Резонансное поглощение
Cтраница 2
 |
Зеемановские уровни. [16] |
Резонансное поглощение наступает тогда, когда заселенности уровней различны ( см. 3.4.1) и когда поглощаемая энергия не приводит к выравниванию ( эффект насыщения), но распространяется в окружающую среду за счет релаксационных процессов, так что постоянно оказываются возможными новые переходы. [17]
Резонансное поглощение в диапазоне радиоволн обусловлено индуциров. [18]
Резонансное поглощение гамма-излучения невозможно, если излучающее и поглощающее ядра свободны и неподвижны. Это связано с тем, что как при излучении гамма-кванта, так и при его поглощении, в силу закона сохранения импульса свободное ядро испытывает механическую отдачу. [19]
Резонансное поглощение у-квантов происходит лишь при строго определенных условиях. [20]
Поэтому резонансное поглощение на линиях естественной ширины должно было бы практически полностью отсутствовать. Ликвидация отдачи, а следовательно, и возможность наблюдения ядерной гамма-резонансной флуоресценции связаны с взаимодействием ядер в твердых телах. [21]
Это резонансное поглощение соответствует в основном переходам между уровнями вращательного движения молекул. Вследствие высокой разрешающей способности микроволновых спектрографов получаемые спектры молекул характерны своей индивидуальностью. Практически по одной линии поглощения можно определить вещество, которому она принадлежит. Эта особенность микроволновых спектров может быть использована для анализа очень сложных смесей. [22]
Это резонансное поглощение соответствует переходам между различными состояниями вращательного движения молекул. Переходы происходят при поглощении энергии в очень узком интервале частот, в результате чего наблюдаются линии поглощения с полушириной обычно от нескольких десятых мегагерц до нескольких мегагерц. Разрешающая способность, достигаемая в радиоспектроскопии, очень велика: она составляет около 1СГ - е против КГ 1 в инфракрасной спектроскопии. Поэтому наблюдают индивидуальные линии поглощения, и спектры веществ обычно характеризуют таблицами частот спектральных линий, а не атласом спектров, как это делается в инфракрасной области. [23]
Наблюдаемое резонансное поглощение зависит от этого малого избытка ( см. далее); тем не менее чувствительность метода такова, что избыток можно легко обнаружить. [24]
Чтобы резонансное поглощение наблюдалось непрерывно, необходимо поддерживать больцмановское распределение электронов. Этому способствуют релаксавдонные процессы. Избыточная энергия электронов может быть переведена в тепловые колебания окружающих частиц. Это окружение, по аналогии с кристаллами, носит название решетки. Понятие решетка применяется в магнитном резонансе и к жидкостям и к аморфным твердым телам, несмотря на отсутствие у них упорядоченной структуры. Передача избыточной энергии колебаниям решетки носит название спин-решеточной релаксации. Кроме того, избыток энергии может быть перераспределен между самими электронами. Для характеристики этих процессов пользуются понятием время релаксации, под к-рым в общем случае понимается характеристич. При относительно больших временах релаксации тепловое равновесие не успевает устанавливаться даже при сравнительно низких уровнях мощности переменного магнитного поля. Это приводит к тому, что заселенность уровней выравнивается и поглощаемая образцом в момент резонанса мощность уменьшается. [26]
Измерения резонансного поглощения в Yb2O3 были проведены Вагнером и др. [91], использовавшими ( 2 - 0) - переход 170Yb с энергией 84 кэв, и Кдльвиусом [92], применившим ( 3 / 2 - - 1 / 2 -) - переход 171Yb с энергией 67 кэв. В измерениях Вагнера и других источником служил 170Yb в виде металла, а температуры источника и поглотителя Yb2O3 были одинаковы и равны 20 К. Полученный спектр может быть объяснен чисто квадрупольным взаимодействием. Для оставшихся трех четвертей ионов, занимающих в решетке положения с симметрией точечной группы С2, т ] ф 0 и уровень 2 расщепляется на пять подуровней. Измерения Кдльвиуса были проведены с источником 1ПТт в виде окисла. Это, возможно, указывает, что времена релаксации, соответствующие переходам между подуровнями нижнего крамерсов-ского дублета, в этом случае даже при 4 2 К малы по сравнению с обратной частотой ларморовской прецессии, характеризующей магнитное сверхтонкое взаимодействие. [27]
Зависимость резонансного поглощения от термообработки подтверждает высказанную в докладе точку зрения: источником поглощения являются дефекты структуры - алюмокислородные тетраэдры в сочетании с вакансией катиона, - аналогичные, может быть идентичные, центрам окраски. При термообработке происходит перестройка катионов, стремящихся занять положения, отвечающие электронейтральности. Производящиеся в настоящее время в Институте химии силикатов исследования резонансного поглощения указывают на очень близкую аналогию с оптическим поглощением центров окраски в кварце. Эта аналогия приводит к заключению, что источником того и другого являются дефекты структуры, которые в ионизованном состоянии дают оптическое поглощение, а в неионизованном - радиотехническое поглощение. [28]
Применение резонансного поглощения в практике связано с решением задачи разделения изотопов и близких по химическим свойствам соединений. В настоящее время достигнуты существенные успехи в разделении изотопов урана, серы, бора, азота и других элементов. [29]
Метод резонансного поглощения применяют для измерения индукции от 0 005 Тл и выше. Основными составляющими погрешности измерения индукции методом ЯМР являются погрешности определения гиромагнитного отношения, измерения частоты и погрешность фиксации резонанса. Погрешность фиксации резонанса становится практически заметной лишь при значительной неравномерности исследуемого поля. [30]
Страницы: 1 2 3 4