходе к более тяжелым ядрам. [11]
Основная цель настоящей работы - разработка ЭКС-метода применительно к задаче пион-ядерного взаимодействия и демонстрация его эффективности на простейшем примере низкоэнергетического тг - рассеяния без учета канала поглощения пиона. Уверенность в возможности последовательного учета этого канала, о чем будет идти речь в последующих публикациях, основана на уже имеющемся опыте применения метода к задачам квантовой теории поля, для решения которых он и был первоначально предложен. [12]
Полное сечение п А - NN ( рис. 4.6) имеет два характерных свойства: выраженное резонансное поведение из-за Д ( 1232) и расходимость на пороге, вызванную экзотермическим s - волновым поглощением пиона. [13]
Важной чертой ядерного поглощения пионов является его необычная по ядерным масштабам кинематика: пион передает ядру большую энергию и малый импульс. Рассмотрим для примера поглощение покоящегося пиона одним связанным нуклоном. Этот нуклон в конечном состоянии, с точностью до малых поправок на связь, имеет кинетическую энергию TN р2 / 2М тя. Соответствующий импульс р ( 2т М) 1 / 2 500 МэВ / с, по закону сохранения импульса, равен импульсу начального связанного нуклона. Это значение р вдвое превышает ядерный ферми-импульс рр, так что в импульсном внутриядерном распределении оно встречается с малой вероятностью. В результате однонуклонный механизм подавлен, и процесс поглощения преимущественно включает два или более нуклонов для распределения недостающего импульса. [14]
Наличия одного лишь оптического потенциала в первом порядке (6.48) недостаточно, чтобы описать данные по пионным атомам, важно знать еще члены высших порядков по плотности. Другой важный эффект - это поглощение пиона ядром, которое мы сейчас и обсудим. [15]
Страницы: 1 2