Диапазон - длина - волна - излучение
Cтраница 1
Диапазон длин волн излучения простирается от ультрафиолетовой ( 0 2358 мкм) до дальней инфракрасной ( 774 мкм) области. [1]
Таким образом, указание на диапазон длин волн излучения определяет характер приемника излучения и доступность этого излучения для наблюдений сквозь атмосферу. Наблюдение излучения небесных тел в этом диапазоне ( ультрафиолетовое излучение) возможно только при условии вывода прибора из нижних слоев атмосферы и осуществляется путем установки соответствующих приборов на космических ракетах и искусственных спутниках Земли. Но даже в таких условиях в области от Я 9 10 - 6 см до 10 - б еж доступно наблюдению лишь излучение Солнца и тел солнечной системы. Излучение звезд в этом промежутке длин волн до Земли не доходит, потому что разреженный газ, заполняющий межзвездное пространство, для него непрозрачен. [2]
В качестве активного вещества применяют также газовые смеси, такие как гелий-неоновая, неоно-кислородная, аргоно-кислородная, а также все инертные газы, азот, бром, окись углерода, углекислый газ, пары цезия и др. Диапазон длин волн излучения газовых ОКГ примерно от 0 5 до сотен микрон. [3]
Предположим, что для разделяющей изотермической среды известна и задана зависимость / Сх / ( Я), а для тел ( поверхность нагрева и кладка) - зависимость спектральных степеней чернот от длин волн е) м / ( Д) и ехкл I ( Л), справедливы в диапазоне длин волн излучения А 0ч - оо. Температуры тел и среды заданы. [4]
 |
Датчик для измерения крутящего момента в импульсных магнитных полях ( а и чувствительный элемент датчика ( б. [5] |
Под магнитооптическими эффектами в широком смысле понимают явления, имеющие место при взаимодействии электромагнитного излучения со средой в присутствии внешнего магнитного поля, не связанного с полем падающей на образец электромагнитной волны, или при наличии в среде спонтанной магнитной структуры. Используемый при этом диапазон длин волн излучения включает в себя не только видимую, инфракрасную и ультрафиолетовую области спектра, но также субмиллиметровый, миллиметровый и сантиметровый диапазоны. [6]
Аналогичное действие оказывают дымка, смог и высокая влажность. Они играют роль фильтров, уменьшая интенсивность и сужая диапазон длин волн излучения, прошедшего сквозь атмосферу. [8]
Рассмотренная модель зонального теплообмена в топке котло-агрегатов включает в себя в качестве основных исходных данных спектральные радиационные характеристики всех объемных и поверхностных зон топки. Эти величины устанавливаются на основании данных экспериментальных исследований спектральных радиационных свойств пламени и продуктов сгорания, а также загрязненных тепловоспринимающих поверхностей нагрева в диапазоне длин волн излучения, характерном для условий теплообмена в топках. [9]
В то же время данные [65] для инфракрасной области спектра довольно хорошо согласуются с нашими данными по п ( К) и х ( Я) для тощего угля, однако, несколько отличаются от них некоторыми характерными особенностями. Первая из них связана с обнаруженной в работе [65 ] нормальной дисперсией п на двух участках спектра ( 1 0 - 1 5 и 3 5 - 4 5 мкм), а вторая - с постоянством величины х во всем исследовавшемся диапазоне длин волн излучения. [10]
Три типа газовых лазеров: гелий-неоновый, аргоновый и крип - Тоновый позволяют получать до 40 различных линий лазерного излучения. Однако большинство этих линий являются относительно слабыми и лишь очень немногие используются для целей голографии. В табл. 1 приведены диапазоны длин волн излучения рассматриваемых газовых лазеров. Специалисту по голографии нужно обязательно знать диапазоны излучения газовых лазеров, поскольку спектральный состав излучения играет важную роль при определении пригодности имеющейся регистрирующей среды и ее чувствительности. Это оказывается также существенным при получении цветных голограмм или цветных мультиплексных голограмм. В табл. 2 - 4 перечислены параметры гелий-неонового, аргонового и криптонового лазеров, а также приведены диапазоны длин волн и соответствующие мощности выходного излучения, которые специалисты по голографии могут получить от большинства существующих газовых лазеров. [11]
Фотохромный процесс, протекающий по схеме: ptAg - - Cl ( где / iv - квант энергии), смещается вправо обычно за время, составляющее доли микросекунд, и тем быстрее, чем выше значения hv, пропорциональные частоте излучения. Процесс просветления ( вновь образуется галогенид) проходит в течение более длительного времени, составляющего секунды и даже часы. При наличии в стекле также и других галогенидов расширяется область спектральной чувствительности ( диапазон длин волн излучения Я) от 300 - 400 до 650 нм. [12]
Этот лазер занимает особое место среди всего многообразия существующих лазеров. Он отличается прежде всего высоким КПД, большой энергией и мощностью излучения. В непрерывном режиме получены мощности В несколько десятков-сотен киловатт; импульсная мощность достигает уровня в несколько гигаватт; энергия в импульсе измеряется в килоджоулях. Частота следования в импульсно-периодическом режиме может составить несколько килогерц. Длины волн излучения СО2 - лазера находятся в диапазоне 9 - 11 мкм ( средний ИК-Диапазон) и попадают в окно прозрачности атмосферы. Кроме того, в диапазон длин волн излучения СО2 - лазера попадают резонансные частоты поглощения многих молекул, что делает возможным интенсивное резонансное воздействие лазерного излучения на вещество. Все перечисленные достоинства СО2 - лазеров делают их наиболее привлекательными во многих прикладных задачах. Рассмотрим основные принципы его работы и остановимся на особенностях схем и конструктивных решений этих лазеров. [13]
В случае молекул ситуация не так проста. Даже двухатомные молекулы велики по сравнению с атомами, и их уже нельзя рассматривать как жесткие частицы. Таким образом, любой электрон в молекуле в основном состоянии может находиться на нескольких колебательных энергетических уровнях, причем для каждого из последних возможно несколько вращательных энергетических уровней. То же самое справедливо и для электрона в возбужденном состоянии. И хотя разницы колебательных и вращательных энергий малы по сравнению с разницей электронных энергий, при обсуждении электронных переходов их необходимо учитывать. Следовательно, для осуществления электронного-перехода энергия кванта не обязательно должна иметь одно строго определенное значение; она должна соответствовать разности между основным и возбужденными состояниями для различных колебательных и вращательных уровней. Возбуждение электронов может сопровождаться колебательным и вращательным возбуждением молекул. В итоге при электронном возбуждении энергия поглощается в некотором диапазоне длин волн излучения, и поэтому для молекул спектроскопические линии поглощения расширяются до полос поглощения с центром, соответствующим длине волны максимального поглощения ( Ятах); обычно ширина полосы составляет 50 - 100 нм. Как правило, невозможно достичь достаточно хорошего разрешения полос поглощения, по которому можно было бы восстановить тонкую структуру колебательных и вращательных уровней. [14]
Страницы: 1