Подобие - уравнение
Cтраница 1
Подобие уравнений (27.5) - (27.6) и уравнений (15.9) упругой задачи является очевидным. [1]
 |
Структура состояния изделия. [2] |
Преобразование подобия уравнений ( 3) дает критерии подобия состояния, вид которых зависит от конкретного содержания соотношений ( 3), определяемых экспериментально или путем анализа структуры изделия. [3]
При соблюдении подобия уравнения (5.2) и (5.3) идентичны. [4]
При использовании этих чисел подобия уравнения подобия принимают внешне иной вид, хотя по существу это лишь иная форма записи той же самой связи между величинами. [5]
Как следствие из этого условия вытекает подобие уравнений диффузии и теплопроводности. [6]
Кирхгофа для дуальных ц шей вытекает подобие уравнений контурных токов для исходных гепей и узловых напряжений для дуальных цепей. [7]
Все это вместе изятое, в частности подобие уравнений ( 38) и ( 34), позволило принять, что гипотетические Пдгни нормальные П отеищи. [8]
Однако, с другой стороны, имеется подобие уравнений общей теории относительности ( для слабого поля) и электродинамики, проявляющееся, в частности, при замене е А Trig, где gik - метрический тензор, да - доа - Отсюда следует подобие постньютоновской физики вращения сверхтекучей жидкости и электродинамики сверхпроводников. [9]
Для получения фактических значений исходных параметров, входя - щих в критерии подобия уравнения (3.1), предварительно проводилась первичная обработка экспериментов. [10]
Для расчета магнитного поля в сплошных ферромагнитных средах применяется метод, основанный на подобии уравнений магнитного поля уравнениям постоянного тока в проводящей среде. Однако метод справедлив при одинаковых граничных условиях, что обычно не имеет места. Действительно, в то время как электрическая проводимость пространства, окружающего проводники, равна нулю, для магнитного потока нет изоляторов и утечки потока параллельно отдельным элементам могут быть значительными. Погрешности получаются тем меньше, чем выше магнитная проницаемость магнитной цепи. Несмотря на приближенность результатов, представление пути потока в виде магнитной цепи составляет основу проектирования электрических машин и аппаратуры, так как оно дает возможность проводить расчеты в тех случаях, когда решение задачи общими методами практически невозможно. [11]
Однако описанные здесь в общих чертах сплошные электрические модели позволяют исследовать лишь ограниченный круг задач динамики подземных вод. Объясняется это тем, что подобие уравнений движения ( в нашем случае закона Дарси и закона Ома) является лишь необходимым, но не достаточным условием аналогии, лежащей в основе электромоделирования фильтрационных процессов. [12]
Отмеченная аналогия поля плотности постоянного тока и поля смещения в статическом режиме позволяет сделать заключение о граничных условиях в проводящей среде. Из подобия уравнений (28.10) и (28.19) можно заключить, что на границе двух проводников с проводимо-стями У. [13]
Во многих случаях дифференциальные уравнения в частных производных ламинарного пограничного слоя могут быть заменены системой обыкновенных дифференциальных уравнений посредством введения новых переменных, называемых автомодельными переменными. Шлихтинг [27] приводит исчерпывающий анализ преобразований подобия уравнений пограничного слоя для случая течения неизлучающего газа. В работе [39] описано приложение теории однопараметрических групп ( развитой в [40]) для уменьшения числа независимых переменных в системе дифференциальных уравнений в частных производных. В этом разделе будет описано преобразование уравнений стационарного двумерного пограничного слоя при ламинарном обтекании клина сжимаемой излучающей жидкостью. Из этих общих преобразованных уравнений для клина легко получить соответствующие уравнения для течения на плоской пластине и в окрестности пе редней критической точки. [14]
К сожалению, модель, полученная таким путем, не соответствует физической реальности. Тем не менее их рассуждение позволяет достигнуть полного понимания подобия уравнения ( 82) уравнению напряжение-деформация ( 15), выведенному путем последовательного приложения статистической механики к наиболее общей сетчатой модели. [15]
Страницы: 1 2