Подвижность - положительный отрицательный ион
Cтраница 2
Сс у поверхности стен - ки трубы; F - число Фарадея; и - число переноса: n k ( k k) - l, здесь k - подвижность положительных и отрицательных ионов. [16]
Так как в случае молекулярных, а также комплексных ионов допущение III соответствует действительности и в связи с этим допущение II близко к истине, то из соотношений ( 262) и ( 263) можно вывести заключение, что подвижность положительных и отрицательных ионов не зависит от напряженности поля. Скорость переносного движения ионов прямо пропорциональна напряженности поля, пока эта напряженность не настолько велика, чтобы существенно повысить среднюю энергию беспорядочного движения ионов по сравнению со средней энергией нейтральных частиц газа. Вместе с тем подвижность / С оказывается пропорциональной А - средней длине свободного пути иона в газе. Следовательно, К обратно пропорционально давлению газа. Экспериментальные данные оправдывают этот вывод в пределах применимости законов подобия газового разряда. Опыт не оправдывает этого вывода упрощенной теории. [17]
Из выражений (1.55) следует, что токи, а значит, и концентрации ионов разных знаков линейно возрастают в направлении движения каждого из них. При неодинаковых подвижностях положительных и отрицательных ионов промежуток между анодом и катодом в целом не электронейтрален, и существует лишь одно сечение, в котором концентрации ионов противоположных знаков совпадают. Таким образом, даже при равномерной ионизации образуются объемные заряды. [18]
Здесь Ь - подвижность газовых ионов, аналогичная подвижности электронов в металлах. Индексы и - обозначают, что подвижности положительных и отрицательных ионов различны, и поэтому скорость, приобретаемая ими в одном и том же поле, также неодинакова. [19]
Величина и имеет различные значения для разных газов. Подвижность электронов сильно зависит от напряженности электрического поля и давления газа, а подвижности положительных и отрицательных ионов от них не зависят. Подвижности ионов значительно меньше подвижности электронов. [20]
Здесь Ь - подвижность газовых ионов, аналогичная подвижности электронов в металлах. Она равна средней скорости, приобретаемой ионами в поле с напряженностью, равной единице, и в системе единиц СИ выражается в м / сек в. Индексы -) - и - обозначают, что подвижности положительных и отрицательных ионов различны, и поэтому скорость, приобретаемая ими в одном и том же поле, также не одинакова. [21]
Здесь Ь - подвижность газовых ионов, аналогичная подвижности электронов в металлах. Она равна средней скорости, приобретаемой ионами в поле с напряженностью, равной единице, и в практической системе единиц выражается в см / сек в. Индексы - J - и - обозначают, что подвижности положительных и отрицательных ионов различны, и поэтому скорость, приобретаемая ими в одном и том же поле, также не одинакова. [22]
 |
Зависимости средней скорости движения ve ( 1, подвижности Ке ( 2 и средней энергии электронов We ( 3 в воздухе от отношения Elp при г20 С ( подвижность при р760 мм. рт. ст. [23] |
При увеличении массы ионов их подвижность уменьшается. Подвижность ионов зависит от их возраста ( исчисляемого от момента их возникновения) и знака заряда. Ионы в возрасте 10 - 2 сек, претерпев 107 столкновений с молекулами газа, уже успевают присоединить к себе в среднем по одной молекуле газа. В этом возрасте подвижность положительных и отрицательных ионов одинакова и при нормальных атмосферных условиях в воздухе составляет 2 2 - 2 5 см / в-сек. [24]
При ЭШС энергия, необходимая для плавления металла, поступает из ванны жидкого шлака, находящейся между кромками свариваемого металла. Расплавление и нагрев шлака происходят в результате прохождения через него электрического тока в цепи источника питания электрода и свариваемого металла. Холодный шлак в большинстве случаев - изолятор, а расплавленный обладает ионной проводимостью. Электропроводность шлака, определяемая концентрацией и подвижностью положительных и отрицательных ионов, с ростом температуры существенно возрастает. Основная доля сварочного тока приходится на более нагретую часть расплавленного шлака между торцом электрода и поверхностью жидкой металлической ванны. С увеличением скорости подачи плавящегося электрода сила сварочного тока, температура и проводимость шлака увеличиваются. [25]
Совершенно очевидно, что в случае однонаправленного поступательного движения униполярной волны объемного заряда на ее фронте будут сохраняться ионы с наибольшей подвижностью. Следовательно, в пределах времен жизни ионов, когда возможно еще существование элементарных ионов в количестве, поддающемся измерению, фронту униполярной волны объемного заряда будет соответствовать неизменная подвижность, характерная для простейших ионов данного газа. Это обстоятельство является преимуществом рассматриваемой методики измерений и позволяет принципиально осуществлять измерение подвижности простейших молекулярных ионов данного газа практически независимо ( в определенном интервале времени) от наличия в газе посторонних примесей. Этим же объясняется и полученное при экспериментах постоянство подвижностей положительных и отрицательных ионов для времени их жизни в десятки миллисекунд. [26]
При h k - уравнение (3.22) дает симметричную кривую распределения, которая становится все более сжатой по мере уменьшения капелек. Доля капелек с нулевым зарядом резко возрастает по мере уменьшения их радиуса. При радиусе в 1 мк 90 % капелек имеет средний абсолютный заряд равный 5 элементарным зарядам. Кроме того, установлено, что результаты опытов Джил-леспи и Ленгстрота53 с пылями, подвергнутыми старению настолько, что первоначально возникшие трибоэлектрические заряды успели рассеяться, также можно объяснить с помощью теории Ганна. Ганн рассмотрел также скорость изменения заряда частиц высокозаряженной пыли вследствие диффузии к ним природных ионов, но ему не удалось проверить экспериментально выведенное им соотношение. Однако в работе Уесснера и Ганна62 было обнаружено, что аэрозоли с существенно различной первоначальной электризацией всегда приходят примерно к одному и тому же конечному стационарному распределению при длительном выдерживании в сильно ионизированной атмосфере. Позднее эти же авторы63 показали экспериментально, что уравнение (3.22) справедливо также при неодинаковой подвижности положительных и отрицательных ионов и окончательно подтвердили то мнение, что заряды частиц в старых аэрозолях обусловлены тепловой диффузией легких ионов, обычно присутствующих в атмосфере. [27]
При Я Я уравнение (3.22) дает симметричную кривую распределения, которая становится все более сжатой по мере уменьшения капелек. Доля капелек с нулевым зарядом резко возрастает по мере уменьшения их радиуса. При радиусе в 1 мк 90 % капелек имеет средний абсолютный заряд равный 5 элементарным зарядам. Кроме того, установлено, что результаты опытов Джил-леспи и Ленгстрота53 с пылями, подвергнутыми старению настолько, что первоначально возникшие трибоэлектрические заряды успели рассеяться, также можно объяснить с помощью теории Ганна. Ганн рассмотрел также скорость изменения заряда частиц высокозаряженной пыли вследствие диффузии к ним природных ионов, но ему не удалось проверить экспериментально выведенное им соотношение. Однако в работе Уесснера и Ганна62 было обнаружено, что аэрозоли с существенно различной первоначальной электризацией всегда приходят примерно к одному и тому же конечному стационарному распределению при длительном выдерживании в сильно ионизированной атмосфере. Позднее эти же авторы63 показали экспериментально, что уравнение (3.22) справедливо также при неодинаковой подвижности положительных и отрицательных ионов и окончательно подтвердили то мнение, что заряды частиц в старых аэрозолях обусловлены тепловой диффузией легких ионов, обычно присутствующих в атмосфере. [28]
Страницы: 1 2