Закон - льюис
Cтраница 1
 |
Линии постоянных значений температуры влажного термометра на диаграмме Моллье. [1] |
Закон Льюиса хорошо выполняется для смесей воздуха и водяного пара. [2]
Таким образом, закон Льюиса оказывается экспериментально подтвержденным как для однонаправленных процессов адиабатического испарения жидкости, так и для однонаправленных процессов конденсации влаги из насыщенных паровоздушных смесей. [3]
 |
Линии постоянных значений температуры влажного термометра на диаграмме Моллье. [4] |
Уравнение ( 9) называется законом Льюиса. При этом скорость сушки не должна быть слишком высокой. [5]
Для процессов охлаждения и осушения воздуха, близкого состоянию насыщения ( фх 100 %), экспериментально установлена справедливость закона Льюиса, выведенного для адиабатического процесса испарения. [6]
Наименование линии постоянной температуры мокрого термометра вытекает из того, что термометр, поверхность которого поддерживается влажной, будет в случае действительности закона Льюиса показывать в воздухе, насыщение которого протекает по линии & - t M - const ( при отсутствии притока тепла лучеиспусканием), одну и ту же температуру t M, равную t2 - температуре адиабатического насыщения воздуха. [7]
 |
Линии постоянных значений температуры влажного термометра на диаграмме Моллье. [8] |
Таким образом, показано, что более общий подход на основе основных уравнений тепло - и массопереноса приводит к такому же выражению для температуры влажного термометра, как и полученное из уравнений баланса энергии и массы, при условии, что справедлив закон Льюиса и мольные концентрации значительно меньше единицы. [9]
Таким образом, понятие и значение равновесной влажности материала получают новое определение. Закон Льюиса получает новую измененную и обобщенную формулировку. [10]
 |
Процессы конденсации водяного пара из насыщенного воз-духа. [11] |
Как видим, для процессов конденсации водяного пара иэ паровоздушных смесей, близких к состоянию насыщения ( фх - 100 %), отношения коэффициентов тепло - и влагоотдачи практически соответствуют теоретической величине, полученной Льюисом для адиабатических процессов испарения. Причем закон Льюиса остается справедливым для опытов, проведенных. [12]
В дальнейшем было показано, что эти выводы могут быть распространены на случай кондуктивного гигроскопического изменения состояния. Оригинальное истолкование гигроскопического равновесного состояния материала для случая кондуктивното теплообмена получает соответствующую новую формулировку в форме кондуктивной динамической изотермы и кондуктивного закона Льюиса. [13]
Выше было сказано, что в предельном случае [3], когда расход жидкости Очас - со, она сохраняет температуру питания. Это наиболее общее положение, которое легко поддается описанию для случая взаимодействия воздуха и воды, а также для тех теплоносителей, для которых справедлив закон Льюиса. [14]
Страницы: 1