Cтраница 1
Подавление сверхпроводимости наступает особенно эффективно, если нормальный металл является к тому же ферромагнитным. Эффект близости зависит от природы и качества границы раздела и относительной толщины прилегающих слоев. Если нормальный металл обладает интенсивными магнитными свойствами, то возникает дополнительное взаимодействие спинов электронов обоих металлов. [1]
Ток, необходимый для подавления сверхпроводимости в проводе круглого сечения, называется током Силсби. Этот ток генерирует критическое магнитное поле на поверхности проводника. [2]
Если возмущения воздействуют на электронные пары в их совокупности, то для подавления сверхпроводимости требуются сравнительно неболь -, шие плотности энергии, так как они должны превышать лишь энергию корреляции. Примерами таких возмущений являются магнитные поля и импульсы напряжения. Если возмущения воздействуют на каждую электронную пару в отдельности, то для подавления сверхпроводимости они должны обладать большей энергетической плотностью, так как должны превышать энергетическую щель. [3]
Посредством мощного постоянного магнита на пластину накладывается магнитное поле с напряженностью, большей, чем критическое поле пластины, при этом происходит локальное подавление сверхпроводимости, как показано на фигуре. Пятно потока перемещается поперек пластины, в которой всегда имеется сверхпроводящий участок, и поток заходит в контур обмотки. Так как контур обмотки состоит из проволоки, имеющей высокое критическое поле, дальнейшее перемещение магнита вдоль обозначенной траектории оставляет поток запертым в контуре обмотки. [4]
Туннельная система сверхпроводник-диэлектрик-сверхпроводник представляет собой один из многих типов слабосвязанных сверхпроводников, общим признаком которых является наличие неоднородной сверхпроводящей структуры, содержащей в направлении тока короткую область с подавленной сверхпроводимостью. Например, в точечном контакте и мостике переменной толщины подавление сверхпроводимости происходит в результате превышения локальной плотностью тока своего критического значения. В пленке сверхпроводника с нанесенной на нее узкой полоской нормального металла подавление сверхпроводимости обусловлено эффектом близости. [5]
Таким образом, отсутствие сверхпроводимости с обеих сторон области переходных элементов могло бы быть связано с сильной локализацией примесей железа в элементах, похожих на Y или Pt. Однако, если удастся избежать областей где железо оказывает максимальное влияние на подавление сверхпроводимости, то, изменяя число валентных электронов на атом, можно будет наблюдать сверхпроводимость у обычно несверхпроводящих элементов. Наглядно это можно проиллюстрировать на примере системы W - Pt. Ни W, ни Pt сами не становятся сверхпроводящими, однако при растворении их друг в друге наблюдается сверхпроводимость. Если следовать методу экстраполяции, то можно предполагать, что при резком повышении чистоты и при понижении температуры больше, чем это возможно сделать в настоящее время, оба эти металла станут сверхпроводниками. В этой связи возникает вопрос - удастся ли наблюдать сверхпроводимость для большинства элементов ( металлов), если сможем получать их в очень чистом виде и если удастся понизить их температуру в достаточной степени. [6]
Туннельная система сверхпроводник-диэлектрик-сверхпроводник представляет собой один из многих типов слабосвязанных сверхпроводников, общим признаком которых является наличие неоднородной сверхпроводящей структуры, содержащей в направлении тока короткую область с подавленной сверхпроводимостью. Например, в точечном контакте и мостике переменной толщины подавление сверхпроводимости происходит в результате превышения локальной плотностью тока своего критического значения. В пленке сверхпроводника с нанесенной на нее узкой полоской нормального металла подавление сверхпроводимости обусловлено эффектом близости. [7]
Если возмущения воздействуют на электронные пары в их совокупности, то для подавления сверхпроводимости требуются сравнительно неболь -, шие плотности энергии, так как они должны превышать лишь энергию корреляции. Примерами таких возмущений являются магнитные поля и импульсы напряжения. Если возмущения воздействуют на каждую электронную пару в отдельности, то для подавления сверхпроводимости они должны обладать большей энергетической плотностью, так как должны превышать энергетическую щель. [8]
Корреляция изменения этих параметров со свойствами материала ( состав и температура перехода) в настоящее время не обнаружена. Изучение условий, при которых имеют место скачки потока, пролили свет на явление подавления сверхпроводимости при значениях тока, значительно меньших, чем критические. Наведенный ток в цилиндрах из NbsSn более стабилен при больших значениях приложенного поля, при более медленном повышении поля и при более высоких температурах. Интересно отметить, что эффект вырождения в сверхпроводящих соленоидах, который возникает от нестабильности наведенного тока, выражен более резко, когда катушка находится в магнитном поле [10] или при медленном повышении поля. Кажется логичным поэтому исследовать работу сверхпроводящего соленоида при повышенных температурах. [9]
Номура и др. [802] исследовали аэрозольные частицы А1 диаметром 80, 100 и 160 А методом спинового эха. Они нашли сильное расширение резонансной линии поглощения энергии по сравнению с массивным металлом, которое было отнесено за счет взаимодействия ядер с неоднородным квадрупольным полем, создаваемым вблизи поверхности фриделевскими осцилляциями электронов проводимости. Измеренный сдвиг Найта линейно уменьшался с температурой, стремясь к нулю при Т-0 К. Наклон этой прямой увеличивался с ростом D. Результаты практически не изменялись при переходе от / 727 кЭ к / 736 кЭ, что свидетельствуете существенном подавлении сверхпроводимости. Поэтому наблюдаемая температурная зависимость сдвига Найта, по-видимому, полностью обязана поведению Хчет при слабом спин-орбитальном взаимодействии. Авторы полагают, что сигнал ЯМР от частиц А1 с нечетным числом электронов сильно и случайно смещен, вследствие чего он не дает вклада в наблюдаемый пик. [10]