Cтраница 1
Подробности выводов о силах, связанных с присоединенными вихрями, содержатся в работе Л. И. Седова О силе, вынуждающей вихрь двигаться предназначенным способом. [1]
Подробности вывода этой формулы, которые мы приводим ввиду ее важности, следующие. [2]
Подробности вывода и способы расчета описаны на стр. [3]
Подробности вывода соотношения (17.7.3), опущенные здесь для краткости, приведены в гл. [4]
Подробности вывода значений ковалентных радиусов и их зависимости от КЧ и валентностей атомов будут даны в 2.7, а изменение структур простых тел при изменении термодинамических условий описано в 2.9. Здесь же только подчеркнем, что межатомные расстояния в элементарных телах при стандартных условиях полностью передаются системой ковалентных радиусов. [5]
Опуская подробности выводов, сводящихся к делению на С левой и правой частей каждого равенства ( являющегося полиномом) или числителя и знаменателя ( если равенство является дробью) и элементарным алгебраическим преобразованиям, приведем конечные расчетные уравнения. [6]
Не вдаваясь в подробности вывода этого уравнения, посмотрим, что оно означает. [7]
Ниже даются некоторые подробности вывода нового ряда и его применения для решения задачи об отрыве ламинарного потока. [8]
Уровень может определять степень подробности вывода отладочной информации. Если отладка вообще не нужна, этот оператор можно закомментировать. [9]
Поэтому имеется возможность опустить некоторые подробности вывода. [10]
Основная цель главы - обсуждение феноменологических аспектов проблемы, поэтому детальный анализ и подробности вывода уравнений опущены. Темы, обсуждаемые авторами сборника, весьма разнообразны и часто совпадают. Поэтому ссылки на работы других авторов, занимающихся аналогичными вопросами, могут быть нечаянно пропущены. Несмотря на то что в принципе в главе обсуждается проблема разрушения композитов на основе хрупких волокон в соответствии с тематикой сборника, значительное внимание уделено неупругим аспектам. [11]
Объем книги не позволяет изложить теорию групп Ли достаточно полно, для того чтобы все подробности вывода были ясны. Все же хочется дать достаточно сведений для того, чтобы можно было уяснить себе смысл окончательной формулы, по крайней мере в случае евклидовой группы. [12]
Поскольку решения разных авторов по расчету усилий на криволинейных участках в знаках не совпадают, остановимся на подробностях вывода в одном из вариантов. [13]
Читателя не должно смущать то обстоятельство, что усилия, определяемые ( 2 - 119), ( 2 - 119) и ( 2 - 120), прямо пропорциональны диэлектрической проницаемости вещества е, в то время как в формуле закона Кулона ( 2 - 1) величина s стоит в знаменателе. Не повторяя подробностей вывода, мы заметим, что при преобразовании закона Кулона для случая двух точечных зарядов 7i и / 2 к случаю двух одинаковых по абсолютной величине зарядов на электродах конденсатора, каждый из которых равен Q С ( / е0еЛС /, в числителе появится произведение е02е2, которое после сокращения с произведением е0е в знаменателе должно оставить ВОЕ в числителе. [14]
Для каждого слоя в локальной области используются предположения, обозначения и теория, разработанные в предыдущем разделе. Исходя из этого, уравнения поля, межслойные граничные условия и условия на кромках в пределах локального континуума остаются такими же, какими они уже были выведены. Подробности вывода уравнений равновесия, условий непрерывности и граничных условий в этой области здесь не повторяются. Для простоты приводятся только необходимые для рассмотрения уравнения. [15]