Закон - изменение - сила
Cтраница 4
Здесь следует заметить, что для круговой орбиты центр орбиты и фокуса вырожденного эллипса находятся в одной и той же точке. Поэтому в случае окружности нельзя сделать никакого заключения относительно закона изменения силы с расстоянием. [46]
 |
Плоскости и углы, для которых даются значения силы света.| Типовые кривые силы света. [47] |
Возможны также некоторые другие формы кривых силы света, не отраженные в ГОСТ и именуемые специальными. В некоторых случаях, как указано в § 1 - 1, закон изменения силы света в функции угла а может быть выражен уравнением. [48]
Из этого следует, что при сжатии сила, прикладываемая к поршню от источника работы, должна быть больше той же силы в процессе расширения. Если при расширении эта сила менялась по закону 1В2, то при сжатии закон изменения силы уже представится линией 2 СГ, которая на всем протяжении лежит выше кривой 1В2 ( фиг. В результате работа сжатия, представляемая площадкой Ь2 С1 а, будет больше работы расширения. [49]
Сделанный вывод можно распространить и на тот случай, когда сила Р, приложенная к концу стержня, меняется во времени по произвольному закону. Переходя к пределу, получим перемещающееся вдоль стержня распределение напряжений по длине, в точности повторяющее закон изменения силы P ( t) со временем. [50]
Возьмем, например, материальную точку, на которую действует сила, зависящая только от ее положения. Придавая точке различные положения и измеряя статически силу в каждом из этих положений, мы сможем узнать закон изменения силы в зависимости от положения точки. Аналитически мы узнаем проекции X, Y, Z силы в функции координат х, у, z точки. [51]
Q должна следовать за изменением сил, порождаемых самим процессом резания. Достичь этого можно за счет создания переменной жесткости резьбонарезного патрона в осевом направлении, например, путем введения в патрон ( рис. 8, б) упругих элементов, закон деформации которых следовал бы закону изменения силы. [52]
Шарик массы m закреплен на конце вертикального упругого стержня, зажатого нижним концом в неподвижной стойке. При небольших отклонениях стержня от его вертикального равновесного положения можно приближенно считать, что центр шарика движется в горизонтальной плоскости Оху, проходящей через верхнее равновесное положение центра шарика. Определить закон изменения силы, с которой упругий, изогнутый стержень действует на шарик, если выведенный из своего положения равновесия, принятого за начало координат, шарик движется согласно уравнениям x acoskt, y bsinkt, где a b k - постоянные величины. [53]
Шарик массы m закреплен на конце вертикального упругого стержня, зажатого нижним концом в неподвижной стойке. При небольших отклонениях стержня от его вертикального равновесного положения можно приближенно считать, что центр шарика движется в горизонтальной плоскости Оху, проходящей через верхнее равновесное положение центра шарика. Определить закон изменения силы, с которой упругий, изогнутый стержень действует на шарик, если выведенный из своего положения равновесия, принятого за начало координат, шарик движется согласно уравнениям x - acoskt, y bsmkt, где a b k - постоянные величины. [54]
Шарик массы tn закреплен на конца вертикального упругого стержня, зажатого Н шешл концом и неподвижной: стойке. При небольших отклонениях стержня от его вертикального равновесного положения можно приближенно считать, что цзлтр шарика движется в горизонтальной плоскости Оху, проходящей через верхнее равновесное положение центра шарика. Определить закон изменения силы, с которой упругий, изогнутый стержень действует на шар як, ССЯЕ выведенный из своего положения равновесия, принятого за НЕЧЕЛО координат, шарик движется согласно уравнениям jeacosi /, y - bsinkt, где atbtk - постоянные величины. [55]
Для того чтобы почти круговая орбита была замкнутою или чтобы после одного обхода ее концы сходились, апсидальный угол должен содержаться в 2 тг четное число раз. Следовательно, значение т в ( 5) должно быть целым. Таким образом закон изменения силы обратно пропорционально квадрату расстояния является единственным законом, при котором невозмущенная орбита планеты, если она имеет конечные размеры, необходимо будет представлять овальную кривую. Этот вывод имеет практическое применение к случаю двойных звезд. Предыдущее замечание приводит к заключению, что закон тяготения имеет место. [56]
Страницы: 1 2 3 4