Подавление - излучение
Cтраница 2
Теория тормозного и рекомбинационного излучения неидеальной многократно ионизованной плазмы [64-67] учитывает возрастающее влияние на излучение усиления межионной корреляции и экранирования по мере роста параметров межионной и электрон-ионной неидеальности. Одним из обсуждаемых эффектов, реализуемых в плазме с многозарядными ионами, является подавление излучения на низких частотах, где оно становится менее интенсивным, нежели вычисленное по формулам Крамерса. Это подавление излучения обусловлено тем, что участки траекторий электронов, на которых излучаются низкие частоты, в сильно коррелированной кулоновской системе вообще не реализуются. [16]
Спектральная зависимость интенсивности рекомбинационного излучения полупроводника в присутствии сильного поля обладает существенными особенностями. Действительно, как показано в [89], интенсивность рекомбинационного излучения резко уменьшается ( в пределе до нуля) в области cok - fij 2X из-за обращения в нуль плотности состояний. Причина подавления реком-бинацонного излучения аналогична причине подавления поглощения слабого поля. [17]
Эти нормы являются самыми низкими в мире и абсолютно безопасными для обслуживающего персонала. Размеры сечения запредельных аттенюаторов для частот выше 433 МГц получаются слишком малыми. В этом случае подавление излучения из загрузочных отверстий рабочей камеры осуществляется реактивными фильтрами, имеющими вид четвертьволновых короткозамкнутых секций прямоугольного волновода, вмонтированных в широкую стенку рабочей камеры. Такие секции вносят в плоскость стенки большое реактивное сопротивление, которое отражает электромагнитные волны. [18]
Первое достоинство обусловлено явлением стоячих волн, наблюдаемым внутри корпуса громкоговорителя, который ведет себя как органная труба, настроенная на частоту около 100 Гц. Именно на этой частоте вдоль корпуса громкоговорителя укладывается одна четверть волны, что способствует подъему нижних частот. На частоте вдвое выше, равной 200 Гц, наоборот, по длине корпуса укладывается точно половина длины волны. При этом наблюдаются подавления излучения из нижней части корпуса, что устраняет неприятный бубнящий призвук, свойственный акустическим установкам с большими линейными размерами. [19]
 |
Сверхтонкая структура резонансной линии ртути 253 7 нм. [20] |
Взаимное перекрытие контуров резонансных линий, соответствующих изотопам 198Hg, 199Hg, 201Hg и 204Hg делает метод прямого возбуждения целевых изотопов излучением монохроматического источника света недостаточным для обогащения их до высоких концентраций. Однако это не означает, что выделение изотопов с перекрывающимися спектрами фотохимическим методом невозможно. Существуют приемы, проверенные на практике, позволяющие выделять фотохимическим методом все изотопы ртути. К таким приемам, прежде всего, следует отнести фильтрацию излучения источника света с целью подавления излучения, снижающего селективность процесса. Выбрав оптимальными изотопный состав ртути, помещенной в фильтр, вид буферного газа и газа-тушителя, их давление, температуру холодной точки фильтра, можно существенно повысить селективность фотохимический реакции. [21]
Страницы: 1 2