Вязкий подслой

Cтраница 2

Толщина вязкого подслоя невелика, поэтому касательные напряжения, определяемые только вязкостью, можно считать постоянными и равными напряжению на твердой границе TO. В турбулентном слое касательные напряжения определяются в основном турбулентным перемешиванием, влияние вязкости в слое пренебрежимо мало. Невозмущенный поток принято считать безвихревым, так как касательные напряжения на внешней границе пограничного слоя малы. Границы между отдельными областями течения, так же как и внешняя граница пограничного слоя, имеют условный характер, определяемый наперед заданной точностью расчета. [16]

Толщина вязкого подслоя ( рис. 8.6) очень невелика. В пре-делах его скорость увеличивается от нуля на стенке почти до средней скорости потока V на границе слоя. [17]

Между вязким подслоем и турбулентным ядром потока находится промежуточный слой, в котором молекулярное и турбулентное трение соизмеримы. [18]

Между вязким подслоем и турбулентным потоком всегда имеется динамическое и кинематическое равновесие, поэтому последняя формула пригодна и для турбулентного, и для ламинарного режимов движений. [19]

В вязком подслое, толщина которого регулируется условием T. O const, распределение скоростей практически прямолинейное. [20]

В вязком подслое турбулентные касательные напряжения практически отсутствуют, а вязкостное напряжение ( почти постоянное по толщине слоя) весьма велико, так как градиент скорости имеет большую величину. [21]

Схема турбулентного пограничного слоя. [22]

В вязком подслое закон распределения скорости по оси ординат может быть определен с помощью уравнений Навье-Стокса. В остальной части слоя закон трения не известен и поэтому распределение осредненной скорости должно быть найдено из дополнительных соображений. [23]

В вязком подслое определяющее значение имеют силы вязкого трения. [24]

В вязком подслое уже происходит значительное перемешивание расплава, в турбулентном - интенсивность его увеличивается, а в ядре потока достигается полное перемешивание. Описанная картина заимствована нами из работы [10] с внесением в нее некоторых, на наш взгляд, несущественных уточнений. [25]

В вязком подслое вследствие преимущественного влияния молекулярной вязкости распределение скоростей имеет линейный характер. Несмотря на это, движение жидкости в вязком подслое не является ламинарным. В вязкий подслой проникают сверху поперечные турбулентные пульсации, интенсивность которых сильно убывает с приближением к стенке, вследствие этого движение жидкости в вязком подслое имеет некоторые признаки турбулентности. [26]

За пределами вязкого подслоя величина и S ( а) имеет по стоянное значение. [27]

На границе вязкого подслоя и внешнего турбулентного слоя скорости, представленные двумя различными формулами (7.63), (7.65), должны быть равны. Оценка толщины вязкого подслоя требует дополнительных предположений и поэтому наименее достоверна. [28]

В пределах вязкого подслоя дифмический коэффициент вязкости р, значительно больше коэффициента турбулентной вязкости вт (4.1) и, следовательно, касательные напряжения вязкостного трения значительно больше касательных напряжений турбулентного трения. Конечно, такое разделение потока на две резко различные области условно и схематично. [29]

Дэкв и вязкого подслоя 6 различают три области сопротивления при турбулентном режиме движения жидкости: область гидравлически гладких труб, область гидравлически шероховатых труб, переходную область шероховатых труб. [30]

Страницы: 1 2 3 4